- •1.Введение
- •1.1 Задачи и методы сопротивления материалов.
- •1.2 Классификация сил, действующих на элементы конструкций.
- •1.3 Основные предпосылки науки о сопротивлении материалов.
- •1.4 Реальный объект и расчетная схема.
- •1.5 Внутренние силы. Метод сечений.
- •1.6 Напряжения.
- •1.7 Деформации и перемещения.
- •1.8 План решения основной задачи сопротивления материалов.
- •2. Растяжение и сжатие
- •2.1 Продольная сила
- •2.2 Вычисление напряжений по площадкам, перпендикулярным и наклонным к оси стержня.
- •2.3 Допускаемые напряжения. Подбор сечений.
- •2.4 Продольные и поперечные деформации
- •2.5 Диаграммы растяжения и сжатия
- •2.6 Основные механические характеристики материала
- •2.7 Работа силы при ее статическом действии. Потенциальная энергия деформации
- •2.9 Перемещения поперечных сечений брусьев
- •2.10 Допускаемые напряжения. Расчеты на прочность.
- •2.11 Статически неопределимые системы
- •3.Сложное напряжённое состояние.
- •3.1Виды напряженного состояния.
- •3.2Напряжения по наклонным сечениям при осевом растяжении или сжатии (линейное напряжённое состояние).
- •3.3Понятие о главных напряжениях. Виды напряжённого состояния материала.
- •3.4Напряжения при плоском напряжённом состоянии.
- •3.5 Графическое определение напряжений (круг Мора).
- •3.6 Нахождение наибольших напряжений для объёмного напряжённого состояния.
- •3.8 Понятие о теориях прочности.
- •3.9 Проверка прочности по различным теориям.
- •4.1 Понятие о сдвиге. Расчёт заклепок на перерезывание.
- •4.2 Проверка заклёпок на смятие и листов на разрыв.
- •4.3 Расчёт сварных соединений.
- •4.4 Чистый сдвиг. Определение главных напряжений и проверка прочности.
- •4.5 Связь между напряжениями и деформацией при чистом сдвиге. Потенциальная энергия сдвига.
- •5.1 Основные понятия. Крутящий момент.
- •5.2 Определение напряжений при кручении круглого вала.
- •5.3 Вычисление полярных моментов инерции и моментов сопротивления сечения вала.
- •5.4 Условие прочности при кручении.
- •5.5 Определение деформаций при кручении.
- •5.6 Потенциальная энергия при кручении.
- •5.7 Определение предельной грузоподъёмности скручиваемого стержня.
- •6.8 Напряжения и деформации в винтовых пружинах с малым шагом.
- •5.9 Статически неопределимые задачи при кручении
- •6. Изгиб
- •§ 6.1. Внутренние силовые факторы, возникающие в поперечных сечениях бруса при изгибе
- •§ 6.2. Напряжения в брусе при чистом изгибе
- •§ 6.3. Напряжения при поперечном изгибе
- •§ 6.4. Дифференциальное уравнение упругой линии балки. Перемещения при изгибе
- •§ 6.5. Универсальное уравнение упругой линии балки
- •§6.6 Контроль правильности построения эпюр q и m.
- •§6.7. Способ сложения действия сил при построении эпюр.
- •§6.8. Графический метод построения эпюр изгибающих моментов и поперечных сил.
- •7. Вычисление моментов инерции плоских фигур.
- •§7.1. Вычисление моментов инерции и моментов сопротивления для простейших сечений.
- •§7.2. Общий способ вычисления моментов инерции сложных сечений.
- •§ 7.3. Подбор сечения балок по допускаемым нагрузкам.
- •§7.4. Применение понятия о потенциальной энергии к определению деформаций.
- •§ 7.5. Вычисленние потенциальной энергии.
- •§7.6. Теорема Кастильяно.
- •§7.7 Статически неопределимые балки.
- •§7.8. Способ сравнения деформаций.
- •§7.9. Применение теоремы Кастильяно, теоремы Мора
- •§7.10. Выбор лишней неизвестной и основной системы.
- •§7.11. План решения статически неопределимой задачи.
- •8. Косой изгиб
- •§8.1. Основные понятия.
- •§8.2. Косой изгиб. Вычисление напряжений.
- •§8.3. Определение деформаций при косом изгибе
- •9. Совместное действие изгиба и растяжения или сжат
- •9.1 Изгиб балки при действии продольных и поперечных сил.
- •9.3. Ядро сечения
- •10.Совместное действие кручения и изгиба
- •11.3 Зависимость критической силы от условий закрепления стержня
- •12.1. Введение»
- •12.2 Вычисление напряжений при равноускоренном движении
- •12.3 Расчёт вращающегося кольца (обод маховика)
5.9 Статически неопределимые задачи при кручении
При расчете на кручение прямых брусьев, жестко защемленных одним концом, а также при расчете валов (представляющих собой вращающиеся брусья, нагруженные взаимно уравновешенными скручивающими моментами) значения крутящих моментов в поперечных сечениях можно определить с помощью одних лишь уравнений равновесия (методом сечений). Следовательно, такие задачи являются статически определимыми.
Задачи расчета на крученее являются статически неопределимыми, если крутящие моменты, возникающие в поперечных сечениях( скручиваемых стержней, нельзя определить с помощью только уравнений равновесия. Для решения этих задач дополнительно к уравнениям равновесия, составляемым для системы в целом или ее отсеченной части, необходимо составить также уравнения перемещений, основанные на рассмотрении характера деформации системы.
Рассмотрим для примера брус круглого сечения, жестко заделанный обоими концами и нагруженный моментом M на расстоянии а от левого конца (рис. 5.20, а).
Для решения данной задачи можно составить лишь одно уравнение равновесия — в виде равенства нулю суммы моментов относительно оси бруса:
∑Mx=M1-M+M2=0
Где M1 и M2 - реактивные скручивающие моменты, возникающие в заделках.
Дополнительное уравнение для решений рассматриваемой задачи можно получить следующим образом. Отбросим левое опорное закрепление бруса, но оставим правое (рис. 5.20, б). Поворот левого конца полученного таким путем бруса должен быть равен нулю, т. е.αB=0, так как в действительности этот конец жестко закреплен и не может поворачиваться. На основании принципа независимости действия сил уравнение перемещений имеет вид
αB=αB1+αB2=0
Здесь αB1 — угол поворота левого конца бруса от действия внешнего скручивающего момента m1 (рис.5.20, в); αB2 — угол поворота левого конца от действия внешнего момента m (рис. 5.20, г).
Учитывая, что правый конец бруса не поворачивается (т. е. αA=0) находим
αB1=-φ1=-M1lGJp;
αB2=-φ2=-MbGJp
Подставим эти значения в уравнение перемещений:
-M1lGJp+MbGJp=0,
Откуда
M1=Mbl.
Из уравнения равновесия
M2=M-M1=Mal.
После определения моментов M1 и M2 эпюру крутящих моментов можно построить обычным способом, т. е. как для статически определимого бруса (рис. 5.20, д). Для рассмотренной задачи эта эпюра представлена на (рис. 5.20, е).
Рис.5.20
Наглядное представление об изменении углов поворота поперечных сечений бруса по его длине дает эпюра углов поворота (иногда ее называют эпюрой углов закручивания). Каждая ордината этой эпюры дает в принятом масштабе величину угла поворота соответствующего поперечного сечения бруса.
Построим такую эпюру для бруса по рис. 5.20, (1, учитывая при этом, что значение M1 уже найдено и эпюра крутящих моментов построена (см. рис. 5.20, е). Крайнее правое сечение А бруса неподвижно, т. е.αA=0. Произвольное поперечное сечение, принадлежащее участку АС и отстоящее на расстояние х от правого конца, повернется на угол
αx=αA-φx=0+M2xGJp=MalxGJp
Здесь φx — угол закручивания на участке длиной х
Таким образом, углы поворота изменяются по линейному закону в зависимости от расстояния х. Подставляя в полученное выражение x=b, найдем угол поворота сечения С:
αC=MalbGJp
Заметим, что всегда при нагружении бруса постоянного сечения сосредоточенными скручивающими моментами эпюра углов поворота поперечных сечений на каждом из участков бруса линейна.
Для построения эпюры па участке СВ вычислим угол поворота сечения В. αB=αC-φCB=MalbGJp-M1aGJp=MalbGJp-MblaGJp=0
Этот результат подтверждает правильность решения задачи, как по условию сечение В жестко заделано. Таким образом, кроме чисто иллюстративного значения, построение эпюры углов поворота, поперечных сечений можно рассматривать как метод контроля решения некоторых статически неопределимых задач.
Построенная по полученным значениям эпюра углов попорота представлена на рис. 23.6, ж.
При расчете цилиндрических пружин наряду со статически определимыми встречаются также и статически неопределимые задачи.
Если концы пружины не закреплены и могут свободно перемещаться вдоль осп пружины или если закреплен лишь один ее конец, то задача расчета такой пружины статически определима.
Если же оба конца пружины неподвижно и закреплены, то задача ее расчета статически неопределима. Для её решения необходимо составить дополнительное уравнение перемещений. Составление этого уравнения аналогично составлению уравнения, применяемого при решении задач расчета прямого стержня, закрепленного обоими концами, на внешние нагрузки, действующие вдоль его оси.
Примером статически неопределимой задачи расчета пружин является система, представленная на рис.5.21. Эта система называется концентрической пружиной и представляет собой две пружины, вставленные одна в другую, и работающие совместно. Из условия равновесия верхней плиты, к которой приложена сила Р, следует что сумма сил P1 и P2, сжимающих наружную и внутреннюю пружины, равна внешней силе Р. Это единственное уравнение равновесия, которое можно составить для определения двух неизвестных P1 и P2, т.е. задача один раз статически неопределима.
Уравнение перемещений в рассматриваемой задаче должно выражать равенство осадок внешней и внутренней пружин:
λ1=λ2 или δP1D13n1Gd14=δP2D23n2Gd24.
Решение этого уравнения совместно с условием равновесия P=P1+P2 позволяет найти усилия в пружинах, а затем выполнить расчет их на прочность.
Рис.5.21