- •Механика в задачах
- •Содержание
- •Предисловие
- •2.Почему задача "не решается"?
- •3. "А в учебнике этого нет!"
- •4. Что Вы найдете в этом руководстве и чего не найдете.
- •5.Предварительные замечания.
- •1. Кинематика материальной точки
- •Задача 3.
- •Решение.
- •Задача 4.
- •Задача 5
- •Решение
- •2. Законы ньютона
- •Задача 1
- •Решение
- •Задача 2
- •Решение
- •Задача 3
- •Решение
- •Задача 4
- •Решение
- •Задача 5
- •Решение
- •Задача 6
- •Решение
- •Задача 7
- •Решение
- •Задача 8
- •Решение
- •3. Импульс.
- •Задача 1.
- •Задача 2.
- •Решение.
- •Задача 3
- •Решение
- •Решение.
- •Задача 5
- •Решение.
- •Задача 6
- •Решение
- •Задача 7
- •Решение
- •4. Работа. Кинетическая энергия
- •Задача 1
- •Решение
- •Задача 2
- •Решение
- •Задача 3
- •Решение.
- •Задача 4
- •Решение
- •Задача 5
- •Решение
- •Задача 6
- •Решение
- •Задача 7
- •Решение
- •5. Движение точки в стационарных потенциальных полях. Закон сохранения энергии
- •Задача 1
- •Решение
- •Задача 2
- •Решение.
- •Задача 3
- •Решение
- •Задача 4
- •Решение
- •Задача 5
- •Решение
- •6. Момент импульса системы материальных точек. Уравнение моментов
- •Задача 1
- •Решение
- •Решение
- •Задача 3
- •Решение
- •Задача 4
- •Решение
- •Задача 5
- •Решение
- •Задача 6
- •Решение
- •7. Динамика твердого тела
- •Задача 1
- •Решение
- •Задача 2
- •Решение
- •Задача 3
- •Решение
- •Задача 4
- •Решение
- •Задача 5
- •Решение
- •Задача 8
- •Решение
- •Задача 9
- •Решение
- •Задача 10
- •Решение
- •Задача 11
- •Решение
- •Задача 12
- •Решение
- •Задача 13
- •Решение
- •Задача 14
- •Решение
- •Задача 15
- •Решение
- •Задача 16
- •Решение
- •Задача 17
- •Решение
- •Задача 18
- •Решение
- •8. Движение тел в неинерциальных системах отсчета. Силы инерции
- •Задача 1
- •Решение
- •Задача 2
- •Решение
- •Задача 3
- •Решение
- •Задача 4
- •Решение
- •Задача 5
- •Решение
- •Задача 6
- •Решение
- •Задача 7
- •Решение
- •9. Колебания
- •Задача 3
- •Решение
- •Задача 4
- •Решение
- •Задача 5
- •Решение
- •Задача 6
- •Решение
- •Задача 7
- •Решение
- •Задача 8
- •Решение
- •Задача 9
- •Решение
- •Задача 10
- •Решение
Решение
При распаде ядра действовали только внутренние силы, поэтому импульс системы сохранялся:
р = р1 + р2.
Энергия (кинетическая) осколков больше первоначальной кинетической энергии ядра, на величину выделившейся при распаде энергии:
Возведём первое уравнение в квадрат:
.
Подставив получившееся выражение для квадрата импульса в уравнение закона сохранения энергии, найдём выделившуюся энергию:
5. Движение точки в стационарных потенциальных полях. Закон сохранения энергии
При решении задач этого раздела необходимо иметь в виду следующее:
В физике во многих случаях удобно описывать взаимодействие тел посредством силового поля. Силовое поле – это область пространства, в каждой точке которой, на тело, находящееся в ней, действует сила. Если эти силы не зависят от времени, то такое поле называется стационарным. В дальнейшем мы будем рассматривать только стационарные поля.
Если, работа сил, действующих на тело со стороны поля не зависит от формы траектории тела, а определяется лишь его начальным и конечным положениями, то поле называется потенциальным, а силы, действующие в нем – потенциальными.
В силу независимости работы потенциальных сил от формы траектории эту работу можно записать в виде убыли потенциальной энергии тела:
Здесь 1 и 2 начальная и конечная точки траектории, U1 и U2 значения потенциальной энергии тела в точках 1 и 2.
Связь между силой и потенциальной энергией дается соотношением:
где Fs – проекция силы на направление, характеризуемое вектором ds, dU/ds – производная потенциальной энергий вдоль направления ds. Знак минус в этом соотношении есть следствие того, что потенциальная энергия вводится так, чтобы сила в потенциальном поле была направлена в сторону убыли потенциальной энергии (см. предыдущее соотношение).
Механической энергией тела Е называется величина равная сумме его кинетической Т и потенциальной энергий U:
E=T+U.
Если тело движется в стационарном потенциальном поле, то механическая энергия тела остается постоянной. Это утверждение носит название закона сохранения механической энергии.
Стационарные потенциальные поля называют также консервативными полями, а силы, действующие в таких полях – консервативными силами. Это название связано с тем, что такие силы не изменяют, т.е. сохраняют (to conserve – сохранять), механическую энергию тела.
Если на тело действуют также и неконсервативные силы, то закон сохранения энергии, вообще говоря, не имеет места. А именно, если тело перешло из точки 1 в точку 2, то приращение его механической энергии определяется работой неконсервативных сил вдоль траектории движения тела:
Задача 1
Потенциальная энергия частицы имеет вид:
где a, b, k – константы, r – модуль радиус–вектора r частицы, х – проекция радиус–вектора частицы на ось ОХ.
Найти: силу, действующую на частицу, работу А, совершаемую над частицей силами поля при переходе частицы из точки с координатами (1,2,3) в точку (2,3,4).
Решение
Как известно, поэтому в случаях а) и б) получим соответственно:
Далее, поскольку потенциальная энергия зависит лишь от r, то при перемещении в направлении, перпендикулярном радиальному, она не будет изменяться, а поэтому производные от нее по любому направлению перпендикулярному r будут равны нулю. Поэтому в обоих случаях, как а), так и б), силы имеют ненулевую проекцию лишь на радиальное направление, т.е. сила F параллельна радиус–вектору r, поэтому можно написать:
откуда:
В случае в) имеем:
Fx= – b, Fy = 0, Fy = 0,
т.е. сила направлена в положительном направлении оси ОХ при b < 0 и в отрицательном при b > 0. Этот результат можно записать в виде:
F = – b,
где вектор b имеет проекции:
bx = b, by = 0, bz = 0.
Чтобы найти работу А вспоминаем, что в потенциальном поле:
Откуда:
В случае в) получаем:
A = b1 – b2 = – b.