- •ОГЛАВЛЕНИЕ
- •ВВЕДЕНИЕ
- •ЛЕКЦИЯ 5. МЕТОД КОМПЛЕКСНЫХ АМПЛИТУД
- •ЛЕКЦИЯ 7. МОЩНОСТЬ В ЦЕПИ ГАРМОНИЧЕСКОГО ТОКА
- •ЛЕКЦИЯ 8. ИЗБИРАТЕЛЬНЫЕ (РЕЗОНАНСНЫЕ) ЦЕПИ
- •ЛЕКЦИЯ 9. ПАРАЛЛЕЛЬНЫЙ КОЛЕБАТЕЛЬНЫЙ КОНТУР
- •ЛЕКЦИЯ 10. СЛОЖНЫЕ СХЕМЫ ПАРАЛЛЕЛЬНЫХ КОНТУРОВ
- •ЛЕКЦИЯ 11. КОЛЕБАТЕЛЬНЫЕ СИСТЕМЫ. СВЯЗАННЫЕ КОНТУРЫ
- •ЛЕКЦИЯ 12. НАСТРОЙКА СВЯЗАННЫХ КОНТУРОВ
- •ЛЕКЦИЯ 13. РЕЗОНАНСНЫЕ КРИВЫЕ СВЯЗАННЫХ КОНТУРОВ
- •ЛЕКЦИЯ 14. ОСНОВЫ ТЕОРИИ ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКОВ
- •ЛЕКЦИЯ 15. ХАРАКТЕРИСТИЧЕСКИЕ (ВТОРИЧНЫЕ) ПАРАМЕТРЫ ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКА
- •ЛЕКЦИЯ 17. СЛОЖНЫЕ ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКИ
- •ЛЕКЦИЯ 18. ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ
- •ЛЕКЦИЯ 20. ПЕРЕХОДНЫЕ ПРОЦЕССЫ В ЦЕПИ RLC
- •ЛЕКЦИЯ 23. РАСЧЕТ ПЕРЕХОДНЫХ ПРОЦЕССОВ ПРИ ПРОИЗВОЛЬНЫХ ВХОДНЫХ ВОЗДЕЙСТВИЯХ
- •ЛЕКЦИЯ 25. ЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ФИЛЬТРЫ
- •ЛЕКЦИЯ 26. ФИЛЬТРЫ ВЕРХНИХ ЧАСТОТ
- •ЛЕКЦИЯ 27. ПОЛОСОВЫЕ ФИЛЬТРЫ
- •ЛЕКЦИЯ 28. ФИЛЬТРЫ ТИПА M
- •ЛЕКЦИЯ 29. БЕЗЫНДУКЦИОННЫЕ ФИЛЬТРЫ
- •ЛЕКЦИЯ 30. ЦЕПИ С РАСПРЕДЕЛЕННЫМИ ПАРАМЕТРАМИ
- •ЛЕКЦИЯ 31. РЕЖИМ БЕГУЩИХ ВОЛН
- •ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
- •ЛЕКЦИЯ 33. РЕЖИМ СМЕШАННЫХ ВОЛН
- •ЛЕКЦИЯ 34. СОГЛАСОВАНИЕ ЛИНИИ С НАГРУЗКОЙ
- •ЛЕКЦИЯ 35. ЧЕТВЕРТЬВОЛНОВЫЙ ТРАНСФОРМАТОР
- •ЛЕКЦИЯ 36. ВВЕДЕНИЕ В СИНТЕЗ ПАССИВНЫХ ЦЕПЕЙ
- •ЛЕКЦИЯ 37. СИНТЕЗ ДВУХПОЛЮСНИКОВ
- •ЛЕКЦИЯ 38. СВОЙСТВА И РЕАЛИЗАЦИЯ ВХОДНЫХ ФУНКЦИЙ RC-ДВУХПОЛЮСНИКОВ
- •ЛЕКЦИЯ 39. СИНТЕЗ RLC-ДВУХПОЛЮСНИКОВ
- •ЛЕКЦИЯ 40. СИНТЕЗ ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКОВ
- •ЛЕКЦИЯ 41. ЛЕСТНИЧНЫЕ ЦЕПИ С ЭЛЕМЕНТАМИ ДВУХ ТИПОВ
- •ЛЕКЦИЯ 42. РЕАЛИЗАЦИЯ ЧЕТЫРЕХПОЛЮСНИКОВ МЕТОДОМ ДАРЛИНГТОНА
- •ЗАКЛЮЧЕНИЕ
- •БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Разомкнутая линия. Короткозамкнутая линия. Линия, нагруженная на реактивное сопротивление.
Стоячие волны в линии передачи возникают в трех случаях: а) линия разомкнута на конце; б) линия замкнута накоротко;
в) линия нагружена на реактивное сопротивление (L или C).
Разомкнутаялиния.
В режиме холостого хода передачи энергии в нагрузку нет, поскольку в разомкнутой на конце линии нет тока, следовательно, вся энергия отражается от конца линии и возвращается к генератору, устанавливая в линии режим стоячих волн как совокупность падающей и отраженной волн.
Уравнения линии без потерь в режиме холостого хода
U (x)=U |
H |
cos(βx)= U |
cos(βx) e j(ωt+ψ), |
|
|||||
|
|
|
mH |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
π |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
I (x)= j UH sin (βx)= UmH sin (βx) e |
ωt+ψ+ |
2 . |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
j |
|
|
|
ρ |
|
|
ρ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Мгновенные значения напряжения и тока
u (x,t )= UmH cos(βx) cos(ωt + ψ),
i(x,t )= UρmH sin (βx) cos ωt + ψ + π2 .
Из полученных выражений следует:
1.В любом сечении линии напряжение и ток изменяются по гармоническому закону во времени.
2.Распределение напряжения вдоль линии пропорционально cosβx, а
тока – sinβx (рис. 32.1).
Как видно из графиков, напряжение и ток в отдельных точках при любых t оказываются равными нулю. Положение этих точек, называемых узла-
ми напряжения или тока, определяются из условий cosβx = 0 для напряжения и sinβx = 0 для тока, откуда следует, что координата n-го узла напряжения
при Xn0 = (2n +1)λ4 и n-го узла тока при Xn0 = n λ2 , где n = 0, 1, 2...
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-314- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Разомкнутая линия
Точки, в которых амплитуды напряжения и тока максимальны, называются пучностями напряжения и тока. Положение пучностей напряжения при
cosβx = 1 для напряжения Xnm = n λ2 и при sinβx = 1 для тока Xnm = (2n +1)λ4 .
3. Начальная фаза напряжения и тока в разных сечениях линии одинакова или отличается на угол π, что соответствует изменению знака амплитуды напряжения и тока при переходе через узел (рис. 32.2).
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Umn |
|
|
|
|
|
|
i(x, t) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t6 |
|
|
|
t3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t4 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
5λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i(x, t) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Umn |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t6 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t1 |
|
t2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5λ |
|
|
|
|
|
3λ |
|
|
|
|
|
|
|
t4 |
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t1 = ωψ ,
t2 = t1 + Т8 , t3 = t1 + Т4 , t4 = t1 + 38Т , t5 = t1 + Т2 , t6 = t1 + 34Т .
Рис. 32.1
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-315- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Разомкнутая линия
X
|
5λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
3λ |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|||||
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|||||
|
|
|
|
4 |
|
|
2 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
t
t
t
3Т
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
5Т |
||
U(x, t) |
||||||
|
Т |
|
4 |
|
||
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|||
|
3Т |
Т4
Т2
0 4
Рис. 32.2
4. Входное сопротивление разомкнутой линии
Z |
|
= |
U (x) |
= |
UH cosβx |
= − jρctgβx , |
||
BX |
I (x) |
|
||||||
|
|
|
j |
UH |
sinβx |
|||
|
|
|
|
|
ρ |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
т. е. входное сопротивление имеет только реактивную составляющую. Активная составляющая равна нулю, отсюда следует, что средняя мощность, отдаваемая генератором в линию, тоже равна нулю.
График изменения величины входного сопротивления от длины линии приведен на рис. 32.3.
Знак XBX меняется через четверть длины волны, в нечетных четвертях XBX имеет емкостный характер, а в четных – индуктивный. В точках
XBX |
= n |
λ |
X = (2n +1)λ |
сопротивление равно нулю, подобно сопротивле- |
|||
|
|
|
2 |
4 |
|
|
|
нию |
|
последовательного |
колебательного контура без потерь. В точках |
||||
X = n |
λ |
XBX принимает бесконечное значение, подобно сопротивлению иде- |
|||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
ального параллельного контура. |
|||||||
|
|
В разомкнутой линии с потерями |
|||||
|
|
|
|
U (x) |
=UH ch (kx), I (x)= |
UH |
sh (kx) |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
ZB |
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-316- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Разомкнутая линия
Эти выражения неудобны для расчета и построения кривых распределения напряжения и тока, поскольку в них содержатся гиперболические функции комплексного аргумента.
XВХ
|
|
|
|
3λ |
|
λ |
|
λ |
|
|
λ |
|
|
|
|||
X |
|
|
4 |
|
2 |
|
4 |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0
Рис. 32.3
Для практических расчетов модулей напряжения и тока можно использовать формулы, которые несложно получить, если подставить выражения для гиперболических косинуса и синуса суммы α + jβ в формулы для напряжения и тока:
U (x) =UH ch (α + jβ)x =UH [ch αxcosβx + j sh αxsinβx],
I (x)= |
UH |
sh (α + |
jβ)x = |
UH |
[sh αxcosβx + j ch αxsinβx]. |
ZB |
ZB |
С учетом
ch 2αx = ch2 αx +sh2 αx, cos2βx = cos2 βx −sin2 βx,
ch2 αx −sh2 αx =1
получим
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-317- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Разомкнутая линия
|
U (x) |
|
= |
|
UH |
|
|
|
1 (ch 2αx + cos 2βx), |
|||||
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
UH |
2 |
|
|||
|
I (x) |
|
= |
|
|
|
|
|
1 |
(ch 2αx −cos2βx). |
||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
ρ |
2 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На рис. 32.4 приведено примерное распределение амплитуд напряжения и тока. Из рис. 32.4 видно, что при удалении от конца линии разница между максимальными и минимальными значениями амплитуд напряжения и тока постепенно уменьшается.
|
|
|I(х)| |
|U(х)| |
||
|
|
|
|UН|
|
|
|
|
X |
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
||
|
|
|
|
|
||
|
|
|||||
|
Рис. 32.4 |
|
|
|
||
|
|
|
|
С физической точки зрения это объясняется тем, что в линии с потерями амплитуды падающей и отраженной волн непрерывно изменяются с расстоянием. На больших расстояниях от конца линии отраженная волна становится значительно меньше падающей волны, поэтому распределение напряжения и тока постепенно приближается к распределению, соответствующему режиму бегущих волн. На небольших расстояниях от конца линии падающая и отраженная волны имеют почти равные амплитуды, и режим в этой части линии близок к режиму стоячих волн.
В линии с потерями входное сопротивление
Z |
|
= |
U (x) |
= |
UH ch kx |
= Z |
|
cth kx = R |
+ jX |
|
. |
||
|
I (x) |
|
|
|
|||||||||
|
BX |
|
|
UH |
sh kx |
|
B |
BX |
|
BX |
|
||
|
|
|
|
|
|
ZB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-318- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Разомкнутая линия
RВХ
X
|
|
|
|
λ |
|
|
|
0 |
|
|
|
3λ |
|
|
λ |
||||
λ |
|||||||||
|
|
|
|
||||||
|
|
4 |
|
2 |
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а
ХВХ
X
λ |
|
|
3λ |
|
|
|
|
λ |
|
|
|
λ |
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
4 |
|
|
|
2 |
|
|
4 |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
б
Рис. 32.5
Подставив значения chkx и shkx в формулу для входного сопротивления и разделив вещественную и мнимую части, для линии с малыми потерями получим
RBX = ρ |
|
|
|
|
th αx |
|
, |
|
|
|
||||
th2 αxcos2 βx +sin2 |
βx |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
XBX = |
1 |
|
|
|
1 |
|
|
sin 2βx |
|
|
||||
|
|
ρ 1 |
− |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
2 |
|
2 |
|
|
|
|
1 |
|
||||||
|
|
|
th |
|
αx cos2 βx + |
sin2 βx |
||||||||
|
|
|
th2 αx |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-319- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Разомкнутая линия
Графики изменения активной и реактивной составляющих входного сопротивления от длины линии показаны на рис. 32.5.
Короткозамкнутаялиния.
В линии в режиме короткого замыкания ZH уравнения линии имеют вид
U (x)= jρI sinβx,
H
I (x)= IH cosβx.
u (x,t )=[ρImH sinβx]cos |
ωt + ψ + |
|
|
|
|
Мгновенные значения напряжения и тока |
|
|
i(x,t )=[ImH cosβx]cos(ωt + ψ).
= 0 и UH = 0 , поэтому
π , 2
Полученные выражения показывают, что, как и в разомкнутой линии, имеют место стоячие волны. Однако имеются следующие отличия:
1.Распределение напряжения вдоль линии пропорционально sinβx, а тока – cosβx, следовательно, положение пучностей и узлов напряжения и тока сместилось относительно конца на четверть длины волны в сторону генератора.
2.Фазовые соотношения между напряжением и током изменились на π
всвязи с тем, что от короткозамкнутого конца линии волна напряжения от-
ражается с изменением фазы на π, а волна тока – без изменения фазы. 3. Входное сопротивление
ZBX = |
U (x) |
= |
jρIH sinβx |
= jρtgβx = jXBX , |
I (x) |
IH cosβx |
т. е. наличие стоячих волн и присущего им сдвига по фазе между напряжением и током на π/2 определило реактивный характер входного сопротивления.
На рис. 32.6 показана зависимость входного сопротивления от длины линии.
В линии, длина которой равна нечетному числу λ/4, на входе получаются пучность напряжения и узел тока, и поэтому входное сопротивление стремится к бесконечности. При длине линии, равной четному числу λ/4, на входе ее, как и на конце, наблюдаются пучность тока и узел напряжения, поэтому входное сопротивление равно нулю.
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-320- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Короткозамкнутая линия
Примером практического использования короткозамкнутых отрезков служит металлический изолятор, который применяется как в открытых двухпроводных, так и в коаксиальных линиях (рис. 32.7). Возникающие в четвертьволновом отрезке стоячие волны имеют в точках 1–1 пучность напряжения и узел тока, а это равнозначно очень большому сопротивлению между ними. В итоге энергия из основной линии почти не ответвляется в короткозамкнутый отрезок, т. е. отрезок служит очень прочной механической опорой для главной линии.
ХВХ
X
λ |
|
|
3λ |
|
|
λ |
|
|
λ |
|
0 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
2 |
|
|
4 |
|
|
|
Рис. 32.6
1
1
|
λ |
|
|
|
|
|
|
λ |
|
||||
4 |
|
|
|
|||
|
|
4 |
|
|||
|
|
|
|
|
Рис. 32.7
В короткозамкнутой линии с потерями
U (x) = ZBIH ch (kx), I (x) = IH sh (kx).
Отсюда распределение амплитуд напряжения и тока:
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-321- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Короткозамкнутая линия
|
U (x) |
|
=ρ |
|
IH |
|
1 |
(ch 2αx −cos 2βx), |
||||||
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
|
|
I (x) |
|
= |
|
IH |
|
|
(ch 2αx + cos 2βx). |
||||||
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
Графики распределения амплитуд напряжения и тока приведены на рис. 32.8.
Входное сопротивление линии с потерями
Z |
BX |
= |
ZBIH sh kx = Z |
B |
th kx = R + jX |
BX |
. |
|
|
IH ch kx |
BX |
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|U(х)|
|
|
|
|
Х |
|
Х |
|
||||
0 |
|||||
|
|
|
|
||
|
|
|
|
Рис. 32.8
RВХ
Х
λ |
|
|
3λ |
|
|
λ |
|
|
λ |
|
0 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
2 |
|
|
4 |
|
|
|
Рис. 32.9
|I(х)|
|IН|
0
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-322- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Короткозамкнутая линия
ХВХ
Х
λ |
|
|
3λ |
|
|
λ |
|
|
λ |
|
0 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
2 |
|
|
4 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 32.10
Активная и реактивная составляющие входного сопротивления линии с малыми потерями
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
RBX = ρ |
|
|
|
|
|
th αx |
|
, |
|
|
|||
|
1 |
|
|
cos2 βx +sin2 βx |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
th2 αx |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
XBX = |
1 |
ρ |
|
|
1 |
|
|
|
sin 2βx |
|
|
. |
|
2 |
ch2 αx |
|
cos2 βx + th2 αxsin2 |
βx |
|||||||||
|
|
|
|
|
Графики изменения реактивной и активной составляющих входного сопротивления от длины линии приведены на рис. 32.9, рис. 32.10.
Линия, нагруженнаянареактивноесопротивление.
В данном случае сопротивление нагрузки ZH = jXH , а напряжение в конце линии UH = IH jXH .
Уравнения линии
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
U (x)=UH cosβx + |
|
|
sinβx , |
||||
|
X H |
||||||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
UH |
|
|
ρ |
|
|
I (x)= |
|
|
|
||||
j |
sinβx − |
|
|
cosβx . |
|||
|
|
X H |
|
||||
|
|
ρ |
|
|
|
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-323- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Линия, нагруженная на реактивное сопротивление
Введя множитель |
|
|
XH2 +ρ2 |
и полагая |
|
|
|
XH |
|
= cosb , |
|
|
ρ |
= sin b, |
|||||||||||||||||||||
|
|
|
XH |
|
|
|
|
|
|
XH2 +ρ2 |
|
XH2 +ρ2 |
|||||||||||||||||||||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
. |
|
|
|
X 2 |
|
+ρ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
U (x)=U H |
|
|
|
H |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cosb + |
2 |
|
|
|
|
, |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
XH |
|
|
|
cosβx |
|
2 sinβx |
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
XH +ρ |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
XH +ρ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
U (x) |
=U H |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos(βx −b), |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
XH |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
I (x)= j UH |
2 |
|
|
2 |
sin (βx −b), |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
XH +ρ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ρ |
|
|
|
|
XH |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
гдеb = arctg |
ρ |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
XH |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Мгновенные значения напряжения и тока в линии |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
XН2 |
|
+ρ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
u (x,t )= |
Umn |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
cos( |
βx −b) |
cos(ωt +ψ), |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
U |
mn |
|
|
X 2 |
+ρ2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
π |
|
|
|
||||||||||||||
|
i(x,t )= |
|
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
|
sin (βx −b) cos |
ωt +ψ + |
|
. |
|
|
|||||||||||||||
|
|
ρ |
|
X |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
Н |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Из последних выражений следует:
1) линия, замкнутая на реактивное сопротивление, работает в режиме стоячих волн;
2) амплитудные значения напряжения и тока в |
XH2 |
+ρ2 |
|
|
|
раз больше, |
|
|
|
||
чем в разомкнутой линии; |
XH |
||
|
|
|
3)узлы напряжения находятся в точках, где сos(βx – b) = 0, т. е.
βx −b = (2n +1)π2 , X0n = (2n +1)λ4 + b2λπ;
4)узлы тока определяются из условия sin(βx – b) = 0, т. е.
X0i = n |
λ |
+ |
bλ |
. |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
2π |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
XH = − |
1 |
|
, то |
|
Если линия нагружена на емкостное сопротивление |
|
||||||||
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
ωCH |
|
b = arctg |
ρ |
< 0 |
|
− |
π |
< b < 0 |
|
|
|
|
|
|
|||||
XH |
2 |
|||||||
|
|
|
|
|
|
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-324- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Линия, нагруженная на реактивное сопротивление
и узлы напряжения смещаются относительно точек |
λ |
; |
3 |
λ… вправо к на- |
|
4 |
|
4 |
|
грузке (рис. 32.11). Очевидно, СН может быть заменена отрезком разомкну-
той линии ′< |
λ |
. Для расчета ′ имеем |
|
|
|
|
|
||||
4 |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
′ |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
− jρctgβ |
= − j ωCH , |
||||||||
|
|
|
|||||||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
′ = |
1 |
|
|
|
1 |
|
|
||
|
|
|
arcctg |
|
|
|
. |
||||
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
β |
|
|
|
ρωCH |
то
X0n
Если линия нагружена на индуктивное сопротивление (XН = ωLН > 0), узлы напряжения будут располагаться слева от точек
= |
λ |
; |
3 |
λ…(2n +1)λ |
(рис. 32.12). |
|
4 |
|
4 |
4 |
|
|U|, |I|
|U|
|I|
Х
|
|
|
3λ |
|
|
|
λ |
|
|
|
λ |
|
|
0 |
|
|
|
λ |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
′ |
|||||||||
|
|
4 |
|
|
2 |
|
|
4 |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
СН ′
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ХВХ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ХВХ = ХН = |
−1 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ωСН |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
|
|
|
|
|||||||
|
|
λ |
|
|
3λ |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 32.11
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-325- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Линия, нагруженная на реактивное сопротивление
|U|, |I|
|I| |U|
Х
|
|
|
3λ |
|
|
|
λ |
|
|
|
λ |
|
|
0 |
|
|
λ |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
′ |
|||||||||||||
|
4 |
|
|
2 |
|
|
4 |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
LН
′
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ХВХ |
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ХВХ = ХН = ωLН |
|||
Х |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
||||||||
|
|
|
|
|
3λ |
|
|
λ |
|
|
0 |
|||||||||
|
|
λ |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
|
|
2 |
|
|
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 32.12
Поскольку входное сопротивление короткозамкнутой линии длиной
< λ4 имеет индуктивный характер, всегда можно подобрать такой добавоч-
ный отрезок ′, входное сопротивление которого было бы равно XН = ωLН. Для расчета ′ имеем
jρtgβ ′ = jωLH ,
откуда |
λ |
|
ωL |
|
|
′ = |
|||||
|
arctg |
H . |
|||
2π |
|||||
|
|
ρ |
|
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-326- |
ЛЕКЦИЯ 32. РЕЖИМ СТОЯЧИХ ВОЛН
Контрольныевопросы
1.В каких случаях возникают стоячие волны в линии передачи?
2.В каких точках линии возникают узлы и пучности напряжения в разомкнутой линии?
3.Какой характер имеет входное сопротивление линии в режиме стоячих волн?
4.Каковы фазовые соотношения между напряжением и током в линии
врежиме короткого замыкания?
5.Чему равно входное сопротивление короткозамкнутой линии, длина которой равна нечетному числу λ/4?
Основы теории цепей. Конспект лекций |
-327- |