- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Электрет
—
это диэлектрик, который, будучи
наэлектризован, длительно сохраняет
поляризацию и создает в окружающем его
пространстве электрическое поле.
Электретное состояние диэлектрика
обусловлено наличием в его объеме
связанных и реальных зарядов. Качество
электрета характеризуется поверхностной
плотностью заряда о и его стабильностью.
Возможное использование электретов в
качестве детекторов ионизирующих
излучений основано на том факте, что
заряд электрета под действием
ионизирующего излучения уменьшается.
Изменение заряда носит обратимый
характер: после прекращения облучения
заряд восстанавливается почти полностью.
Наиболее подробно влияние ионизирующего
излучения на электреты исследовано в
Советском Союзе О. А. Мяздриковым.
Один
из возможных вариантов электретного
детектора ионизирующих излучений
показан на рис. 63. Электрет 2
установлен на заземленном основании
٨
а
над его верхней плоскостью находится
ограниченный газовый объем высотой й٢
при
давлении р.
Заряд
электрета создает электрическое поле
в газовой полости, достигающее сотен
вольт на сантиметр. Созданные излучением
в газовом объеме ионы образуют
ионизационный ток по направлению к
незакороченной поверхности электрета.
Ионы того же знака, что и знак незаземленной
поверхности электрета, нейтрализуются
на электроде 5, ограничивающем газовый
объем. Заряды на поверхности электрета
связаны, и ионы противоположного
знака компенсируют часть заряда, образуя
на незаземленной поверхности двойной
электрический слой. Это приводит к
уменьшению наблюдаемой плотности
заряда а. Если напряженность электрического
поля достаточна для обеспечения режима
насыщения, то вследствие ионизации
газа поверхностная плотность заряда
уменьшится в единицу времени на величину
с1о/(И=—аРНг
(р/ро), (71.1)
где
ى-постоянный
коэффициент*, Ро —давление, равное
760'
мм рт. ст.
Помимо
этого, плотность заряда изменяется в
результате непосредственного
взаимодействия ^-излучения с электретом.
Под действием ионизирующего излучения
в материале диэлектрика могут
образовываться объемные заряды и может
возникать по- ляризация диэлектрика,
в общем случае поляризация излуче- нием
и возникновение объемных зарядов могут
привести как к увеличению, так и к
уменьшению поверхностной плотности-
заряда. Численные оценки показывают,
что во всех случаях роль непосредственного
влияния излучения на диэлектрик
значительно меньше роли газовых ионов.
Если
за время облучения / поверхностная
плотность заряда изменилась на величину
До, то чувствительность по дозе находят
15—6403 225§ 71. Применение электретов в дозиметрии
3
Рис.
63. Возможный вариант электретного
дозиметра
Рис.
64. Восстановление заряда электрета
после облучения фотонами
после
интегрирования выражения (71.1)
Да/٥=айг(р/р0). (71.2)
Таким
образом, измеряя плотность заряда до
и после облучения, можно судить о
дозе излучения. Измерения поверхностной
плотности заряда электрета основаны
на принципе электростатической
индукции и не приводят к нарушению
электретной структуры, что допускает
многократное использование в качестве
дозиметра одного и того же электрета.
Согласно
формуле (71.2) плотность заряда должна
уменьшаться линейно с увеличением
дозы излучения, что и наблюдал в
эксперименте О. А. Мяздриков. В некоторых
работах, однако, наблюдался логарифмический
спад поверхностной плотности заряда
с ростом экспозиционной дозы;
удовлетворительно объяснить эту
закономерность пока не удалось.
Чувствительность электретного
дозиметра может зависеть от того, какой
стороной обращен электрет к направлению
распространения излучения. После
прекращения облучения поверхностная
плотность заряда постепенно
восстанавливается до своего первоначального
значения.
На
рис. 64 показано восстановление заряда,
полученное в одном из исследований,
после облучения у-квантами 60Со
в экспозиционной дозе около 2000 Р.
Эта доза уменьшила плотность заряда
более чем в 5 раз.
Представляется
целесообразным использовать электреты
для дозиметрии излучений достаточно
высокой интенсивности. Применять
электретные дозиметры на практике
следует с некоторыми предосторожностями,
вызванными тем, что электреты
чувствительны к загрязнениям, влаге,
изменению температуры; имеются
определенные трудности в приготовлении
электретов с хорошо воспроизводимыми
свойствами. По-видимому, эти обстоятельства
являются причиной того, что пока еще
не создан штатный дозиметр с
электретным детектором излучения.
226