- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Фотографический
метод дозиметрии основан на свойстве
ионизирующего излучения воздействовать
на чувствительный слой фотоматериалов
аналогично видимому свету. Для целей
дозиметрии обычно используют рентгеновские
пленки, представляющие собой чувствительную
эмульсию, нанесенную с одной или двух
сторон на целлулоидную подложку.
Основная составляющая эмульсии —
бромистое или хлористое серебро,
равномерно распределенное в слое
желатины. Под действием ионизирующих
частиц в центрах скрытого изображения
восстанавливаются атомы металлического
серебра. В процессе химического
проявления число атомов металлического
серебра около центра скрытого изображения
увеличивается в 1010—1012
раз, что приводит к почернению фоточувст-
вительного слоя. Галоидное серебро
распределено■ равномерно в 1.58§ 50. Фотохимическое действие излучения
виде
«зерен» в слое желатины. Те зерна-, в
которых образовались центры скрытого
изображения, практически полностью
восстань- ливают серебро при проявлении.
'В процессе закрепления (фикси- рования)
остатки невосстановленного серебра
выводятся из эмуль- сии, и .она становится
нечувствительной к действию излучения.
Облученная,
проявленная -и закрепленная пленка
имеет опре- деленную оптическую
ПЛО'ТНОСТЬ. Оптической ПЛОТНО'СТЬЮ
называ- ется величина
5=150.1)
ا(لما0لم)ج)
где 0لم
—интенсивность
видимого света, падающего на обработан-
ную пленку: لم
— интенсивность
видимого света, прошедшего через пленку.
Оптическая
плотность .изменяется от о до оо.
Практически при- ходится -определять
оптическую плотность, значение которой
не превышает трех единиц. Приборы,
предназначенные для опреде- ления
оптической -плотности рентгеновской
пленки (денситомет- ры), градуи-руют в
пределах от о до 3—4.
Оптическая
плотность пленки зависит от экспозиции.
Под экс- позицией понимают произведение
интенсивности воздействующего на
пленку излучения на время облучения.
При
неизменном спектральном сО'Ставе
излучения экспозиция п-рям-0 пропорциональна
дозе .излучения. Фотохимическое дейст-
вие фотонного излучения полностью
определяется фотохимиче- ским действием
электронов, освобожденных фотонами в
эмульсии и окружающем ее веществе.
Число зерен, экспонированных неп-0-
средствен.но фотонами, пренебрежимо
мало- по ора-внению с ЧИС- лом зерен,
экспонированных 'электронам-и.
Приближенно
зависимость оптической плотности ة
от
дозы из- лучения £> для фотонного
,излучения данного спектрального со-
става МО'ЖНО получить из следующих
предположений:
скрытое
изображение получается в результате
воздействия электронов, освобожденных
фотонами;
для
образования скрытого изображения
достат-очно, чтобы в зерно попал один
электрон;
все
зерна эмульсии имеют одинаковую площадь
сечения;
электронный
поток не меняется замет-ным образом
по тол- тине эмульсионного ‘СЛОЯ.
Пусть
V —число неэкспонированных зерен
эмульсии, прих-одя- щихся на 1 см2
ее поверхности; фе —плотность потока
электронов. Очевидно, что фе=С1£>, где
اء—постоянный
множитель, учитыва- ющий, в частности,
время облучения. При облучении потокам
электронов ٥фе
число неэкспонированных зерен ,изменится
на ве- личину لالى;
й/фе=—сгЬу, (50.2)
где
Сг —новый постоянный множитель; & —
площадь сечения зер- на. Из уравнения
(50.2)
٧=ехр'(—с٥|фе),
где
"Уо-число неэкспонированных зерен
до облучения.
159