- •К.С.Лялин, д.В.Приходько Электродинамика свч
- •Введение
- •Часть I. Теория электромагнитного поля.
- •§1.1. Уравнения Максвелла, как метод описания электромагнитного поля в однородных средах.
- •§1.2. Электромагнитные поля в различных средах и граничные условия электродинамики.
- •Общий случай границы раздела сред.
- •Граница раздела диэлектриков.
- •Поле на поверхности идеального электрического проводника («электрическая стенка»).
- •Поле на поверхности идеального магнитного проводника («магнитная стенка»).
- •Поле на бесконечности («условие излучения»).
- •§1.3. Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойнтинга.
- •§1.4. Излучение электромагнитных волн. Волновые уравнения. Электродинамические потенциалы и векторы Герца.
- •§1.5. Понятие о зонах излучения и диаграмме направленности источника электромагнитных волн
- •Понятие о диаграммах направленности
- •Поляризационные характеристики поля
- •§1.6. Элементарные излучатели Электрический вибратор
- •Магнитный вибратор
- •Элемент Гюйгенса
- •§1.7. Электромагнитные волны: плоские, сферические, цилиндрические – решения волнового уравнения
- •Плоские волны
- •Сферическая волна
- •Цилиндрическая волна
- •Особенности распространения волн в различных средах
- •§1.8. Отражение плоской волны от границы раздела сред. Нормальное падение
- •Общие соотношения
- •Среды без потерь
- •Проводник с конечной проводимостью.
- •Идеальный проводник.
- •Понятие о поверхностном сопротивлении. Скин-эффект.
- •§1.9. Отражение плоской волны от границы раздела диэлектриков при произвольном угле падения
- •Параллельная поляризация
- •Перпендикулярная поляризация
- •Полное отражение и поверхностные волны.
- •§ 1.10. Важные теоремы
- •Принцип взаимности
- •Метод зеркальных отображений
- •Часть II. Теория линий передачи
- •§ 2.1. Применение теории цепей для анализа линий передачи
- •Волны напряжений и токов в линии передач
- •Линия передачи без потерь
- •§2.2. Применение теории электромагнитного поля для анализа линий передачи
- •Параметры линии передачи
- •Вывод телеграфных уравнений из уравнений Максвелла для коаксиальной линии
- •§2.3. Обобщенная линия передачи без потерь. Трансформация полного сопротивления и коэффициента отражения вдоль линии передачи
- •Короткое замыкание на конце линии
- •Холостой ход на конце линии
- •Полуволновый повторитель и четвертьволновый трансформатор
- •Соединение линий передачи с различными характеристическими сопротивлениями
- •§ 2.4. Диаграмма Смита
- •Диаграмма полных проводимостей.
- •Методика измерения полного сопротивления
- •§2.5 Понятие о согласовании сопротивлений
- •§2.6. Согласование посредством сосредоточенных параметров
- •Согласующие цепи на реактивных элементах
- •§2.7. Четвертьволновый трансформатор сопротивлений
- •§2.7. Многосекционные трансформаторы
- •Биномиальный многосекционный трансформатор
- •Многосекционный трансформатор Чебышева
- •§2.8. Шлейфные трансформаторы сопротивлений
- •Одношлейфовый трансформатор
- •Двухшлейфовый трансформатор
- •§2.9. Обобщенная линия передачи с потерями
- •Линия с низкими потерями
- •Линия передачи сигналов без искажений
- •Параметры нагруженной линии с потерями
- •Применение метода возмущений для определения постоянной затухания
- •Часть III. Электромагнитные волны в направляющих системах
- •§3.1. Классификация линий передачи и их основные характеристики
- •§3.2. Общая теория регулярных линий передачи произвольного поперечного сечения. Поперечные и волноводные волны.
- •Поперечные (tem) электромагнитные волны
- •Волноводные волны h- и e-типов
- •Влияние затухания в диэлектрике
- •§3.3. Двухпластинчатый волновод
- •Поперечные tem-волны
- •§3.3. Прямоугольный волновод
- •§3.4. Круглый волновод
- •§3.5. Двухпроводная линия передачи
- •§3.6. Коаксиальная линия передачи
- •Поперечные tem-волны
- •Высшие типы колебаний
- •§3.7. Поверхностные волны в металлизированной с одной стороны диэлектрической подложке
- •§3.8. Полосковые и микрополосковые линии передачи
§3.4. Круглый волновод
Полая металлическая труба круглого поперечного сечения также способна передавать волноводные волны E или H - типа. На рис.3.12 показано поперечное сечение круглого волновода с внутренним радиусом a.
Рис.3.12. Поперечное сечение круглого волновода
Поскольку мы имеем дело с цилиндрической геометрией, то решать уравнение (3.3) удобнее в цилиндрических координатах. При этом аналогично уравнениям (3.7) поперечные компоненты полей E или H - типа могут быть найдены через продольные:
, (3.74а)
, (3.74б)
, (3.74в)
, (3.74г)
где , и предполагается существование только прямой волны . В случае обратной волны необходимо заменить на - .
Н-волны
Для волн H - типа и уравнение (3.3) в цилиндрических координатах принимает вид
. (3.75)
Функция формы, являющаяся решением уравнения (3.75) имеет вид:
. (3.76)
Здесь и , функции Бесселя первого и второго рода. Поскольку решение уравнения должно быть периодично по , т.е. , то , должно быть целым числом, n. Кроме этого, функция обращается в бесконечность при , что физически невозможно, следовательно, . Таким образом, решение уравнения для имеет вид
, (3.76)
в котором мы внесли постоянную C в постоянные A и B. Определим теперь значение критического волнового числа посредством применения граничного условия на стенках волновода. Поскольку , то
, при . (3.77)
По (3.74б) найдем
, (3.78)
здесь означает взятие производной по . В результате для выполнения условия при , необходимо
. (3.79)
Если определить решения уравнения как , то , можно найти в виде
. (3.80)
Значения приведены в математических таблицах, первые несколько значений приведем в таблице 3.1.
Таблица 3.1. Значения для - волн в круглом волноводе
n |
|||
0 |
3.832 |
7.016 |
10.174 |
1 |
1.841 |
5.331 |
8.536 |
2 |
3.054 |
6.706 |
9.970 |
Таким образом, волны, определяемые критическим волновым числом , в котором n соответсвует вариациям по углу , а m - вариациям по радиусу . Фазовая постоянная в этом случае определяется соотношением
, (3.81)
а частота отсечки
. (3.82)
Режиму с наименьшей критической частотой соответствует режим с минимальным значением . Из таблицы 3.1 находим, что таким режимом будет , являющийся основным (рабочим) режимом работы круголого волновода. Поскольку , то отсутствует режим , но присутсвуют колебания .
Поперечные компоненты найдем по (3.74):
, (3.83а)
, (3.83б)
, (3.83в)
. (3.83г)
В полученных нами решениях присутствуют две независимые постоянные A и B. В силу симметрии круглого волновода по азимуту , оба решения и допустимы и могут присутствовать при любых углах. На практике, однако, значения амплитуд слагаемых и зависят от способа возбуждения волновода и могут быть обращены поочередно в ноль.
Рассмотрим теперь основное колебание , возбуждаемое таким образом, что . Компоненты поля в этом случае имеют вид:
, (3.84а)
, (3.84б)
, (3.84в)
, (3.84г)
. (3.84д)
. (3.84е)
Мощность, передаваемая по волноводу, может быть определена как
, (3.85)
здесь использован табличный интеграл
.
Значение мощности отлично от нуля только в случае, когда - действительная величина.
Затухание в диэлектрике, заполняющем волновод может быть найдено по (3.22а). Затухание вследствие потерь в проводнике определим, применяя метод возмущений:
(3.86)
Применяя (3.85) и (3.86), получим выражение для постоянной затухания
. (3.87)
Е-волны
В случае E-волн решение для будет полностью аналогичным (3.76)
. (3.88)
Разница между E и H-типами определяется граничными условиями: в данном случае граничные условия применяются непосредственно к , т.е.
, при . (3.89)
Следовательно, имеет место уравнение
, (3.90)
или , (3.91)
где - m-й ноль функции . Значения приведены в математических таблицах, первые несколько значений приведем в таблице 3.2.
Таблица 3.2. Значения для - волн в круглом волноводе
n |
|||
0 |
2.405 |
5.520 |
8.654 |
1 |
3.832 |
7.016 |
10.174 |
2 |
5.135 |
8.417 |
11.620 |
Фазовая постоянная в этом случае определяется соотношением
, (3.92)
а частота отсечки
. (3.93)
Режиму с наименьшей критической частотой соответствует режим с минимальным значением . Из таблицы 3.2 находим, что таким режимом будет , однако, поскольку больше чем , то данный режим не является основным для круглого волновода. Поскольку , то отсутствует режим .
Поперечные компоненты найдем по (3.74):
, (3.94а)
, (3.94б)
, (3.94в)
. (3.94г)
Структуры полей некоторых режимов работы представлены на рис.3.13.
Рис.3.13. Структура полей в круглом волноводе