- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Рис.
44. Оптические свойства фосфатных стекол
предшествующего
облучения ионизирующим излучением и
длины волны фотонов. Инфракрасный свет
увеличивает эффект ,накопления и
последующие затухания люминесценции.
Ультрафиолетовая
область спектра вызывает очень медленное
разрушение радиофотолюминесцентных
центров. Этот эффект мал и практически
не сказывается на результатах измерения,
однако длительное воздействие солнечных
лучей приводит к заметной потере
радиофотолюминесценции.
Обычный
рассеянный дневной свет не вызывает
заметных эффектов в стекле.
В
заключение приведем характеристики
разработанного в СССР радиофотолюминесцентного
дозиметра ДФМ-1 (дозиметр фотолюминесцентный
медицинский). Дозиметр предназначен
для измерения дозных полей в фантомах
и относительного измерения внутриполостной
дозы при лучевой терапии.
В
качестве детектора использовано
радиофотолюминесцентное стекло размером
10X5X3 мм; диапазон измеряемой дозы 50—
5000 Р при мощности дозы ;1—100 Р/мин.
Погрешность измерения в диапазоне до
200؛
Р
составляет ±20%, для более высокой дозы
±10%.
٠
Под
радиотермолюминесценцией понимают
такой процесс, при котором [аккумулированная
в кристалле энергия ионизирующего
излучения преобразуется в энергию
флюоресценции под действием теплового
возбуждения.
Механизм
радиотермолюминесценции можно объяснить
на основе представлений, изложенных
в предыдущих параграфах.
Рассмотрим
вначале чистый кристалл, обладающий
дефектами. Под действием ионизирующего
излучения создаются центры, обусловленные
захватом электронов или дырок вакансиями
(Г
и V
на
рис. 45). Затем под действием тепла
электрон, локализованный в центре ۶,
может перейти в. зону проводимости
(переход 1).
Блуждая
по кристаллу, этот электрон .может
прорекомбинировать с дыркой, локализованной
в центре V (переход 2);
при этом возникает люминесценция.
144§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
٠ |
|
ж |
|
|
= F 2 |
— V |
|
ШШ |
|||
же |
» |
||
s |
2 —Ag+i٠ ٠—Ag٠ |
||
|
Рис.
45. Механизм термолюминесценции
беспримесного кристалла
Рис.
46. Механизм термолюминесценции кристалла,
активированного серебром
Переход
1
может быть вызван поглощением инфракрасной
об،
ласти
света. В этом случае происходит оптически
стимулирован،
ная
люминесценция. Если глубина ловушек
невелика, то освобож،
дение
электронов с уровней захвата и перевод
их в зону проводимости могут
происходить вследствие обычного
теплового движения при нормальной
температуре; для достаточно глубоких
ловушек необходим дополнительный
нагрев кристалла.
Отличительной
чертой этого процесса является разрушение
центров окраски в процессе измерения
независимо от способа возбуждения
(нагрев, обычное тепловое движение,
облучение ин،
фракрасным
светом). Таким образом, радиотермолюминесценция—
это процесс люминесценции, связанный
с разрушением центров, созданных под
действием ионизирующего излучения.
Для
краткости обычно вместо
«радиотермолюминеоденция» употребляют
термин «термолюминесценция».
Рассмотрим
процесс термолюминесценции кристалла,
активи،
рованного
примесью. На рис. 46 показана схема
энергетических уровней кристалла с
примесью серебра в качестве активатора.
Ионизирующее излучение освобождает
электрон, который захватывается
ловушкой с образованием F-центра.
Образовавшаяся дырка оказывается
связанной с ионами серебра Ag+.
Последующее
возбуждение освобождает электрон из
ловушки и переводит его в зону проводимости
(переход 1).
Затем электрон рекомбинирует с дыркой
(переход 2), в результате чего ион
активатора Ag+
оказывается
в возбужденном состоянии Ag+*.
Воз،
бужденный
ион быстро возвращается в основное
состояние с испусканием характеристической
люминесценции (переход 5).
Спектр
люминесценции определяется природой
активатора. Так, свечение Ag+
находится
в ультрафиолетовой — голубой области,
Мп2+
дает зелено-оранжевое свечение. Примерами
активированных фосфоров могут
служить CaF2—Mn,
CaSO4
—Мп۶
NaCl—Ag,
KCl—Ag.
10—6408
145