- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
ших
значениях с§—
неравномерной. В этом случае разные
участки вольт-амперной характеристики
будут описываться различными
уравнениями.
В
заключение подчеркнем то обстоятельство,
что эффективность
собирания ионов при неравномерной
ионизации зависит от ЛПЭ: чем выше Ь,
тем меньше эффективность собирания
ионов. Эта закономерность используется
в рекомбинационном методе определения
коэффициента качества излучения.
Зависимость
эффективности собирания ионов / в камере
при
неравномерной ионизации от ЛПЭ
заряженных частиц позволяет
с помощью
ионизационных камер измерять линейную
передачу
энергии в поле смешанного
излучения. Перепишем формулу
(88.3) в
виде
/=1/[1
+089.1)
,[٠ئ)
где
/٠)
—'функция, зависящая от напряженности
электрическо-
го поля & и включающая
в себя все параметры, которы٠е
в фор-
муле (88.3) учитываются множителем
а;
0لح
—относительное
зна-
чение ЛПЭ для данного 'Вида частиц,
равное 1 при лпэ =
=3,5 кэВ/мкм воды.
Примем, что ио٠низация
обусловлена заря-
женными: частицами
с одним 'И тем же значением ЛПЭ.
Рекомендованные
значения коэффициента качества к
в зави-
симости 'ОТ ЛПЭ можно приближенно
представить формулой
(89.2) جثإل:„
( ئ+
1
где
постоянная С=О,О38.
Из
формулы (89.1) получим
.لغل٤
т(8)[
Формулы
(89.2) и (89.3) позволяют установить
следующую
связь между коэффициентом
качества к
и эффективностью соби-
рання И-ОН0В Л
(89.3)
1
— 1 [т(8)—с]Цс
К
1 -؛*
с 1 —
۶
при
изменении напряженности электрического
ПОЛЯ مج
изме-
няется
значение функции т
(<&>).
Существует такое 'Значение на-
пряженности
0مج=مج,
при котором т(&о)=с.
При этом условии
формула (89.4) упрощается
1 с
1
К
11
ءب
—
г
Отсюда
получаем для данного значения ЛПЭ,
равного Ь:
•(غ)سمي-ا٠(غ)/
(89.4)
(89.5)
278§ 89. Рекомбинационный метод
Формула
(89.5) определяет связь между коэффициентом
качест- ва излучения и эф’фективностью
собирания ионов при условии, что ==0مج•
Эта
связь оказывается линейной. Если
выполняется-ус- ловие т(<Г)=с, то говорят,
чт-0 камера- находится в линейном ре-
жиме рекомбинации.
До
сих -пор мы предполагали, что- по-ле
излучения состоит из частиц с одним и
тем же значением л ПЭ. в случае смешанного
излучения, ионизируюши-е ча-стицы
которого обладают некоторым спектральным
распределени-ем по лпэ, поглошенная
доза
0=٠غم(غ)ة٢
где
رلم)ة
— дозовый
ЛПЭ-спектр.
Эквивалентная
доза -смешанного излучения н
зависит -от коэф- фициента качества:
я
= (89.6)
где
к (٤)—рекомендованное
значение коэффициента качества для
ЛПЭ, равной خ
Коэффициент
качества смешанного излучения к
определяется
формулой (89.7)
كه(لم)»(غ)ة٢
(7’89> -رآخ
Экспериментально
находимая эффективность собирания
.ионов /эксп
равна
среднему значению эффективности для
данн0'Г0 ’Спектра:
غي،(ئ)م(ك)جل
’ل٠آل:ط
:из
формулы (89.5) в формулу (89.-8)', получим
(خ؛)
حم
П-одставив
اة١اه١المج٩
غتآآ-1-ميآ-1
получим
формулу (89.9)', которая определи-؛
Отсюда
окончательно
ет
коэффициент качества смешанного
излучения к
через экспери-
ментально
находимую эффективность соби-рания
ионов ^эксп в ли-
:нейном
режиме рекомбинации
ئ-ا)جخ
279
Метод
использования ионизационных камер,
работающих в ненасыщенном режиме
при неравномерной ионизации, для
определения коэффициента качества
излучения называется рекомбинационным
методом. Ненасыщенный режим означает,
что существенную роль играет
рекомбинация ионов в камере—отсюда
название метода. Рекомбинационный
метод на практике применяют для
определения значений коэффициента
качества при оценке радиационной
опасности в полях смешанного излучения.
Рассмотренный метод разработан М.
И. Зельчинским и положен в основу так
называемой рекомбинационной камеры,
в которой специально создаются условия
неравномерной ионизации; эффективность
собирания ионов находят сопоставлением
ионизационного тока в этой камере с
током насыщения в полностью идентичной
по наполнению и геометрии другой
камере.
Практическая
применимость рекомбинационного метода
основана на том, что линейный режим
рекомбинации’ может быть обеспечен
подбором соответствующей напряженности
электрического поля. Однако это
возможно лишь при определенных
функциональных зависимостях
коэффициента качества от ЛПЭ, в частности
при той, которая дается формулой (89.2).
Рассмотренный
метод предполагает выполнение
одновременно двух условий: обеспечение
неравномерной ионизации и отсутствие
режима насыщения. Чем плотнее ионизируемая
среда, тем для более широкого диапазона
значений ЛПЭ выполняются эти условия.
В частности, они легко обеспечиваются
в жидкостных ионизационных камерах,
основные закономерности которых
изложены в § 67. Изменение эффективности
собирания ионов при изменении ЛПЭ
для заданного значения напряженности
электрического поля означает, что
форма вольт-амперной характеристики
жидкостной ионизационной камеры должна
зависеть от ЛПЭ ионизирующих частиц.
Это открывает определенные возможности
в применении жидкостных ионизационных
камер для определения коэффициента
качества смешанного излучения.
На
рис. 79 показана типичная вольт-амперная
характеристика жидкостной камеры.
Характерным является наличие
прямолинейного участка выше некоторого
значения напряженности поля б?о٠
Если
продолжить прямолинейный участок
вольт-амперной характеристики до
пересечения с осью абсцисс, то место
расположения точки пересечения А
окажется зависящим от ЛПЭ излучения.
На основе этого факта разработан
практический метод измерения коэффициента
качества, который можно рассматривать
как разновидность рекомбинационного
метода. Графики на рис. 79 иллюстрируют
принцип метода. Для поля фотонного
излучения при различной мощности дозы
экстраполяция прямолинейных участков
вольт-амперных характеристик приводит
к их пересечению с осью абсцисс в одной
и той же точке Ау
(см. рис. 79). Расстояние от начала координат
до точки А?
является мерой коэффициента качества
фотонного излучения. При облучении
смешанным потоком нейтронов и фотонов
различной композиции расстояние от
начала 280
Рис.
79. Определение коэффициента качества
по вольт-амперным характеристикам
жидкостной камеры:
а
—
излучение одного качества, но различной
мощности дозы; б
—
излучение различного качества
координат
до соответствующих точек пересечения
по оси،
абсцисс
однозначно определяет средний коэффициент
качества излучения данного состава
(см. рис. 79). При соответствующей
градуировке этим способом можно не
только измерить коэффициент качества
смешанного излучения, но и разделить
составляющие этого излучения.
МИКРОДОЗИМЕТРИЯ