- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Энергетическую
зависимость чувствительности можно
сущест- венно уменьшить с помощью
компенсирующих фильтров. Пусть пленка
в разных (местах 'Экспонируется
моноэнергетическими пуч- ками фотонов
с энергиями Еу
1 и Еу2.
Экспозиционная доза излу- чения для
каждого пучка одинакова и равна X.
؛Будем
рассмат- ривать область низких энергий,
где Я<(Н
(интервал энергий аЬ,
см.
рис. 5'2). Именно этот случай наиболее
важен в дозиметриче- ской практике.
Пусть далее Еу1<Еу2,
тогда в соответствии с рис. 52 2٠ك<اك
Если
٠на
пути пучка фотонов между источником и
эмульсией поместить пластину поглощающего
материала (напри- мер, свинца), интенсивность
излучения, действующего) на пленку,
уменьшится, причем интенсивность
излучения с энергией Еу
1 уменьшится в большей степени, чем с
энергией Еу2.
Это (несколько, уменьшит разницу между
51 и $2. ]Подбирая соответствующую тол-
щину поглотителя, можно подучить 52ة=ا.
Между
тяжелым поглотителем и пленкой следует
поместить слой легкого материала
(например, алюминия), который задер-
живал бы характеристическое и электронное
излучение свинца. Компенсацию легко
осуществить .для двух энергий фотонов.
Одна- ко реально приходится иметь дел
О' с фотонами различных энер- ГИЙ, и эзч
скомпенсировать труднее, так как для
каждой энер- ГИИ фотонов требуется
определенной толщины комбинированный
фильтр. Теоретически можно оценить
оптимальную толщину фильтра, при которой
в заданном диапазоне энергий эзч будет
минимальной.
Пусть
кО'Мбинированный фильтр состоит из
алюминия толщи- ной Нм
и свинца толщиной Нръ
(рис. 53). ^!—экспозиционная до- за излучения
с энергией Еу
1 после фильтра около эмульсии; х2—
соответственно
для излучения с энергией Еу2.
Тогда
(52.1)
Ьтг2
X^
؛
Ьв2
م
=2؟■
Рм!
X
۶۵٠
V
8[=
А
где
р٠г1
и — массовые коэффициенты передачи
энергии в веществе эмульсии соответственно
для Еу1
и Еу2;
[1ьтв1
и рьтвг — коэффициенты передачи энергии
в воздухе.
Из
уравнений (52.1) следует
ج (2
52)
ع
!٣«
2ك
\lknZ2
۶۵٢2ز
٠
Пусть
^РВ1, |Лрв2> ЦА11, ЦА12 —коэффициент
ослабления в свин- це и алюминии
соответственно для Еу
1
и Еу2.
Тогда
Х1=4оехр[—
(|!ры/1рь+|Ла11Яа1)];
٠^
= 2؛ехр[-^(ррЬ2Йрь+рА12ЙА1)1٠
11'
16352 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
Рис.
53. Комбинированный фильтр для
компенсации энергетической зависимости
чувствительности фотодозиметра |
компенсирующего |
Подставляя
Х\
и х2
в уравнение (52.2) и учитывая, что услови-
ем компенсации является Si/S2=l,
получаем
1
“
Зафиксировав
значения Еу
1 и Лаь
из
равенства (52.3) можно найти такую толщину
свинца Лрь для разных значений Еу2,
при которой компенсируется эзч. Эта
толщина будет неодинаковой для разных
значений £?2, и можно построить график,
типичный вид которого показан на рис.
54. Построив такую зависимость для разных
значений толщины h\
1,
можно выбрать так'Ое сочета- ние значений
Нм
и /ipb,
при
котором эзч будет минимальной в данном
диапазоне энергий фотонов.
Для
фильтра, состоящего из свинца и алюмиН’Ия,
наилучшие результаты ؛получаются,
если Арь = О,75О,8 ,мм, 0,5
= ا٨غ
мм.
Для энергий
фотонов свыше 100 кэВ погрешность
определения ДО'ЗЫ из-за неполной
компенсации энергетической зависимости
чувст- вительности при наличии фильтра
не превышает 2О٥/о٠
Компенсирующие
фильтры применяют в индивидуальном
фото- контроле. Индивидуальный
фотоконтроль (ИФК)—это система контроля
дозы излучения, получаемой отдельными
лицами, осно- ванная -на фотографическом
мет'Оде дозиметрии. ИФК —на.иболее
распространенный метод дозиметрии.
Каждому работнику выдает- ся кассета
со специальными сортами пленок для
постоянного Н'О- шения. Через определенный
срок пленки фотографически обраба-
тывают и по оптической плотности
определяют индивидуальную дозу,
полученную за контрольный срок.
Достоинства
метода ИФК в его документальности
(экспониро- ванные и обработанные пленки
можно хранить), простоте в 0'6- ращении
и дешевизне. Недостатки метода— его
невысокая чувст- вительность, длительный
цикл обработки пленки и невозможность
повторного использования. Вследствие
малой чувствительности 164:؛يехрК^-^^Мехр
!(Ил,2-»52.3)
■س*(„د)