∙средняя концентрация электронов или распределение концентраций по сечению разрядного прибора.

Кроме того, важными при описании свойств плазмы параметрами

являются такие величины как температура газа и её пространственное распределение, поток ионов на стенку и т.д.

6.2. Диагностика плазмы

Прежде чем переходить к теоретическому описанию свойств газоразрядной плазмы, рассмотрим методы определения её параметров. Соответствующий раздел физики плазмы называется диагностикой плазмы.

Для измерения параметров плазмы используются различные экспериментальные методы. В настоящее время наиболее распространёнными являются три метода диагностики плазмы: зондовый, спектральный и сверхвысокочастотный. Кроме того, благодаря появлению оптических квантовых генераторов, физика плазмы получила новые диагностические средства, позволяющие независимо определять концентрацию и энергию электронов. Рассмотрим подробнее эти методы.

6.2.1. Метод зондов Лангмюра

Зондовый метод, разработанный Лангмюром и Мотт-Смитом, применяется для измерения параметров плазмы на протяжении полувека. Метод основан на анализе вольт-амперной характеристики зонда, погружённого в плазму. Принципиальная схема зондовых измерений и типичный вид зондовой характеристики приведены на рис. 6.1.

Рис. 6.1. Схема зондовых измерений и типичный вид вольт-амперной

характеристики зонда

Рассмотрим кратко общие соображения, относящиеся к применению зондов в стационарной незамагниченной плазме. В общем случае ток на зонд является алгебраической суммой токов, обусловленных потоками отрицательных и положительных зарядов. В зависимости от знака

потенциала зонда относительно плазмы электрическое поле препятствует попаданию на зонд частиц того или иного знака. Область, в которой

110

сосредоточено электрическое поле, называется двойным электрическим слоем.

В двойном электрическом слое сосредоточена почти вся разность потенциалов между плазмой и зондом и лишь небольшая часть её (порядка

kT2ee ) проникает в плазму. Теория зондов Лангмюра основана на

предположении, что внутри двойного слоя заряженные частицы движутся под действием электрического поля без столкновений. Поэтому применимость теории зондов ограничивается значениями давлений, при

которых длина свободного пробега частиц превышает толщину двойного слоя. При малых токах на зонд толщина двойного слоя определяется дебаевским радиусом экранирования.

где T – температура; n – концентрация заряженных частиц в плазме.

При больших значениях тока для нахождения толщины двойного слоя может быть использовано уравнение трёх вторых для движения заряженных частиц в режиме объёмного заряда. Например, для плоского зонда

различных участка, соответствующие трём разным режимам собирания заряженных частиц. При отрицательном потенциале зонда ([U] >> kTe/e) ток

на зонд определяется потоком положительных ионов и практически не зависит от приложенного напряжения. При изотропном распределении

скоростей и равенстве температур электронов и ионов положительный ток насыщения на зонд определяется выражением:

В газоразрядной плазме чаще встречается случай, когда средняя энергия электронов значительно выше, чем у ионов. В этом случае подходящие к двойному слою ионы ускоряются и приобретают энергию, порядка половины энергии электронов. Ток на зонд в этом случае равен:

поверхность попадают сначала наиболее быстрые, а затем и медленные электроны плазмы. В результате положительный ток на зонд уменьшается. Ток на зонд обращается в нуль, когда потоки электронов и ионов

111

выравниваются. Потенциал, при котором суммарный ток равен нулю, называется плавающим. Такой потенциал приобретает изолированное тело, находящееся в плазме. Величина плавающего потенциала определяется в основном энергией электронов.

При дальнейшем увеличении потенциала зонда ток становится отрицательным и его величина резко возрастает по мере увеличения потенциала (участок II – вольт-амперной характеристики). В интервале потенциалов, отвечающем этой области характеристики, на собирающую поверхность могут попадать электроны, энергия которых превосходит величину e×U3, где U3 – задерживающая разность потенциалов, приложенная между плазмой и зондом. Помимо электронов, на зонд по-прежнему попадают положительные ионы, поэтому для нахождения истинного

значения электронного тока необходимо к току зонда прибавлять абсолютное значение ионного тока, полученное путём экстраполяции ионной ветви насыщения к соответствующему значению потенциала. При

наличии Максвелловского распределения энергий электронов плотность тока электронов на зонд при задерживающей разности потенциалов U в e–eU/kT раз меньше плотности тока при отсутствии задерживающего потенциала. Электронный ток на зонд в этом случае определяется выражением:

8× k ×Te .

p× m

Рассмотренный участок вольт-амперной характеристики позволяет определить температуру (среднюю энергию) электронов. Для этого удобнее зондовую характеристику изобразить в полулогарифмическом масштабе.

На таком графике имеется прямолинейный участок, тангенс угла которого равен e/kTe. При дальнейшем повышении потенциала зонда

относительно плазмы наступает довольно резкий излом характеристики и ток на зонд слабо зависит от потенциала. В точке излома задерживающий потенциал становится равным нулю. Увеличение электронного тока при

дальнейшем увеличении потенциала незначительно и является следствием увеличения эффективной собирающей поверхности зонда. Точка перегиба на электронной ветви вольт-амперной характеристики зонда соответствует потенциалу плазмы. Экспериментально обычно не удаётся получить электронную ветвь насыщения в связи с переходом разряда на зонд. Таким образом, обработка зондовых характеристик позволяет определить среднюю

112

энергию электронов и их концентрацию. Последняя находится из ионной ветви насыщения и условия квазинейтральности плазмы. Необходимо отметить, что применимость зондовой методики ограничена рядом факторов, связанных как с теоретическими предпосылками зондовой теории, так и возмущающим действием зонда. При выводе основных соотношений зондового метода предполагалось, что заряженные частицы проходят двойной слой без столкновений. Это условие ограничивает применимость зондовой методики со стороны высоких давлений, причём верхняя граница давлений зависит от факторов, влияющих на толщину оболочки. Так, при исследовании разрядов с малой концентрацией заряженных частиц в плазме, когда оболочка вокруг зондов имеет значительную толщину, граница допустимых давлений ниже, чем при исследовании плазмы с высокой концентрацией электронов и ионов. Зондовый метод мало применим в высокотемпературной плазме из-за быстрого разрушения зондов,

значительные трудности представляет интерпретация зондовых измерений при наличии магнитного поля. Одним из значительных ограничений

зондовой методики является немаксвелловское распределение энергий электронов в большинстве реальных условий разрядов. Однако, несмотря на эти ограничения, зондовый метод является наиболее распространённым при исследовании плазмы, техника и теория его непрерывно развиваются и усовершенствуются. В частности, можно отметить, что разработаны системы двойных, тройных и многоэлектродных зондов, позволяющие измерять параметры плазмы в безэлектродных разрядах, термоэлектронные зонды для надёжного измерения потенциала плазмы, в том числе в импульсных разрядах и т.д. Кроме того, ведутся работы по созданию теории работы зондов при высоких давлениях, при наличии магнитных полей и т.д. Одним

из важнейших достижений диагностики плазмы является создание зондовых методов измерения функции распределения энергии электронов в плазме. Эти методы основаны на анализе Драйвестейна, согласно которому функция

распределения энергий электронов пропорциональна второй производной зондового тока по напряжению:

создания радиотехнических методов дифференцирования. Для получения

второй производной зондовое напряжение модулируют небольшим переменным сигналом, гармоника которого на удвоенной частоте пропорциональна второй производной зондового тока по напряжению.

В последние годы получили широкое распространение расчетные методы определения функции распределения энергий электронов. Для расчетов ФРЭЭ наиболее часто применяется метод, основанный на численном решении кинетического уравнения Больцмана для электронов, движущихся в электромагнитном поле. Это уравнение представляет собой

113