- •К.С.Лялин, д.В.Приходько Электродинамика свч
- •Введение
- •Часть I. Теория электромагнитного поля.
- •§1.1. Уравнения Максвелла, как метод описания электромагнитного поля в однородных средах.
- •§1.2. Электромагнитные поля в различных средах и граничные условия электродинамики.
- •Общий случай границы раздела сред.
- •Граница раздела диэлектриков.
- •Поле на поверхности идеального электрического проводника («электрическая стенка»).
- •Поле на поверхности идеального магнитного проводника («магнитная стенка»).
- •Поле на бесконечности («условие излучения»).
- •§1.3. Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойнтинга.
- •§1.4. Излучение электромагнитных волн. Волновые уравнения. Электродинамические потенциалы и векторы Герца.
- •§1.5. Понятие о зонах излучения и диаграмме направленности источника электромагнитных волн
- •Понятие о диаграммах направленности
- •Поляризационные характеристики поля
- •§1.6. Элементарные излучатели Электрический вибратор
- •Магнитный вибратор
- •Элемент Гюйгенса
- •§1.7. Электромагнитные волны: плоские, сферические, цилиндрические – решения волнового уравнения
- •Плоские волны
- •Сферическая волна
- •Цилиндрическая волна
- •Особенности распространения волн в различных средах
- •§1.8. Отражение плоской волны от границы раздела сред. Нормальное падение
- •Общие соотношения
- •Среды без потерь
- •Проводник с конечной проводимостью.
- •Идеальный проводник.
- •Понятие о поверхностном сопротивлении. Скин-эффект.
- •§1.9. Отражение плоской волны от границы раздела диэлектриков при произвольном угле падения
- •Параллельная поляризация
- •Перпендикулярная поляризация
- •Полное отражение и поверхностные волны.
- •§ 1.10. Важные теоремы
- •Принцип взаимности
- •Метод зеркальных отображений
- •Часть II. Теория линий передачи
- •§ 2.1. Применение теории цепей для анализа линий передачи
- •Волны напряжений и токов в линии передач
- •Линия передачи без потерь
- •§2.2. Применение теории электромагнитного поля для анализа линий передачи
- •Параметры линии передачи
- •Вывод телеграфных уравнений из уравнений Максвелла для коаксиальной линии
- •§2.3. Обобщенная линия передачи без потерь. Трансформация полного сопротивления и коэффициента отражения вдоль линии передачи
- •Короткое замыкание на конце линии
- •Холостой ход на конце линии
- •Полуволновый повторитель и четвертьволновый трансформатор
- •Соединение линий передачи с различными характеристическими сопротивлениями
- •§ 2.4. Диаграмма Смита
- •Диаграмма полных проводимостей.
- •Методика измерения полного сопротивления
- •§2.5 Понятие о согласовании сопротивлений
- •§2.6. Согласование посредством сосредоточенных параметров
- •Согласующие цепи на реактивных элементах
- •§2.7. Четвертьволновый трансформатор сопротивлений
- •§2.7. Многосекционные трансформаторы
- •Биномиальный многосекционный трансформатор
- •Многосекционный трансформатор Чебышева
- •§2.8. Шлейфные трансформаторы сопротивлений
- •Одношлейфовый трансформатор
- •Двухшлейфовый трансформатор
- •§2.9. Обобщенная линия передачи с потерями
- •Линия с низкими потерями
- •Линия передачи сигналов без искажений
- •Параметры нагруженной линии с потерями
- •Применение метода возмущений для определения постоянной затухания
- •Часть III. Электромагнитные волны в направляющих системах
- •§3.1. Классификация линий передачи и их основные характеристики
- •§3.2. Общая теория регулярных линий передачи произвольного поперечного сечения. Поперечные и волноводные волны.
- •Поперечные (tem) электромагнитные волны
- •Волноводные волны h- и e-типов
- •Влияние затухания в диэлектрике
- •§3.3. Двухпластинчатый волновод
- •Поперечные tem-волны
- •§3.3. Прямоугольный волновод
- •§3.4. Круглый волновод
- •§3.5. Двухпроводная линия передачи
- •§3.6. Коаксиальная линия передачи
- •Поперечные tem-волны
- •Высшие типы колебаний
- •§3.7. Поверхностные волны в металлизированной с одной стороны диэлектрической подложке
- •§3.8. Полосковые и микрополосковые линии передачи
Понятие о диаграммах направленности
Из соотношений (1.85) и (1.86) для векторов поля в дальней зоне видно, что угловое распределение составляющих векторов E и H характеризуется функциями и , зависящими от угловых координат и . Эти функции называются диаграммами направленности по полю для соответствующих компонент электрического вектора, возбуждаемого заданной системой токов. Поскольку в общем случае и комплексны, они могут быть разбиты на амплитудные и фазовые диаграммы направленности. На практике обычно используются амплитудные диаграммы направленности и .
При наличии одновременно электрических и магнитных токов диаграммы направленности по полю определяются следующими соотношениями:
Помимо диаграмм направленности по полю, используется понятие диаграммы направленности по мощности, характеризующей угловое распределение излучаемой мощности.
Поток мощности, излучаемый в направлении , и отнесенный к единице телесного угла, при наличии только электрических токов пропорционален функции , называемой диаграммой направленности по мощности.
Поскольку парциальные мощности, вычисляемые по соответствующим компонентам векторов, аддитивны, можно считать, что
где и называются парциальными диаграммами направленности по мощности.
Для удобства графического изображения диаграмм направленности по полю и мощности их нормируют к единице, т.е. используют функции вида
(1.87)
(1.88)
Для оценки эффективности антенны вводится коэффициент направленного действия , который показывает, во сколько раз излучаемый в направлении , поток мощности превышает поток мощности в том же направлении от гипотетической ненаправленной антенны, имеющей ту же суммарную мощность излучения.
В соответствии с определением
(1.89)
На практике обычно представляет интерес максимальное значение
(1.90)
Поляризационные характеристики поля
Поляризационные характеристики - важнейшие характеристик излучаемого поля. Различают поля с линейной и эллиптической поляризациями.
При линейной поляризации вектор E в течение времени не изменяет своего пространственного расположения (изменяется лишь его направление на противоположное). При этом под плоскостью поляризации понимают плоскость, проходящую через вектор E и вектор Пойнтинга П, определяющий направление распространения волны (рис.1.9,а, где T – период колебания).
При эллиптической поляризации (а также в частном случае круговой) вектор E изменяет свое направление в пространстве, и его годограф описывает пространственную периодическую кривую. Если спроектировать годограф вектора на плоскость, перпендикулярную вектору П (фазовую плоскость), то получим в общем случае эллипс с полуосями a и b, называемый поляризационным (рис.1.9,б).
Эллиптическая поляризация характеризуется коэффициентом эллиптичности, при этом в общем случае . В случае эллипс вырождается в окружность, и такая поляризация называется круговой.
Если направление вращения вектора E соответствует правилу правого винта, как показано на рис.1.9,б, эллиптически поляризованное поле считается полем правого вращения . В противном случае эллиптически поляризованное поле является полем левого вращения .