- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Рис.
51. Сенситометрическая характеристи-
ка
фотографической пленки:
/٠—
инерция;
Д —٠
широта
эмульсии; ВС
— область
недодержек; СЕ
—
область нормальных экспози-
ций; £۶
— область
передержек; — область со-
ляризации
Число
экспонированных зерен при облучении
в дозе ٥
п=٢о—٢=٢о[1—ехр(—с2٠٥кре)]
=
=٢о[1—ехр(—С1С2٥٥)]. (50.3)
Исследования
показали, что оптическая плотность
пропорциональна средней площади
одного зерна и числу проявленных зерен,
т. е.
з=сз٥п٠ (50.4)
где
с3
— постоянный множитель, учитывающий,
в частности, что не каждое экспонированное
зерно может быть проявлено.
Из
формул (50.2) и (50.3) получим
$
= с3٥٢о[1—ехр(—С1С2٥٥)]. (50.5)
При
облучении в достаточно малой дозе,
когда ья
где
с=С1С2с3;
отсюда следует, что оптическая плотность
пропорциональна дозе и квадрату площади
одного зерна.
Реальная
зависимость а от В
отличается от формулы (50.5).
Если
для образования скрытого изображения
необходимо, чтобы в зерно попало■
более одной частицы, то будет наблюдаться
порог дозы ٥п>
ниже которого изменение оптической
плотности незначительно. Не экспонированная,
но проявленная и зафиксированная
пленка будет иметь некоторую оптическую
плотность а٥,
которая называется вуалью пленки.
Обычно свойства пленки ؛принято
определять ■сенситометрической
характеристикой, представляющей
собой зависимость оптической плотности
от логарифма экспозиции (рис. 51). На
графике — область соляризации, которая
проявляется в том, что при увеличении
экспозиции оптическая плотность
уменьшается. Область нормальных
экспозиций СЕ
соответствует
линейной зависимости а от ٥
и
наиболее удобна для дозиметрических
целей. Диапазон дозы, в пределах которого
оптическая плотность пропорциональна
дозе, определяется широтой эмульсии
٤.
Угол 6 определяет контрастность пленки:
чем больше ٠,
тем выше контрастность.
Фотографическое
действие фотонного излучения определяется
поглощенной в чувствительном слое
пленки энергией электронов, поэтому
можно■ ؛провести
аналогию между стеночной ионизацион-
160§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
ной
камерой и рентгеновской пленкой.
Чувствительный слой мож٠
но
рассматривать как полость, в К'0'Торой
измеряется реакция на' поглощение
энергии, в камере такой реакцией является
иониза- ция, ,в фотослое —почернение.
Все, ЧТО' О'Кружает чувствительный слой
пленки, образует «стенку полости».
Следует ؛различать
два крайних 'Случая: пробег электронов
R
значительН'О'
меньше толщи- ны эмульсионного слоя h
и
прО'бег электронов R
значительно
больше hl
В
первом 'Случае фотографический эффект
'Обусловлен в основном теми электронами,
которые высвободились в резуль- тате
взаимодействия фотонов с веществом
эмульсии, а электрона- ми, попавшими из
окружающей среды, можно пренебречь. Во
ВТО- Р'ОМ случае, напротив, можно
пренебречь электронами, освобож- денными
из эмульсии.
Рассмотрим
б٠0٠лее
подробно первый случай, когда JR<h.
при
неизменном
энергетическом спектре
фотонов поглощенная энергия пропорциональна
числу
поглощенных фотонов ،7v٠
Поэтому
число экспонируемых
зерен п=К1Яъ
где ^!-коэффициент пропорцио- нальности,
равный числу экспонированных зерен на
один погло- пенный фотон. Если ٠٠١-؟
—плотность
потока фотонов, то
<7٦’
=
<Fv(PAmz/|Ifnz)[l—ехр(—ЦтгЛт)]/, (51.1)
где
دلها
—массовый
коэффициент передачи энергии в веществе
эмульсииد
؛
—массовый
коэффициент .ослабления излучения в
эмульсии: ط
—толщина
эмульсии в массовых единицах؛
£
—вре- мя облучения. '
Для
малых значений IImzhm
число
поглощенных фотонов ،7ءحآ
٩٥фу[Ikmzhm
И
n=Killkmzhmt•
Подставив
значение п
в формулу (50.4), по٠лучим
s
= CsbKiikmzhmt. (51.2)
При
средней энергии фотонов Еу
справедливо равенство
фyt
= 'D/
(Е٠?пв)
,
где
دلها-массовый
коэффициент передачи энергии в воздухе.
Для чувствительности пленки, по дозе
sRD::bC3(Ki/Ey)hm(llkmz/lllkmB)• (51.3)
Число
экспонированных зерен на один поглощенный
фотон приближенно пропорционально
энергии фотонов, поэтому отноше- ние
Кл/Ёу
(можно 'Считать не зависящим О'Т энергии.
06'О'Значив А
= =
K١bc؟>hm|E\ا4لاأ3ل٢اآ
١
ع
—
rkmZ
م
D
ة
A
(51.4)
где
А
не зависит от энергии фото-нов. Соотношение
(51.4) О'Преде-
ляет энергетическую
зависимость чувствительности
пленочного
дозиметра для .случая R(h.
Если
бы материал эмульсии был воз-
духоэквивалентен
по эффективному атомно٠му
Н'Омеру, то. отно-
шение VLkmzHikmB
было
бы ПО'СТОЯННЫМ и чувствительность не
за-
висела бы от энергии излучения, в
действительности эмульсия и
11—6403
161
اأك٦
1
— ’ -- 1■■
а ь
دع
Рис.
52. Зависимость дозовой чув- ствительности
фотопленки от энергии фотонного
излучения
изменного
спектрального
воздух
имеют существенно различ-
ные
эффективные атомные номера*
и
'.рентгеновская пленка обладает
заметной
эзч, особенно в области
низких энергий.
Типичная зависи-
МОСТ'Ь дозовой
чувствительности
пленки для случая
Ксй показана
на рис. 52.
Если
пробег электронов значи-
тельно больше
толщины эмульсии
(غ<جز),
число зерен, подвергнутьX
Действию
фотонного излучения не-
состава,
пропорционально числу
электронов,
попавших в эмульсию извне, и толщине
эмульсии.
Число электронов, попавших
из стенок в полость, в соответствии
с
теорией Брэгга — Грея пропорционально
числу фотонов, погло-
щенных в единице
объема стенки. Поэтому
П
—к٠,т ١
(51.5)
где
Кг— коэффициент, пропорциональный
средней энергии фотонов ст — массовый
коэффициент передачи энергии в мате
риале
стенки, окружающей пленку (например,
стенка кассеты). Рассуждая так же, как
в первом случае, получим для
ئ
Р&СТ
о
Рй
Е1
ИЛИ
٠جذيبل:ث
В
Рлтв
где
5 —не зависящий от энергии коэффициент.
Формула (51.6) определяет эзч дозиметра,
когда «эффект стенки» преобладает над
«эффектом полости». Если оба эффекта
сравнимы между со- бой, то
ا٨هر7دلمج
-
ىНьв
7شب
ب?/Рй (517)
Г
51.7) ي٢ذئ٦ئ'تع)
Формулы
(51.4), (51.6) и (51.7) ,правильно характеризуют
за- висимость чувствительности пленки
О'Т энергии фотонов при неиз- менном
составе эмульсии. Однако представления,
на основе кото- рых выведены эти формулы,
недостаточны для абсолютного, вы-
числения чувствительности и определения
зависимости чувстви- тельности от
‘Структуры эмульсии. Для получения
более полной картины необходимо
применить теорию Брэгга —Грея не к
эмуль- сионному слою в целом, а к отдельным
зернам.
162٢