- •Введение
- •Полнота
- •Метрические пространства
- •Полные метрические пространства
- •Сжимающие отображения
- •Пополнение
- •Интеграл Лебега
- •Почему не все множества измеримы?
- •Верхняя мера Лебега
- •Свойства верхней меры.
- •Измеримые множества
- •Свойства измеримых множеств
- •Множества меры 0.
- •Борелевские множества.
- •Измеримые функции и интеграл
- •Свойства измеримых функций
- •Интеграл и его свойства
- •Приложения
- •Предельный переход
- •Сравнение интегралов Римана и Лебега
- •Полнота пространства L
- •Плотность непрерывных функций
- •Теорема Фубини
- •Банаховы и гильбертовы пространства
- •Основные определения
- •Примеры
- •Конечномерные пространства
- •Пространства последовательностей
- •Гильбертово пространство
- •Основные понятия
- •Ортогональные системы и ряды Фурье.
- •Линейные функционалы и операторы
- •Определения и примеры
- •Теорема Хана - Банаха
- •Сопряженное пространство
- •Функционалы в гильбертовом пространстве
- •Рефлексивность
- •Сопряженные и самосопряженные операторы
- •Определения и примеры
- •Операторы в гильбертовом пространстве
- •Самосопряженные операторы
- •Виды сходимости
- •Компактные операторы
- •Компактные множества и операторы
- •Теория Фредгольма
- •Конечномерный случай
- •Теоремы Фредгольма
- •Спектр
- •Теория Гильберта - Шмидта
- •Интегральные операторы
- •Задача Штурма - Лиувилля
- •Спектральная теория
- •Резольвента и спектр
- •Ортогональные проекторы
- •Спектральная теорема
- •Доказательство спектральной теоремы
- •Формула Стоуна
- •Неограниченные операторы
- •Основные определения
- •Симметрические и самосопряженные операторы
- •О спектральной теореме
- •Задачи
- •Контрольные вопросы
6.4. ДОКАЗАТЕЛЬСТВО СПЕКТРАЛЬНОЙ ТЕОРЕМЫ |
123 |
Z b
f(A) = f( )dE( ):
a
То же для рациональной функции f( ), не имеющей полюсов на спектре A.
Соответствие между функциями и операторами можно продолжить на любые непрерывные функции.
Упражнение 6.3.6 Доказать, что для любой непрерывной функции f( ) существует интеграл Стильтьеса
b |
n |
Za |
f( )dE( ) = !0 i=1 f( i)E i : |
|
X |
|
lim |
При этом, если последовательность функций fk( ) стремится к f( ) равномерно на [a; b], то соответствующая последовательность интегралов сходится по норме.
6.4Доказательство спектральной теоремы
Напомним, что самосопряженный оператор называется неотрицательным (обозначение A 0), если квадратичная форма (Ax; x) 0 для любого
x 2 H. Дальнейшие построения основаны на том факте, что из неотрицательного оператора можно извлечь неотрицательный квадратный корень
Теорема 6.4.1 Пусть A - неотрицательный самосопряженный оператор. Тогда существует единственный неотрицательный оператор X 0, такой что X2 = A. При этом [X; B] = 0 для любого оператора B перестановочного с A.
Доказательство. Пусть 0 A M, тогда 0 A=M 1, и значит
достаточно извлечь корень из положительного опертора, не превосходящего 1. Воспользуемся биномиальным рядом
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
X = p |
|
p |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
A |
= |
1 (1 A) = 1 |
cn(1 A)n; |
(6.4.1) |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n=1 |
|
|
|
|
|
|
ãäå cn - коэффициенты ряда Тейлора |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
1 p1 z = |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
(6.4.2) |
|||||||
|
|
|
cnzn: |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Из явной формулы для коэффициентов следует, что все |
cn > 0. Ìû äîêà- |
||||||||||||||||||
жем, что этот ряд сходится абсолютно в замкнутом круге |
jzj 1. |
|
|||||||||||||||||
Пусть x 2 (0; 1), тогда, пользуясь положительностью членов ряда, запи- |
|||||||||||||||||||
øåì |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N |
N |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
X |
X |
n |
x |
|
|
|
X |
n |
|
|
|
p |
|
|
|
||||
cn = x |
lim |
lim |
|
|
|
cnx |
lim |
|
|
|
|
||||||||
1 0 |
|
cnx |
1 |
|
0 |
|
|
|
= x 1 |
|
0(1 1 x) = 1: |
||||||||
n=1 |
! n=1 |
|
|
! |
n=1 |
|
! |
|
|
|
|
|
124 |
ГЛАВА 6. СПЕКТРАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ |
|
Отсюда следует, что |
1 |
|
|
|
|
|
X |
|
|
cn 1; |
(6.4.3) |
n=1
ò.å., ðÿä èç cn сходится, и следовательно, ряд (6.4.2) сходится абсолютно и равномерно в круге jzj 1.
Отсюда следует, что операторнûé ðÿä (6.4.1) сходится по норме, так как p
k1 Ak 1. Квадрат оператора 1 (1 A) равен A, поскольку это верно p
для абсолютно сходящегося степенного ряда 1 z, а k1 Ak 1. Докажем, оператор X - неотрицательный. Действительно, что из 0 1 A 1 следует,
÷òî 0 (1 A)n 1 (доказать это!), и значит,
1
X
1 cn X 1;
n=1
Отсюда в силу (6.4.3) вытекает, что нижняя грань оператора X больше или
равна 0.
Если B коммутирует с A, то он коммутирует и с (1 A)n, и значит с
рядом (6.4.1).
Докажем единственность положительного квадратного корня. Предпо- ложим противное: пусть X0- другой положительный корень. Тогда
X03 = X02X0 = AX0 = X0X02 = X0A:
Следовательно, X0 коммутирует с A, а тогда и с X. Далее, операторы
Z = (X X0)X(X X0); Z0 = (X X0)X0(X X0)
неотрицательны, так как
(Zx; x) = (X(X X0)x; (X X0)x) = (Xy; y) 0;
ãäå y = (X X0)x, и аналогично Z0. Тогда
0 Z + Z0 = (X X0)(X + X0)(X X0)
= (X2 X02)(X X0) = (A A)(X X0) = 0:
Поскольку Z и Z0 неотрицательны, то Z = Z0 = 0. Значит, их разность тоже равна 0, т.е.,
ZZ0 = (X X0)3 = 0;
èследовательно, (X X0)4 = 0. Íî, òàê êàê
0 = ((X X0)4x; x) = ((X X0)2x; (X X0)2x) = k(X X0)2xk2;
для любого x 2 H, то (X X0)2 = 0. Применяя этот же трюк еще раз,
получим
0 = ((X X0)2x; x) = ((X X0x)x; (X X0)x);
6.4. ДОКАЗАТЕЛЬСТВО СПЕКТРАЛЬНОЙ ТЕОРЕМЫ |
125 |
откуда следует, что X X0 = 0.
Пусть теперь A - произвольный самосопряженный оператор. Оператор A2 всегда неотрицателен, так как
(A2x; x) = (Ax; Ax) = kAxk2 0:
Следовательно, можно извлечь положительный квадратный корень из A2, p
который мы обозначим jAj = A2. Далее определим положительную и отрицательную части оператора A, полагая,
A+ = |
jAj + A |
; A = |
jAj A |
; |
2 |
2 |
|
òàê ÷òî
A = A+ A ; jAj = A+ + A :
Все эти операторы являются самосопряженными, и коммутируют с любым оператором, коммутирующим с A, в частности, между собой. Кроме того,
имеем
A+A = 14(jAj + A)(jAj A) = 14(jAj2 A2) = 0:
Пусть L = Ker A+ - ядро оператора A+, т.е., подпространство векторов x, таких что Ax = 0. Ортогональный проектор на L обозначим через E. Прежде всего мы подробно изучим свойства введенных операторов.
Лемма 6.4.2 Пусть A; B - коммутирующие самосопряженные операторы. Тогда произведение AB также является самосопряженным. Если при этом A 0; B 0, то AB 0.
Доказательство, Имеем
(AB) = B A = BA = AB:
Если A 0 то из него можно извлечь неотрицательный квадратный корень X 0, который коммутирует с B, поскольку [A; B] = 0. Тогда
(ABx; x) = (X2Bx; x) = (XBx; Xx) = (BXx; Xx) = (By; y) 0;
где мы обозначили y = Xx:
Следствие 6.4.3 Неравенство A B можно умножить на неотрицательный оператор C, перестановочный с A и B.
Лемма 6.4.4 Проектор E коммутирует с A; jAj; A .
Доказательство. Так как Ex 2 Ker A+, òî A+Ex = 0 для любого вектора x 2 H. Значит, A+E = 0, а также EA+ = (A+E) = 0: Таким образом,
[E; A+] = 0.
126 |
ГЛАВА 6. СПЕКТРАЛЬНАЯ ТЕОРИЯ |
||||||
В силу равенства A+A = 0 вектор A x |
2 |
L, значит EA x = A x для |
|||||
любого x, откуда EA = A . Тогда |
|
|
|
|
|
||
A E = (EA ) = (A ) = A ; |
|
|
|||||
Следовательно E коммутирует и с A , а тогда и с |
j |
A |
j |
è ñ A. |
|||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Лемма 6.4.5 Операторы A+; |
A неотрицательны. |
Доказательство. Так как E 0 и 1 E 0, а также jAj 0, то
EjAj = EA+ + EA = A 0
как произведение неотрицательных коммутирующих операторов. Анало-
гично,
(1 E)jAj = A+ + A EA = A+ 0:
Лемма 6.4.6 Оператор A+ является наименьшим неотрицательным оператором, коммутирующим с A и мажорирующим A, т.е., если самосопряженный оператор B коммутирует с A и удовлетворяет неравенствам
B 0; B A, òî B A+.
Доказательство. Оператор A+ действительно мажорирует A, так как A + A+ A A+ поскольку A - неотрицательный оператор.
Докажем теперь минимальное свойство. Пусть B самосопряженный опе-
ратор, B |
0; B |
|
A; [B; A] = 0. Так как B коммутирует с A, то он ком- |
||
|
|
. |
Покажем, что он коммутирует и с проектором |
|
|
|
|
|
E. Имеем |
||
мутирует и с A |
|
|
|
A+BE = BA+E = 0;
следовательно, BEx 2 L для любого вектора x, откуда BEx = EBEx, т.е., BE = EBE. Тогда, переходя к сопряженным операторам, получим
EB = (BE) = (EBE) = EBE;
откуда видно, что [B; E] = 0. Теперь умножим неравенства B 0 и B A на неотрицательные операторы E и 1 E соответственно. Поскольку все рассматриваемые операторы коммутируют, то это дает EB 0; (1 E)B (1 E)A = A+: Складывая, приходим к требуемому неравенству B A+.
Теперь мы можем дать конструкцию спектральной функции.
Теорема 6.4.7 Пусть A самосопряженный оператор. Для 2 R опре-
делим E( ) как ортогональный проектор на подпространство L = Ker (A)+: Тогда E( ) удовлетворяет определению спектральной функции опе-
ратора A.
6.4. ДОКАЗАТЕЛЬСТВО СПЕКТРАЛЬНОЙ ТЕОРЕМЫ |
127 |
Доказательство. Пусть B коммутирует с A, тогда он коммутирует и с A , следовательно и с (A ) . Как и в лемме 6.4.6, отсюда следует, что
B коммутирует и с E( ).
Покажем, что E( ) монотонно возрастает. Пусть < . Тогда
(A )+ (A ) (A );
следовательно, (A )+ (A )+, поскольку (A )+ - это наименьший из положительных операторов, коммутирующих с (A ) и мажорирующих (A ) (лемма 6.4.6). Рассматривая операторы (A )+ è (A )+ íà подпространстве L , имеем
|
|
0 = (A )+ |
L (A )+ |
|
L ; |
|
|
|
|
||||||
следовательно, оператор |
(A ) |
+ |
аннулирует |
|
|
, ò.å., |
L L . Íî ýòî è |
||||||||
значит, что E( ) E( ). |
|
|
|
L |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
+ |
= 0, è L = H, |
|||
Далее, если > M, то A 0, следовательно, (A ) |
|
||||||||||||||
|
E( |
+ |
|
|
< m, òî A |
|
|
|
m |
|
> 0; значит, |
||||
ò.å., |
|
) = 1. Аналогично, если |
|
|
|
|
|
(A ) = (A ). Но (A )x = 0 только при x = 0, следовательно,
E( ) = 0:
Докажем неравенства (6.3.1). Пусть = ( ; ], и E = E( ) E( ). Тогда в силу монотонности E( )
E( )E = (1 E( ))E = E :
Следовательно,
( A)E = ( A)E( )E = (A ) E 0;
(A )E = (A )(1 E( ))E = (A )+E 0;
что можно переписать в виде
E AE E :
Наконец, докажем непрерывность E( ) справа. Обозначим L = L(;] подпространство Im E , и пусть L = \L(;], пересечение берется по всем> при фиксированном . Очевидно, что сильный предел lim ! +0 E(;] равен ортогональному проектору EL на подпространство L. Мы докажем, что EL = 0, т.е., что подпространство L состоит только из нуля. С одной стороны, E( )E = 0, следовательно, переходя к пределу при ! + 0, получим E( )L = 0. С другой стороны, из неравенств (6.3.1) следует, что
0 (A )E ( )E ! 0;
откуда (A )EL = 0. Умножая на оператор (1 E( )), получим
(1 E( ))(A )EL = (A )+EL = 0;
откуда следует, что E( )EL = EL. Сравнивая с E( )EL = 0, приходим к равенству EL = 0.
Единственность спектральной функции мы докажем в следующем разделе.