- •Физика конденсированного состояния вещества
- •Вводная глава
- •§1. Понятие пространства и времени.
- •§2.Масса, энергия, относительность
- •§3.Симметрия и асимметрия в неживой природе.
- •Глава I. Абстрактные группы
- •§1.Группа
- •§2.Сдвиг по группе
- •§3.Подгруппа
- •§4.Сопряжённые элементы и класс
- •§5.Инвариантная подгруппа
- •§6.Фактор – группа
- •§7. Изоморфизм и гомоморфизм групп
- •§8. Представления групп
- •§9. Характеры представлений
- •§10.Регулярное представление
- •§11. Примеры групп имеющих, приложение в физике
- •§12.Теория групп и квантовая механика
- •Глава II.Описание структуры кристаллов
- •§1.Общие свойства макроскопических тел
- •§2. Точечные группы.
- •§3. Симметрия кристаллов
- •§4.Сингонии.
- •§5.Неприводимые представления группы трансляций
- •§5.Конкретные примеры прямой и обратной решёток
- •1) Прямые решётки.
- •§6.Обозначения узлов, направлений и плоскостей в кристалле
- •§7.Определение структуры кристаллов.
- •§8. Атомный и геометрический структурный факторы
- •Глава III Движение электрона в периодическом поле
- •§1. Адиабатическое приближение
- •§2. Уравнения Хартри
- •§3 Уравнения Хартри-Фока
- •§4.Обменное взаимодействие
- •§5. Кристаллический потенциал и свойства симметрии гамильтониана
- •§6. Теорема Блоха
- •§7. Одноэлектронное уравнение Шрёдингера
- •§8. Приближение свободных электронов
- •§9. Плотность состояний
- •§10. Эффективная масса электронов
- •§11.Приближение почти свободных электронов
- •§12.Метод сильной связи
- •§13. Поверхность Ферми
- •§14. Химический потенциал и физическая статистика
- •Глава IV. Силы связи в кристаллах
- •§1. Силы Ван - дер – Ваальса
- •§2. Ионные кристаллы
- •§3.Ковалентная связь
- •§4. Металлическая связь
- •§5.Водородная связь.
- •Глава V. Динамика решётки.
- •§1. Силы упругости в кристаллах.
- •§2.Колебания и волны в одномерной атомной цепочке.
- •§3. Колебания и волны в двухатомной одномерной цепочке
- •§ 4.Нормальные колебания в трёхмерных кристаллах
- •§5. Понятие о фононах
- •§6.Спектр нормальных колебаний решётки.
- •§7.Теплоёмкость твёрдого тела
- •§8.Теплоёмкость электронного газа
- •Глава VI. Физика полупроводников
- •§1.Собственные полупроводники
- •§2. Примесные полупроводники
- •§3.Статистика электронов и дырок в полупроводниках
- •§4.Положение уровня Ферми и концентрация носителей в собственных полупроводниках
- •§5. Положение уровня Ферми и концентрация носителей в примесных полупроводниках.
- •Глава VII Кинетические свойства твёрдых тел
- •§1. Электропроводность
- •§2. Вычисление времени релаксации
- •§3. Кинетическое уравнение Больцмана
- •§4.Статическая проводимость
- •§5. Классическая теория электропроводности в магнитном поле
- •Глава VIII Растворы и химические соединения Введение
- •§1. Фазовая диаграмма.
- •§2. Упорядоченные растворы.
- •§3.Фазовые превращения.
- •§4. Типы фазовых диаграмм.
- •§5. Системы с образованием химических соединений
- •§6. Сплавы типа растворов внедрения.
- •§7. Упорядочение в сплавах
- •§8. Электронное строение сплавов и неупорядоченных систем
- •§9. Ближний порядок в сплавах
- •§10. Статистическая теория ближнего порядка
- •§11. Факторы, обусловливающие ближний порядок
- •Глава IX.Строение жидкостей и аморфных тел
- •§1. Особенности твёрдого, жидкого и газообразного состояний вещества
- •§2. Радиальные функции распределения межатомных расстояний и атомной плотности
- •§3. Функции распределения в статистической физике
- •§4.Уравнение для бинарной функции распределения
- •§5. Решение уравнения для бинарной функции распределения
- •§6.Уравнение Перкуса – Йевика
- •Глава X.Элементы физики жидких кристаллов Введение
- •§1.Классификация жидких кристаллов
- •2.Смектики c.
- •Смектики b.
- •Заключение. Фуллерены. Углеродные нити
§6.Фактор – группа
Пусть N- инвариантная подгруппа группы G. Разложим группу G на сопряжённые совокупности по группе N:
где к - индекс подгруппы N.
Нетрудно показать, что приведённая выше совокупность образует новую группу с тем же самым законом умножения, что и в группе G,если в качестве единичного элемента взять инвариантную подгруппу. Эту группу называют фактор - группой по инвариантной подгруппе и обозначается G/N. Её порядок равен индексу инвариантной подгруппы.
§7. Изоморфизм и гомоморфизм групп
Группы и между элементами, которых существует взаимнооднозначное соответствие, не нарушающееся при групповом умножении, называются изоморфными. Установление изоморфизма позволяет свести исследование одной группы к рассмотрению другой, изоморфной ей. Изоморфные группы имеют одинаковую структуру.
Другим важным понятием в теории групп является понятие гомоморфизма. Если каждому элементу группы соответствует только один определённый элемент группы,G, а каждому элементу группы соответствует несколько элементов группы , причём это соответствие сохраняется при групповом умножении, то говорят, что группа гомоморфна группе . Гомоморфные группы обладают следующими свойствами:
1.Если группа гомоморфна группе , то единичному элементу группы G соответствует единичный элемент группы .
2. Если группа гомоморфна группе , то взаимно обратным элементам группы соответствуют взаимно обратные элементы группы .
3. Если группа гомоморфна группе , то все элементы группы , соответствующие единичному элементу , образуют инвариантную подгруппу N группы G.
§8. Представления групп
Наиболее существенные применения, которые нашла себе теория групп в физике, ими оказывается в подавляющем большинстве один из разделов теории групп, именно, теория представлений.
Теория представлений изучает гомоморфные отображения произвольной группы на всевозможные группы линейных операторов. Значение теории представлений связано с тем обстоятельством, что подобные отображения возникают « сами собой», при рассмотрении задач, обладающих той или иной симметрией.
Определение представления. Мы будем говорить, что задано представление T группы G в некотором линейном пространстве L, если каждому элементу g группы G отвечает линейный оператор T(g) в пространстве L так, что при этом произведению элементов группы отвечает произведение операторов, т. е.
.
Размерность пространства L называют размерностью представления. Группа может иметь представления как конечномерные, так и бесконечномерные. Здесь мы будем изучать только первые.
Рассмотрим векторное пространство над полем комплексных чисел. Пусть каждым двум векторам из L, заданным в определённом порядке, отнесено некоторое комплексное число, называемое скалярным произведением этих векторов и обозначаемое через (xy) или (x,y).Пусть при этом имеют место следующие свойства скалярного умножения.
Для любых x, y, z из L и любого комплексного числа имеют место соотношения
(x,y)=(y,x)*,
( x,y)= (x,y),
(x+y,z)=(x,z)+(y,z),
В этом случае говорят, что в пространство L внесена эрмитова метрика. Если же имеет место такое соотношение (x,x)>0 и чтобы , то эрмитова метрика называется положительно определённой. Звёздочка, поставленная в правой части соотношения (1) обозначает коплексное сопряжение.
Эквивалентные представления. Одна из задач теории представлений состоит в перечислении всех возможных представлений данной группы. При решении этой задачи существенную роль играют два понятия: понятие эквивалентности представлений и понятие приводимости представлений. Рассмотрим сначала эквивалентность.
Если известно какое-либо представление группы в пространстве L, то нетрудно построить сколь угодно новых представлений группы. Для этого следует выбрать какой - либо неособенный оператор A, переводящий векторы из пространства, L в какое – либо пространство того же числа измерений (в частности, L может совпадать с L) и сопоставить элементу вместо оператора оператор , действующий в пространстве . Нетрудно проверить, что соответствие определяет представление группы. Всякие два представления группы, связанные оператором A называются эквивалентными. Все представления эквивалентные данному представлению эквивалентны между собой. Поэтому все представления группы распадаются на классы взаимно- эквивалентных представлений. Если известно хотя бы одно представление из этого класса, то любое другое представление их этого же класса может быть получено без труда.
Тем самым задача нахождения всех представлений сводится к более узкой задаче нахождения всех взаимно-неэквивалентных представлений. Так как из каждого класса эквивалентных представлений достаточно выбрать для дальнейшего изучения только по одному представителю, то желательно сделать этот выбор более рациональным образом. В настоящем конспекте будем рассматривать только те группы, у которых каждое представление эквивалентно некоторому унитарному представлению.
Дадим определение: векторное линейное пространство, заданное над полем комплексных чисел и с эрмитовой метрикой называется унитарным. Операторы же определённые в этом пространстве и называются унитарными.
Можно сформулировать и доказать такую теорему: каждый класс эквивалентных представлений конечной группы содержит унитарные представления.
Введение понятия унитарных представлений позволяет свести задачу перечисления всех представлений к нахождению только неэквивалентных представлений. Однако, эту задачу можно ещё сузить если ввести понятие приводимых и неприводимых представлений. Обсудим эти представления.
Представление группы G в пространстве L называется приводимым, если в L существует хотя бы одно нетривиальное подпространство , инвариантное относительно всех операторов . Напомним, что подпространство линейного пространства L называется инвариантным относительно некоторого оператора А, если этот оператор, действуя на векторы , переводит их в векторы, принадлежащие этому же подпространству, т.е. .
Все подпространства пространства L, кроме самого L и нуль - пространства называются нетривиальными.
В соответствии с этим представление группы G в пространстве L называется неприводимым, если в L не существует ни одного нетривиального подпространства , инвариантного относительно всех операторов T(g).
Ценность существования неприводимых представлений определяется следующей теоремой: Пусть унитарное приводимое представление группы G в пространстве L, а - инвариантное подпространство. Тогда ортогональное дополнение к - подпространство - инвариантно. В результате применения этой теоремы вытекает следующее: если пространство L преобразуется по некоторому приводимому унитарному представлению, то оно расщепляется на два взаимно ортогональных инвариантных подпространства и , т.е.
L= + .
В каждом из этих подпространств реализуются свои представления и соответственно. Эти два представления называются индуцированными. Таким образом, приводимое представление расщепляется на два неприводимых представления.
Если хотя бы одно из этих двух представлений приводимо, то его можно в свою очередь разбить на два представления меньшей размерности. Продолжая этот процесс, мы неизбежно придём к неприводимым представлениям, если исходное приводимое представление было конечным. Пространство L при этом окажется разложенным на сумму взаимно - ортогональных подпространств
Представление Т можно называть суммой неприводимых представлений.
Если в качестве базисных векторов в пространстве L взять совокупность базисных векторов инвариантных подпространств, то матрицы, соответствующие операторам Т(g) примут квазидиагональный вид. Приведём здесь без доказательства одно из важнейших свойств матричных элементов различных неприводимых представлений - это свойство называется свойством ортогональности. Пусть и -матрицы двух неэквивалентных неприводимых представлений группы G порядка m. Обозначим через и размерности матриц этих представлений. Тогда можно доказать (опираясь на некоторые дополнительные леммы) следующие соотношения ортогональности.
Звёздочка в формулах обозначает комплексное сопряжение.