- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Наиболее
надежные выражения дозовой функции
точечного источника получают из анализа
экспериментальныхданных. Вза- висимости
от спектра ?-излучения и поглощающей
среды можно применять различные виды
функции распределения. Простейшим
приближением является
Р(г)=аехр
(—р.г)/г2, (105.1)
где
٢)٥)
—доза на расстоянии г
от точечного, источника ?-частиц; JI
—коэффициент,
значение которого выбирают так, чтобы
величи- на £>(/•), найденная по формуле
(105.1), наилучшим образом со- ответствовала
экспериментально определенному значению
дозы. В случае, если ослабление потока
?-частиц происходит по экспо- ненциальному
закону, هإ
аналогично
коэффициенту ослабления; о
—постоянный
коэффициент, зависящий от выбора единиц.
До- зовая функция, представляемая в
виде формулы (105.1) при за- данных значениях
аир, соответствует действительному
распре- делению дозы лишь в ограниченном
интервале расстояний и для определенного
?-спектра.
Достаточно
универсальной формулой, пригодной для
многих практически важных случаев,
является формула Лёвинджера
D(r)
=
ثبر
— ا]جه
exp
(1 — ٦(٠٢
+
кехр(1 —мт)}; (105.2) ٠
1
— ج
exp
(1 — 0
= [ (ع
для
pr
>
с,
где
с — безразмерный параметр. Формула
(105.2) получена в результате анализа
многочисленных экспериментальных
данных и является эмпирическим выражением
дозовой функции точеч- ного источника;
формула проверена для 12 нуклидов с
макси- мальной энергией ?-частиц от
0,167 МэВ (35S)
до
2,24 МэВ (90Y).
Значения
сир зависят .от максимальной и средней
энергий ?-спектра и от поглощающей
среды. Множитель k
определяется
из условия, что полная энергия, поглощенная
в бесконеч'но большом объеме на один
распад, должна быть равна средней
энергии ?-частиц на один распад. Если ٥
(г)
- поглощенная доза (Гр/расп.), то
٢D(r)p٠4wirfr٥
1,6٠10105.3) لةلي)
где
£₽ —средняя энергия ?-частиц на один
распад, МэВ; р — плотность 'поглощающей
среды, г/см3.
Подставляя из формулы (105.2) D(r),
после
интегрирования можно получить и значе-
ниейр.
На
рис. 89 кривая 3
изображает зависимость величины
(рг)?٥(г)
от цг; (цг)2٥(г)
пропорционально энергии, поглощен- ной
'В сферических слоях равной толщины на
разных расстоя- НИЯХ от источника,
кривая 3
может быть представлена в виде 330§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
Рис.
89. Зависимость величины (цг)؛Ф(г)
от
р,г по формуле Лёвинджера
суммы
кривых 1
и 2.
Кривая 1
представляет
зависимость вы-
ражения в квадратных
скобках
формулы (105.2) от цг, а кри-
вая
2
относится к члену
ц٢ехр(1—цг).
Ход кривых можно
объяснить, если
предположить,
что
выражение в квадратных
скобках
соответствует вкладу в дозу нерассеянных
частиц, а по- следний член определяет
вклад в дозу частиц, испытавших рассея-
ние. Вблизи от источника число рассеянных
частиц мало и посте- пенно увеличивается,
достигая максимума при мл=1. Число не-
рассеянных частиц быстро убывает с
изменением расстояния, и начиная с
г=с/\ь
не остается ни одной частицы, которая
не испы- тала бы рассеяния.
Выражение
дозовой функции по формуле (105.2) предпола-
гает, что 0-излучение распространяется
до бесконечности: в дей- ствительности
область действия источника ограничивается
рас- стояниями г<яо,
где 0?ر-максимальный
пробег частиц. Доля полной энергии,
теоретически поглощаемая на расстояниях,
боль- ших макси-мального -пробега 0م>
будет равна
.4zr*dr
٠
(г)
٥
؛ /
4zr2dr
٠
(D
(г
F
=
Ro
Теоретически
наибольшее значение ۶=0,012.
Следовательно, расширение предела
применимости дозовой функции точечного
источника и применение бесконечного
предела интегрирования не приводят к
заметным погрешностям, в то же время
это существенно облегчает математические
операции с дозовой функцией.
Большая
часть дозы 0-излучения точечного
источника распределена на расстоянии,
меньшем половины максимального пробега
6-частиц. Примерно 60 % дозы распределено
в пределах среднего расстояния
распределения дозы. Среднее расстояние
распределения дозы определяется
выражением
\D(r)-4w3dr
: 0
Ис8
—4(сЗ— 1)е
—
دح2
ب
٠٠
[Зс2
— (с2
— 1)е1
٥
٢(r)
•4nr2dr
0
Применяя
формулу (105.2) на практике, можно
пользоваться следующими значениями
коэффициентов. Из формул (105.2) и
331