- •Кинематика
- •Кинематика точки
- •Способы задания движения точки
- •Векторный способ задания движения точки
- •Координатный способ задания движения точки
- •Частный случай задания движения точки в полярной системе координат
- •1.1.3. Траекторный (естественный) способ задания движения точки
- •Определение пути s(t), пройденного точкой по траектории
- •Скорость точки при различных способах задания ее движения
- •1.2.1. Скорость точки при векторном способе задания ее движения
- •1.2.2. Скорость точки при координатном способе задания ее движения
- •1.2.3 Скорость точки при траекторном способе задания ее движения
- •1.3.2. Ускорение точки при координатном способе задания ее движения
- •Понятие о сопровождающем (естественном) трехграннике
- •1.3.3. Ускорение точки при естественном способе задания ее движения
- •Кинематические уравнения движения точки по траектории (закон скоростей и закон траекторных координат)
- •Способы задания движения точки и кинематические характеристики
- •Расчетно-графическая работа к 1 Кинематика точки
- •Простейшие движения твердого тела
- •2.1. Степени свободы
- •2.2. Поступательное движение твердого тела
- •2.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •2.3.1 Угловая скорость и угловое ускорение тела
- •2.3.2 Скорость и ускорение любой точки твердого тела при его вращении вокруг неподвижной оси
- •Плоское движение твердого тела
- •3.1. Уравнения движения, угловая скорость и угловое ускорение твердого тела при плоском движении
- •3.2. Скорости точек твердого тела при плоском движении
- •3.2.1. Метод полюса
- •3.2.2. Метод мгновенного центра скоростей
- •3.2.3. Определение положения мгновенного центра скоростей
- •3.4. Расчетно-графическая работа к2 Кинематика плоского движения
- •3.4.1. Схемы конструкций и исходные данные
- •Продолжение табл.3.4.1
- •Окончание табл. 3.1.1
- •3.4.2. Указания и план выполнения
- •3.4.3. Пример выполнения расчетно-графической работы к2 Кинематика плоского движения
- •4.2. Углы Эйлера
- •4.2.1.Формулы преобразования координат. Поворотные матрицы
- •4.2.2. Мгновенная угловая скорость и угловое ускорение. Кинематические уравнения Эйлера
- •4.2.3. Скорость и ускорение точек тела. Формула Ривальса
- •4.3. Расчетно-графическая работа к3 Кинематика вращательного движения твердого тела вокруг неподвижной точки (случай регулярной прецессии).
- •4.3.1.Схемы конструкций и исходные данные
- •4.3.2. Указания и план выполнения
- •4.3.3. Примеры выполнения расчетно-графической работы к3 (регулярная прецессия)
- •4.4. Общий случай движения твердого тела
- •6. Сложное движение точки
- •6.1. Относительное, переносное и абсолютное движения точки
- •6.2. Зависимости между скоростями и ускорениями точек в относительном, переносном и абсолютном движениях
- •6.3. Расчетно-графическая работа к4 Кинематика сложного движения точки при переносном вращательном движении
- •6.3.1. Схемы конструкций и исходные данные
- •6.3.2. Указания и план выполнения
- •6.3.3. Пример выполнения расчетно-графической работы к4 сложное движение точки при переносном вращательном движении
- •1. Кинематические характеристики точки м в относительном движении
- •2. Кинематические характеристики точки м в переносном вращательном движении
- •Литература Основная
- •Дополнительная
- •Образец оформления титульного листа
- •Кинематика Расчетно-графическая (курсовая) работа
- •1. Кинематика точки……………………………………………..2
- •1.1. Способы задания движения точки…………………………………3
- •1.4. Кинематические уравнения движения точки по траектории (закон скоростей и закон траекторных координат) ……………15
- •6.2. Зависимости между скоростями и ускорениями точек в относительном, переносном и абсолютном движениях……
3.2.3. Определение положения мгновенного центра скоростей
1.Положение МЦС плоской фигуры в некоторых случаях, исходя из
ф изических соображений, удается сразу определить, когда например, качение без скольжения колеса по неподвижной прямой (рис. 3.6.1,а) или колеса по другому неподвижному колесу (рис. 3.6.1,б).
а Рис. 3.6.1 б
2.Положение МЦС может быть установлено с помощью геометрических построений. Если известны линии действия скоростей двух точек А и В фигуры (рис.3.6.2) и они не параллельны, то МЦС находится в точке
Рис.3.6.2
п ересечения перпендикуляров к линиям действия скоростей двух точек А и В , восстановленных из этих точек.
Рис.3.6.3.
3.Если точки А и В фигуры лежат на общем перпендикуляре и линии
действия скоростей этих точек параллельны (рис.3.6.3,а), или
(рис.3.6.3,б), но по модулю не равны, то МЦС находится в точке пересечения перпендикуляра с прямой, соединяющей концы векторов скоростей этих точек.
Рис.3.6.4.
4. Если скорости двух точек А и В плоской фигуры параллельны, направлены в одну сторону и равны между собой (рис.3.6.4) , то МЦС лежит в бесконечности, а угловая скорость плоской фигуры равна нулю , так как , то.
.
Такое движение тела называют случаем мгновенно-поступательного движения. При этом скорости всех точек плоской фигуры одинаковы как по направлению, так и по модулю. Однако ускорения точек будут различны.
Пример 3.1. Колесо радиуса R (рис. 3.7) катится без скольжения по
неподвижной прямой; скорость центра . Определить скорости точек A и B обода колеса методом мгновенного центра скоростей МЦС.
Решение. Поскольку колесо катится без скольжения, то точка находится в точке контакта обода с неподвижной прямой. Тогда, в соответствии с (3.7), угловая скорость колеса , а направление его вращения определяется направлением вектора относительно оси z’ ( , т.е. по ходу часовой стрелки). Поскольку мгновенные радиусы ВСмцс= и АСмцс = 2R, то
Векторы ско
ростей точек B и A обода колеса перпендикулярны мгновенным радиусам и направлены в сторону вращения колеса вокруг z’.
Рис.3.7
3.3.Ускорения точек тела при плоском движении методом полюса
Самый рациональный способ при определении ускорений точек плоской фигуры метод полюса. В разд.3.2.1 было получено соотношение
(3.4) между скоростями двух точек плоской фигуры методом полюса
(за полюс принята точка P)
Продифференцировав его по времени, получим
Рис.3.8
Здесь , ускорения точек P и M относительно неподвижной системы координат;
ускорение точки M при вращательном движении плоской фигуры вокруг подвижной оси z’, проходящей через полюс P P z’ перпендикулярно плоскости плоской фигуры, или просто вокруг полюса P. Таким образом,
, (3.8)
т.е. ускорение какой-либо точки плоской фигуры при плоском движении равно векторной сумме ускорения полюса, построенного при рассматриваемой точке, и ускорения этой точки при вращательном движении плоской фигуры вокруг оси z’, проходящей через полюс , перпендикулярно плоскости плоской фигуры.
Ускорение точки при вращательном движении плоской фигуры вокруг оси Pz’, как и в случае вращения тела вокруг неподвижной оси, состоит из вращательной касательной (тангенциальной)
(3.9)
и осестремительной нормальной составляющих:
, (3.10)
величины которых
(3.11)
Вращательное касательное ускорение направлено перпендикулярно отрезку PM в сторону (рис.3.8).
Осестремительное нормальное направлено от точки M по радиусу PM к оси вращения . Таким образом,
= =
(3.12)
Обозначив угол между ускорением и отрезком PM через ,
найдем (3.13)
Пример 3.2. Центр колеса радиуса R, катящегося без скольжения по неподвижной прямой (рис.3.9) движется в данный момент времени, имея ускорение . Угловая скорость и угловое ускорение колеса , .
О пределить: ускорения точек А, В и , расположенных на концах вертикального и горизонтального диаметров обода колеса.
Рис.3.9
Решение. За полюс примем точку С, ускорение которой задано. Тогда,
согласно (3.8 3.10), ускорение точки А
, где = = ;
= = .
Ускорение перпендикулярно отрезку СА и направлено в сторону углового ускорения ; а ускорение направлено от точки А к полюсу С. Составляющие искомого вектора показаны на (рис.3.9). Его величина
Аналогично рассуждая, находим ускорения для точек В и
соответственно:
= ; = ;
и
= ; = ;
Таким образом, ускорение точки колеса при его качении по неподвижному основанию не может быть равно нулю, поскольку осе-стремительная нормальная составляющая ускорения = имеет не нулевое значение.
Пример 3.3. Определить угловое ускорение линейки АВ эллипсографа (рис.3.10), если заданы ее угловая скорость и ускорение шарнира С кривошипа ОС . Заданы также размеры звеньев и положение механизма в рассматриваемый момент времени.
Решение. За полюс линейки АВ примем шарнир С, ускорение которого задано. Тогда, согласно (3.8 3.10),
. (3.14*)
В этом векторном уравнении векторы и известны по мо
Рис.3.10
дулю и направлению: ( задано условием задачи, а
направлен от точки В к полюсу С). Что касается векторов и , величины их не известны, известны лишь их линии действия: (рис.3.10), а именно:
( перпендикулярен ВС, а линия действия - ось OY). Такое векторное уравнение (3,14*) решается методом проецирования на такие оси координат, например, 1на ось ОХ, перпендикулярную неизвестному вектору , тогда находим величину вектора , которая должна быть положительной, т.е. > 0 ,
2 на ось OY, находим величину вектора , которая должна быть положительной, т.е. >0, тогда направление вектора выбрано верно.
1 Проекция векторное уравнения (3,14*) на ось OX, полагая, что угловое ускорение линейки , т.е. против хода часовой стрелки,
В этом уравнении в силу принятого предварительно направления проекция вектора на ось Ox будет отрицательная. Отсюда находим или
.
Направление углового ускорения линейки эллипсографа определяется знаком . Если 0, то направление (рис.3.10) выбрано правильно, т.е. . При 0, наоборот, .
На рис.3.10 и .= 0, т.к. ,
а и ОС = ВС. Таким образом = 0 и = = 0
2 Проекция векторное уравнения (3,14*) на ось OY, полагая, что угловое ускорение линейки , т.е. против хода часовой стрелки,
Из последнего уравнения находим величину вектора , которая как видно из последнего уравнения положительная, т.е. >0, т.е. направление вектора выбрано верно. Но в связи с названными комментариями к п. 1), величина =0.