- •Кинематика
- •Кинематика точки
- •Способы задания движения точки
- •Векторный способ задания движения точки
- •Координатный способ задания движения точки
- •Частный случай задания движения точки в полярной системе координат
- •1.1.3. Траекторный (естественный) способ задания движения точки
- •Определение пути s(t), пройденного точкой по траектории
- •Скорость точки при различных способах задания ее движения
- •1.2.1. Скорость точки при векторном способе задания ее движения
- •1.2.2. Скорость точки при координатном способе задания ее движения
- •1.2.3 Скорость точки при траекторном способе задания ее движения
- •1.3.2. Ускорение точки при координатном способе задания ее движения
- •Понятие о сопровождающем (естественном) трехграннике
- •1.3.3. Ускорение точки при естественном способе задания ее движения
- •Кинематические уравнения движения точки по траектории (закон скоростей и закон траекторных координат)
- •Способы задания движения точки и кинематические характеристики
- •Расчетно-графическая работа к 1 Кинематика точки
- •Простейшие движения твердого тела
- •2.1. Степени свободы
- •2.2. Поступательное движение твердого тела
- •2.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.3.1 Угловая скорость и угловое ускорение тела
- •2.3.2 Скорость и ускорение любой точки твердого тела при его вращении вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение твердого тела
- •3.1. Уравнения движения, угловая скорость и угловое ускорение твердого тела при плоском движении
- •3.2. Скорости точек твердого тела при плоском движении
- •3.2.1. Метод полюса
- •3.2.2. Метод мгновенного центра скоростей
- •3.2.3. Определение положения мгновенного центра скоростей
- •3.4. Расчетно-графическая работа к2 Кинематика плоского движения
- •3.4.1. Схемы конструкций и исходные данные
- •Продолжение табл.3.4.1
- •Окончание табл. 3.1.1
- •3.4.2. Указания и план выполнения
- •3.4.3. Пример выполнения расчетно-графической работы к2 Кинематика плоского движения
- •4.2. Углы Эйлера
- •4.2.1.Формулы преобразования координат. Поворотные матрицы
- •4.2.2. Мгновенная угловая скорость и угловое ускорение. Кинематические уравнения Эйлера
- •4.2.3. Скорость и ускорение точек тела. Формула Ривальса
- •4.3. Расчетно-графическая работа к3 Кинематика вращательного движения твердого тела вокруг неподвижной точки (случай регулярной прецессии).
- •4.3.1.Схемы конструкций и исходные данные
- •4.3.2. Указания и план выполнения
- •4.3.3. Примеры выполнения расчетно-графической работы к3 (регулярная прецессия)
- •4.4. Общий случай движения твердого тела
- •6. Сложное движение точки
- •6.1. Относительное, переносное и абсолютное движения точки
- •6.2. Зависимости между скоростями и ускорениями точек в относительном, переносном и абсолютном движениях
- •6.3. Расчетно-графическая работа к4 Кинематика сложного движения точки при переносном вращательном движении
- •6.3.1. Схемы конструкций и исходные данные
- •6.3.2. Указания и план выполнения
- •6.3.3. Пример выполнения расчетно-графической работы к4 сложное движение точки при переносном вращательном движении
- •1. Кинематические характеристики точки м в относительном движении
- •2. Кинематические характеристики точки м в переносном вращательном движении
- •Литература Основная
- •Дополнительная
- •Образец оформления титульного листа
- •Кинематика Расчетно-графическая (курсовая) работа
- •1. Кинематика точки……………………………………………..2
- •1.1. Способы задания движения точки…………………………………3
- •1.4. Кинематические уравнения движения точки по траектории (закон скоростей и закон траекторных координат) ……………15
- •6.2. Зависимости между скоростями и ускорениями точек в относительном, переносном и абсолютном движениях……
Определение пути s(t), пройденного точкой по траектории
Путем, пройденным точкой за некоторый промежуток времени, называется скалярная, существенно положительная величина, определяемая пределом суммы бесконечно большого числа модулей приращений траекторных координат, отвечающих бесконечно малым промежуткам времени, на которые можно разбить рассматриваемый временной интервал, а именно:
(1.9)
Текущее значение пути , пройденного точкой по траектории, и траекторная координата точки по траектории s(t) могут совпадать (с точностью до знака), но только в случае, если начало отсчета пути соответствует такому моменту времени , при котором , и за рассматриваемый промежуток времени проекция скорости на касательную не меняла своего знака. Тогда можно записать
= . (1.10)
Скорость точки при различных способах задания ее движения
Определение: скоростью точки, отвечающей данному моменту времени, называется векторная физическая величина, полностью характеризующая движение точки в данный момент времени; изображается закрепленным в данной точке вектором.
1.2.1. Скорость точки при векторном способе задания ее движения
Дано:3 пункта векторного способа задания движения точки:
(1.1).
Определить: точки М
Пусть точка при движении по траектории в момент времени t совпадает с точкой М траектории и ее положение определяет радиус-вектор , проведенный в выбранной системе отсчета из неподвижной точки O, а в момент времени (t+ Δt) с точкой М1, которой соответствует радиус-вектор , (рис.1.6). Приращение радиус-вектора за промежуток времени Δt составит . Тогда среднее изменение радиус-вектора точки за промежуток времени Δt определяется как отно
шение , где средняя скорость за время Δt.
Рис.1.6
Приращение радиус-вектора в данный момент времени, равный пределу изменения радиус-вектора точки, когда значение промежутка времени Δt стремится к нулю, называется скоростью точки в момент времени t. Такой предел есть производная от радиус-вектора точки по времени, т.е.
(1.11)
Вектор направлен по приращению радиус-вектора точки, т.е.
по направлению секущей ММ1
При стремлении Δt к нулю секущая в пределе становится касательной к траектории в точке М, поэтому вектор направлен по касательной (рис.1.1 и рис.1.6).
Таким образом, скорость точки равна первой производной по времени от радиус-вектора точки и всегда направлена по касательной к траектории в сторону движения точки, а ее численное значение определяется модулем . Единица измерения скорости в СИ метр в секунду (м/c).
Путь S , пройденный точкой по траектории за промежуток времени
Δt = (t2 – t1) , можно определить и как предел суммы модулей приращений радиус-вектора точки за малые отрезки времени , на которые разбивается промежуток времени (t2 – t1), при условии, что (1.9):
(1.12)
модуль скорости, выраженный в виде функции времени.