- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
где
٥?(£о)
—поглощенная доза в данной точке,
обусловленная фотонным излучением,
сформированным в фантоме исходным
полем моноэнергетических нейтронов с
энергией £0,
а к(Еп)—коэффициент
качества нейтронов с энергией Еп.
Поясним еще раз, что в формулах (П2.8) и
(П2.9) энергия Еп
относится к реально действующему
спектру нейтронов в той точке фантома,
для которой мы определяем заданные
дозиметрические величины, а £0—
энергия моноэнергетических нейтронов
исходного невозмущенного поля, в
котором находится фантом.
Отношение
эквивалентной дозы в той точке фантома,
в которой эта доза принимает максимальное
значение Нт(Ео),
к поглощенной дозе в этой же точке
٥(£о)
определяет эффективный коэффициент
качества к3ф(Е0):
٦Ф
(£٥)
=Нт
(£٠£)
٥/
(٠), (П2.10)
где
Нт(Ео)
находится по формуле (П2.9) для
соответствующей точки фантома.
Определенный
таким образом эффективный коэффициент
качества может быть также вычислен
непосредственно из ЛПЭ-спек- тра,
измеренного в точке максимального
значения эквивалентной дозы.
На
рис. 103 кривая 2
показывает зависимость эффективного
коэффициента качества для
цилиндрического тканеэквивалентного
фантома от энергии моноэнергетичесих
нейтронов исходного радиационного
поля.
Относительная
биологическая эффективность может
быть определена однозначно через
измеряемые физические величины лишь
в
конкретных
условиях радиобиологического эксперимента
для определенного вида биологического
объекта и заданного радиационно-индуцированного
эффекта (см. § 11). Связано это с тем, что
в общем случае ОБЭ зависит как от
физических, так и от биологических
факторов. Тарнер и Холистер (США) сделали
попытку выделить отдельно физическую
составляющую, представив ОБЭ в виде
произведения двух величин:
/?=£ф£б, (П2.11)
где
Я—
ОБЭ; £ф и £٥—
коэффициенты,
зависящие только от физических или
только от биологических факторов
соответственно.
Они
ввели новую величину с٥,
характеризующую взаимодействие
излучения
с веществом, которую назвали универсальной
радиационной дозой:
(٥=£ф٥, (П2.12)
где
٥
— доза
излучения в обычном ее понимании.
Величина £ф определяется физическими
характеристиками излучения и режимом
облучения.
376
Концепция универсальной дозы
Так
как со — чисто физическая величина,
принципиально она
может
быть измерена физическими методами.
Это открывает заманчивую перспективу
разработки методик и создания аппаратуры
для измерения универсальной дозы,
которая более адекватно характеризует
воздействие излучения на облучаемый
объект, чем поглощенная
доза. .
Из
приведенных формул получается следующая
связь между эквивалентной дозой и
универсальной дозой:
Н=Р^. (П2.13)
Согласно
формуле (П2.13) одной и той же эквивалентной
дозе соответствует одинаковое значение
величины со, если биологические факторы
не изменяются (۶б=соп51.).
Специальные
исследования привели авторов к следующему
выражению универсальной дозы через
физические величины:
<٥=а1٤>+’а2ЛР, (П2.14)
где
٥
— энергия,
поглощенная единицей массы вещества,
т. е. поглощенная доза; ДР — количество
движения, переданное той же единице
массы (поглощенный импульс).
Постоянные
коэффициенты щ и с،2
подбирают так, что универсальная
доза со= 1 при единичной эквивалентной
дозе для неизменного биологического
фактора Рб независимо от параметров
поля излучения (вида излучения,
энергетического спектра, качества из٣
лучения).
Таким
образом, измерение универсальной дозы
сводится к измерению комбинации
физических величин ٥
и
ДР, однако вопрос о практическом ее
применении остается открытым, так как
неизвестен способ измерения
поглощенного импульса.
Развивая
эти идеи, автор настоящего учебника
показал, что © можно выразить через
другую комбинацию физических величин,
а
именно
через ٥
и
ЛПЭ:
®
= ؛у)-|٦٦٠٢, (П2.15)
где
Ь
—
ЛПЭ для данного вида излучения.
Коэффициенты 01 и 82 подбирают из тех же
условий, что и коэффициенты а] и аг٠
Поглощенная
доза определяется однозначно плотностью
потока фе
формирующих ее заряженных частиц и их
значением ЛПЭ:
٥=феЛ. (П2.16)
Подставив
формулу (П2.16) в (П2.15), получим новое
выражение для ©:
(٠
=
٥
+
М/؟;), (П2.17)
т.
е. радиационная доза, выраженная в
единицах <٥,
определяется комбинацией измеримых
физических величин — плотностью потока
заряженных
частиц и их поглощенной энергией.
Универсальная
доза инвариантна к качеству излучения
в той же мере, как и эквивалентная доза.
В отличие, однако, от эквивалент
377