- •Кинематика
- •Кинематика точки
- •Способы задания движения точки
- •Векторный способ задания движения точки
- •Координатный способ задания движения точки
- •Частный случай задания движения точки в полярной системе координат
- •1.1.3. Траекторный (естественный) способ задания движения точки
- •Определение пути s(t), пройденного точкой по траектории
- •Скорость точки при различных способах задания ее движения
- •1.2.1. Скорость точки при векторном способе задания ее движения
- •1.2.2. Скорость точки при координатном способе задания ее движения
- •1.2.3 Скорость точки при траекторном способе задания ее движения
- •1.3.2. Ускорение точки при координатном способе задания ее движения
- •Понятие о сопровождающем (естественном) трехграннике
- •1.3.3. Ускорение точки при естественном способе задания ее движения
- •Кинематические уравнения движения точки по траектории (закон скоростей и закон траекторных координат)
- •Способы задания движения точки и кинематические характеристики
- •Расчетно-графическая работа к 1 Кинематика точки
- •Простейшие движения твердого тела
- •2.1. Степени свободы
- •2.2. Поступательное движение твердого тела
- •2.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.3.1 Угловая скорость и угловое ускорение тела
- •2.3.2 Скорость и ускорение любой точки твердого тела при его вращении вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение твердого тела
- •3.1. Уравнения движения, угловая скорость и угловое ускорение твердого тела при плоском движении
- •3.2. Скорости точек твердого тела при плоском движении
- •3.2.1. Метод полюса
- •3.2.2. Метод мгновенного центра скоростей
- •3.2.3. Определение положения мгновенного центра скоростей
- •3.4. Расчетно-графическая работа к2 Кинематика плоского движения
- •3.4.1. Схемы конструкций и исходные данные
- •Продолжение табл.3.4.1
- •Окончание табл. 3.1.1
- •3.4.2. Указания и план выполнения
- •3.4.3. Пример выполнения расчетно-графической работы к2 Кинематика плоского движения
- •4.2. Углы Эйлера
- •4.2.1.Формулы преобразования координат. Поворотные матрицы
- •4.2.2. Мгновенная угловая скорость и угловое ускорение. Кинематические уравнения Эйлера
- •4.2.3. Скорость и ускорение точек тела. Формула Ривальса
- •4.3. Расчетно-графическая работа к3 Кинематика вращательного движения твердого тела вокруг неподвижной точки (случай регулярной прецессии).
- •4.3.1.Схемы конструкций и исходные данные
- •4.3.2. Указания и план выполнения
- •4.3.3. Примеры выполнения расчетно-графической работы к3 (регулярная прецессия)
- •4.4. Общий случай движения твердого тела
- •6. Сложное движение точки
- •6.1. Относительное, переносное и абсолютное движения точки
- •6.2. Зависимости между скоростями и ускорениями точек в относительном, переносном и абсолютном движениях
- •6.3. Расчетно-графическая работа к4 Кинематика сложного движения точки при переносном вращательном движении
- •6.3.1. Схемы конструкций и исходные данные
- •6.3.2. Указания и план выполнения
- •6.3.3. Пример выполнения расчетно-графической работы к4 сложное движение точки при переносном вращательном движении
- •1. Кинематические характеристики точки м в относительном движении
- •2. Кинематические характеристики точки м в переносном вращательном движении
- •Литература Основная
- •Дополнительная
- •Образец оформления титульного листа
- •Кинематика Расчетно-графическая (курсовая) работа
- •1. Кинематика точки……………………………………………..2
- •1.1. Способы задания движения точки…………………………………3
- •1.4. Кинематические уравнения движения точки по траектории (закон скоростей и закон траекторных координат) ……………15
- •6.2. Зависимости между скоростями и ускорениями точек в относительном, переносном и абсолютном движениях……
Плоское движение твердого тела
3.1. Уравнения движения, угловая скорость и угловое ускорение твердого тела при плоском движении
Плоским, или плоскопараллельным, движением твердого тела называется такое его движение, при котором все точки тела движутся в плоскостях, параллельных друг другу и параллельных некоторой неподвижной плоскости, называемой направляющей.
Это движение находит широкое применение в технике, поскольку звенья большинства механизмов и машин совершают в процессе их эксплуатации плоскопараллельное движение. Примерами такого движения могут служить качение шестерни с подвижной осью по другой непод
Рис.3.1
вижной шестерне; качение колеса по прямолинейной направляющей; движение шатуна кривошипно-шатунного механизма.
Для изучения плоского движения необходимо рассмотреть кинематические уравнения этого движения, методы вычисления скоростей и ускорений точек тела. При плоскопараллельном движении все точки тела, лежащие на одном перпендикуляре к направляющей плоскости QН, например на перпендикуляре AB (рис.3.1), имеют одинаковые траектории, скорости и ускорения, так как эта прямая, оставаясь всегда перпендикулярной к плоскости QН, движется поступательно. Следовательно, для изучения движения точек, лежащих на рассматриваемой прямой, в соответствии с основной теоремой о поступательном движении достаточно знать движение одной из них, например А, которая называется в этом случае полюсом. Таким образом, плоское движение твердого тела полностью определяется движением плоской фигуры S, образованной пересечением тела любой плоскостью Q’, параллельной неподвиж
ной плоскости QН.
Рис.3.2
Совместим плоскость OXY системы координат OXYZ с плоской фигурой S тела. Выделим два любых положения фигуры S, которая она занимает в процессе плоского движения (рис.3.2). Поскольку положение плоской фигуры S в плоскости Q’ относительно системы координат OXY определяется положением какого-либо отрезка АВ этой фигуры, то исследование движения плоской фигуры можно свести к изучению движения принадлежащего ей отрезка АВ. Как видно из рис.3.2, перемещение фигуры из одного положения в другое можно разложить на поступательное движение вместе с произвольной точкой А, называемой полюсом, и вращение в плоскости фигуры вокруг оси Oz’, параллельной оси OZ и проходящей через выбранный полюс. При поступательном движении отрезок АВ, перемещаясь параллельно самому себе, займет положение . Повернув отрезок на угол , совместим его с отрезком плоской фигуры в новом положении, обеспечив тем самым плоскопараллельное движение плоской фигуры. Аналогичный результат получается, если выбрать за полюс точку В.
Следует отметить, что если поступательная составляющая плоского движения тела в общем случае различна для разных точек тела, то величина и направление угла поворота плоской фигуры всегда одни и те же, т.е. они не зависят от выбора полюса.
Для изучения плоскопараллельного движения твердого тела выбираем три системы координат:
неподвижную декартову систему координат OXYZz, неизменно связанную с выбранной системой отсчета;
подвижную систему координат P x’y’z’, имеющую начало в выбран
Рис.3.3
ном полюсе P и движущуюся поступательно вместе с полюсом;
связанную с плоской фигурой систему координат Oxyz (рис.3.3).
Пусть в начальный момент времени оси координат связанной Oxyz и неподвивижной OXYZ систем совпадали. Тогда положение плоской фигуры относително неподвижной системы координат OXYZ в любой момент времени после начала движения однозначно определяется тремя непрерывными функциями времени t:
(3.1)
которые называются кинематическими уравнениями плоского движения твердого тела.
Таким образом, при плоскопараллельном движении тело имеет три степени свободы (s = 3).
В плоском движении вращение твердого тела вокруг оси , проходящей через выбранный полюс Р перпендикулярно плоскости плоской фигуры, характеризуется углом = . Как и при вращении тела вокруг неподвижной оси, за положительное направление отсчета угла принимается направление против хода часовой стрелки. По аналогии с вращательным движением тела вводятся понятия алгебраической величины угловой скорости и алгебраической величины углового ускорения плоского движения твердого тела:
(3.2)
Алгебраические величины и могут принимать положительные и отрицательные значения; они не зависят от выбора полюса.
При плоском движении твердого тела угловую скорость и угловое ускорение считают свободными векторами, направленными вдоль подвижной оси z’, перпендикулярной плоскости плоской фигуры. Направление вектора должно быть таким, чтобы с его конца вращение фигуры казалось против хода часовой стрелки. При ускоренном вращении направления и совпадают, при замедленном противоположны. Поскольку выбор полюса произвольный, и являются свободными векторами.