- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
в) и<Л٨
или
доза достаточно мала, а или энергия е
до
статочно
велика. При этих условиях легко получить,
что
п1О=а№, (47.9)
т.
е. дозовая чувствительность дозиметра
постоянна независимо от условий
облучения. Этот случай наиболее
благоприятен с точки зрения
практической дозиметрии.
За
время между действием на фосфор
ионизирующего излучения и измерением
термолюминесценции может уменьшиться
число электронов в ловушках и
измениться их распределение по ловушкам
различного типа. Связанное с этим
уменьшение свето- суммы люминесценции
получило ؛название
затухания люминесценции (фединга).
Изменение
числа электронов в ловушках при
постоянной температуре можно получить
из уравнения (45.4) при некоторых
предположениях об отношении В/١>.
Пусть
р/۴=1.
Это означает, что скорость уменьшения
числа электронов в зоне проводимости
вследствие их захвата ловушками
равна скорости их уменьшения в результате
рекомбинации с дырками. Уравнение
(45.4) преобразуется в этом случае в
уравнение вида
،٠—=٠Л٢. (48.1)
Если
при /=0 число электронов в ловушках было■
«о, то из уравнения (48.1) получаем
следующее число заполненных ловушек
в момент времени /:
л=ло/٠[1+^Ло،/Л٩. (48.2)
Для
произвольного значения отношения Р/٦>
возможно лишь приближенное решение
уравнения (45.4), которое имеет следующий
вид:
л=ло/(1+؛٥/)ь, (48.3)
где
а
и Ь
—
константы.
Практически
важен случай, когда 0/٦>=О.
Это означает, что вероятность возврата
электронов в ловушку ■после термического
освобождения пренебрежимо мала по
сравнению с вероятностью его ؛перехода
из зоны проводимости на активаторный
уровень V. Уравнение (45.4) при этом условии
принимает вид
йп1(И=—Фп, (48.4)
и
изменение числа электронов в ловушках
выражается следующей формулой:
л=лоехр(—З5/), (48.5)
где
/— время, прошедшее от момента прекращения
■облучения; при этом температура
кристалла Т
в течение этого времени оста
153§ 48. Затухание люминесценции
ется
постоянной. Отношение ٠0
есть относительное число элект- ронов,
оставшихся в ловушках к моменту времени
؛.
Следователь- но, среднее время жизни
электрона в ловушке
ل==اً
ехр
(— 9
48.6) .هو/
1
= ؛ي؛(؛)
о
Это
же время ؛равно
среднему времени существования центра
окраски ؛
مпосле
прекращения облучения. Раскрывая
значение ص
по
формуле (4'6.2), получаем связь между
средним В'ременем жиз- ни электрона в
ловушке и температурой г, при которой
хранится облученный лю,минофор:
т=ехр
(■в/ЛТ)Л٠ (48.7)
Как
٠и
'Следовало ожидать, люм,инофор тем
устО'йчивее к затуха- НИЮ люминесценции,
чем больше е и чем ниже температура его
хранения.
Ск-орость
опустошения ловушек в период хранения
люминофо- ра не остается постоянной.
Подставив формулу (48.5) в (48.4), получим
б/ц/٥/=—^Поехр
(48.8) .
(؛ص)
Скорость
опустошения убывает с течением времени
ПО' экспонен- те, О'Днако для каждого
мо٠мента
времени существует такая тем- пература
хранения люминофора, при которой
скорость исчезно- вения центров م
максимальна.
Действительно,
производная (1п/сН
по ф'Ормуле (48.8) при дан- ном значении ؛
имеет
максимальное значение, если м/؛,
что равносильно условию [см. формулу
(46.2)]
т=е![к
1п(48.9) .[(؛٧)
Еще
раз напомним, что здесь ؛-время
хранения люминофора при постоянной
'температуре т.
Формула (4'8.9) определяет такую температуру
хранения, при которой в момент времени
؛
скО'рость
опустошения ловушек максимальна по
'Сравнению с другими ус- ловиями хранения
(при другО'й температу’ре).
Экспериментально٠е
исследование затухания люминесценции
может дать полезные сведения о люминофоре.
Введем
в рассмотрение время 1/2؛,
в течение которого число электронов в
ловушках уменьшается в 2 ؛раза,
при 1/2؛=؛
По/п=
=
2. С помощью формул (48.5) и (46.2) легко
получить следую- щее соотношение:
1)=1/2؛п2ЛОехр(е/&7٠(٦ (48.10)
Прологарифмировав
У'равнение (48.10), получим
1п1/2؛=д+в/г, (48.11)
где
д
= 1п(1п2/١۶);
В
= е/&.
154