- •1.Введение
- •1.1 Задачи и методы сопротивления материалов.
- •1.2 Классификация сил, действующих на элементы конструкций.
- •1.3 Основные предпосылки науки о сопротивлении материалов.
- •1.4 Реальный объект и расчетная схема.
- •1.5 Внутренние силы. Метод сечений.
- •1.6 Напряжения.
- •1.7 Деформации и перемещения.
- •1.8 План решения основной задачи сопротивления материалов.
- •2. Растяжение и сжатие
- •2.1 Продольная сила
- •2.2 Вычисление напряжений по площадкам, перпендикулярным и наклонным к оси стержня.
- •2.3 Допускаемые напряжения. Подбор сечений.
- •2.4 Продольные и поперечные деформации
- •2.5 Диаграммы растяжения и сжатия
- •2.6 Основные механические характеристики материала
- •2.7 Работа силы при ее статическом действии. Потенциальная энергия деформации
- •2.9 Перемещения поперечных сечений брусьев
- •2.10 Допускаемые напряжения. Расчеты на прочность.
- •2.11 Статически неопределимые системы
- •3.Сложное напряжённое состояние.
- •3.1Виды напряженного состояния.
- •3.2Напряжения по наклонным сечениям при осевом растяжении или сжатии (линейное напряжённое состояние).
- •3.3Понятие о главных напряжениях. Виды напряжённого состояния материала.
- •3.4Напряжения при плоском напряжённом состоянии.
- •3.5 Графическое определение напряжений (круг Мора).
- •3.6 Нахождение наибольших напряжений для объёмного напряжённого состояния.
- •3.8 Понятие о теориях прочности.
- •3.9 Проверка прочности по различным теориям.
- •4.1 Понятие о сдвиге. Расчёт заклепок на перерезывание.
- •4.2 Проверка заклёпок на смятие и листов на разрыв.
- •4.3 Расчёт сварных соединений.
- •4.4 Чистый сдвиг. Определение главных напряжений и проверка прочности.
- •4.5 Связь между напряжениями и деформацией при чистом сдвиге. Потенциальная энергия сдвига.
- •5.1 Основные понятия. Крутящий момент.
- •5.2 Определение напряжений при кручении круглого вала.
- •5.3 Вычисление полярных моментов инерции и моментов сопротивления сечения вала.
- •5.4 Условие прочности при кручении.
- •5.5 Определение деформаций при кручении.
- •5.6 Потенциальная энергия при кручении.
- •5.7 Определение предельной грузоподъёмности скручиваемого стержня.
- •6.8 Напряжения и деформации в винтовых пружинах с малым шагом.
- •5.9 Статически неопределимые задачи при кручении
- •6. Изгиб
- •§ 6.1. Внутренние силовые факторы, возникающие в поперечных сечениях бруса при изгибе
- •§ 6.2. Напряжения в брусе при чистом изгибе
- •§ 6.3. Напряжения при поперечном изгибе
- •§ 6.4. Дифференциальное уравнение упругой линии балки. Перемещения при изгибе
- •§ 6.5. Универсальное уравнение упругой линии балки
- •§6.6 Контроль правильности построения эпюр q и m.
- •§6.7. Способ сложения действия сил при построении эпюр.
- •§6.8. Графический метод построения эпюр изгибающих моментов и поперечных сил.
- •7. Вычисление моментов инерции плоских фигур.
- •§7.1. Вычисление моментов инерции и моментов сопротивления для простейших сечений.
- •§7.2. Общий способ вычисления моментов инерции сложных сечений.
- •§ 7.3. Подбор сечения балок по допускаемым нагрузкам.
- •§7.4. Применение понятия о потенциальной энергии к определению деформаций.
- •§ 7.5. Вычисленние потенциальной энергии.
- •§7.6. Теорема Кастильяно.
- •§7.7 Статически неопределимые балки.
- •§7.8. Способ сравнения деформаций.
- •§7.9. Применение теоремы Кастильяно, теоремы Мора
- •§7.10. Выбор лишней неизвестной и основной системы.
- •§7.11. План решения статически неопределимой задачи.
- •8. Косой изгиб
- •§8.1. Основные понятия.
- •§8.2. Косой изгиб. Вычисление напряжений.
- •§8.3. Определение деформаций при косом изгибе
- •9. Совместное действие изгиба и растяжения или сжат
- •9.1 Изгиб балки при действии продольных и поперечных сил.
- •9.3. Ядро сечения
- •10.Совместное действие кручения и изгиба
- •11.3 Зависимость критической силы от условий закрепления стержня
- •12.1. Введение»
- •12.2 Вычисление напряжений при равноускоренном движении
- •12.3 Расчёт вращающегося кольца (обод маховика)
§8.3. Определение деформаций при косом изгибе
Для определения прогибов в различных сечениях балки при косом изгибе опять применим способ сложения действия сил. Возвращаясь к примеру, .
Полный прогиб f конца балки будет представлять собой геометрическую (Рис. 8.6) сумму обоих этих прогибов; он равен
.
При этом
и
.
Отсюда следует, что угол, составленный полным прогибом f с осью z, равен углу , т.е. прогиб f направлен перпендикулярно к нейтральной оси. Изгиб балки происходит не в плоскости действия внешних сил, а в плоскости, перпендикулярной к нейтральной оси (Рис. 8.6). Условимся принимать за ось у главную ось с наибольшим моментом инерции; тогда плоскость х Oz будет плоскостью наибольшей жёсткости, поскольку прогибы при изгибе балки в этой плоскости будут наименьшими. Так как при Jy > Jz, как в рассмотренных примерах, и >, то плоскость изгиба отклоняется от плоскости наибольшей жёсткости больше, чем плоскость внешних сил. Эта разница будет тем большей, чем больше отношение . Значит, для узких и высоких сечений, у которых отношение главных моментов инерции может быть весьма велико, уже небольшое отклонение плоскости действия внешних сил от плоскости наибольшей жёсткости вызывает весьма значительное отклонение плоскости изгиба балки.
Пока для балки такого сечения внешние силы расположены в плоскости наибольшей жёсткости xOz, прогибы будут лежать в той же плоскости и будут небольшими, так как момент инерции Jу будет значительным. Стоит дать плоскости внешних сил отклонение от оси Oz на небольшой угол , как сейчас же возникнут уже большие прогибы в направлении оси у, на которые очень часто конструктор и не рассчитывает. Прогибы же в направлении оси z будут оставаться почти без изменения. Для оценки этого явления рассмотрим числовой пример. Возьмём деревянную балку с сечением (Рис. 8.2), имеющим высоту h = 20 см, ширину b = 6 см; тогда
см4; см4.
Отношение моментов инерции равно
.
Тогда при отклонении плоскости действия внешних сил от оси z всего на 5° будем иметь:
tg = tg = 0,0875 11 = 0,963
и
44°.
Прогибы в направлении оси y будут почти равны прогибам в направлении оси z:
fy = fg tg = 0,963 fg.
Вместе с тем, при отклонении силы от плоскости наибольшей жесткости произойдет и значительное повышение нормальных напряжений. Так, в рассмотренном выше примере наибольшие нормальные напряжения (по сравнению со случаем плоского изгиба при = 0) увеличатся в отношении:
.
На Рис. 8.7 изображено относительное расположение плоскостей нагрузки, изгиба и нейтральной.
Балки, главные моменты инерции сечений которых значительно отличаются друг от друга, будут хорошо работать при изгибе в плоскости наибольшей жёсткости (высокие прямоугольники, двутавры швеллеры), но окажутся невыгодными при косом изгибе. Поэтому в тех случаях, когда трудно рассчитывать па достаточно точное совпадение плоскости внешних сил с главной плоскостью балки, конструктор должен избегать применения подобных сечений или принимать дополнительные конструктивные меры (постановка связей), чтобы воспрепятствовать боковым деформациям балок при наличии косого изгиба.
При подборе сечений приходится задаваться отношением и, зная [], Мmах и угол , путём последовательных попыток искать значения Wy и Wz, удовлетворяющие условию прочности. В случае несимметричных сечений, не имеющих выступающих углов, т.е. при использовании условия прочности, при каждой новой попытке подбора сечения необходимо предварительно вновь найти положение нейтральной линии и координаты наиболее удалённой точки (у1 и z1). В случае прямоугольного сечения ; поэтому, задаваясь отношением , из условия (26.7) без затруднений можно найти величину Wv и размеры поперечного сечения.
Уравнение (8.1) показывает, что углы и не равны, т.е. нейтральная линия не перпендикулярна к плоскости внешних сил, как это было при плоском изгибе. Эта перпендикулярность имеет место лишь при
Jy = Jz,
но в этом случае все оси главные, и косой изгиб невозможен; в какой бы плоскости ни была расположена нагрузка, мы будем иметь дело с плоским изгибом. Это будет соблюдаться для сечений квадратного, круглого, являющихся правильными фигурами, и любых других, для которых будет выполнено условие.