- •Isbn 5-283-02968-9
- •Глава 1
- •§ 1. Основные понятия
- •§ 2. Скалярные характеристики поля излучения
- •§ 3. Дифференциальные характеристики поля излучения
- •§ 4. Векторные характеристики поля излучения
- •§ 5. Токовые и потоковые величины в рассеивающей
- •§ 6. Теорема фано
- •§ 7. Поглощенная энергия излучения
- •§ 8. Линейная передача энергии
- •§ 9. Поглощенная доза
- •§ 10. Экспозиционная доза
- •§ 11. Коэффициент качества излучения. Эквивалентная доза
- •§ 11 Коллективная доза
- •§ 14. Коэффициент передачи энергии излучения
- •§ 15. Электронное равновесие
- •§ 16. Эффективный атомный номер вещества
- •§ 17. Средняя энергия новообразования
- •§ 18. Соотношение брэгга—грея
- •§ 19. Энергетическая зависимость чувствительности дозиметрического детектора в поле фотонного излучения
- •§ 20. Обобщенный принцип дозиметрии
- •§ 21. Вводные замечания
- •§ 22. Закономерности ионизационных камер
- •§ 23. Универсальная характеристика ионизационной камеры
- •§ 24. Закономерности ионизационных амер
- •2/3٠|2باكإب1 непр'/
- •§ 27. Газоразрядные счетчики
- •§ 28. Полостные ионизационные камеры
- •§ 29. Роль 6-электронов
- •Глава 5
- •§ 30. Особенности полупроводниковых детекторов
- •§ 31. Носители электрических зарядов в беспримесном полупроводнике
- •§ 32. Примесные полупроводники
- •§ 34. Уравнение протекания тока через полупроводниковый детектор
- •§ 35. Вольт-амперная характеристика полупроводникового детектора с /,-«-переходом
- •§ 36. Дозиметрические характеристики полупроводниковых
- •Глава 6
- •§ 37. Принцип метода
- •§ 41. Оптические эффекты в люминофорах
- •§ 42. Механизм радиофотолюминесценции
- •§ 43. Радиофотолюминесцентные дозиметры
- •§ 44. Механизм радиотермолюминесценции
- •§ 45. Кинетика термолюминесценции
- •§ 46. Кривая термовысвечивания
- •§ 47. Влияние режима облучения на чувствительность термолюминесцентных дозиметров
- •§ 48. Затухание люминесценции
- •§ 49. Люминесцентные дозиметры
- •§ 50. Фотохимическое действие излучения
- •§ 51. Дозовля чувствительность фотодозиметрл
- •52 ا. Компенсация энергетической зависимости чувствительности. Индивидуальный фотоконтроль
- •§ 53. Радиационно-химические превращения
- •§ 54. Жидкие дозиметрические системы
- •Глава 9
- •§ 57. Преобразование энергии нейтронов в веществе
- •§ 59. Энергетическая зависимость тканевой дозы
- •§ 60. Дозиметрия быстрых нейтронов с помощью ионизационных камер
- •§ 61. Применение пропорциональных счетчиков для дозиметрии быстрых нейтронов
- •§ 62. Сцинтилляционный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 63. Активационный метод дозиметрии нейтронов
- •§ 64. Трековые дозиметрические детекторы
- •§ 65. Другие методы дозиметрии нейтронов
- •§ 66. Особенности дозиметрии высокоинтенсивных потоков ионизирующего излучения
- •§ 67. Жидкостные ионизационные камеры
- •§ 68. Ионизационные камеры без внешнего источника напряжения
- •§ 69. Детекторы прямой зарядки (радиационные элементы)
- •§ 70. Твердотельный комптоновский дозиметр
- •§ 71. Применение электретов в дозиметрии
- •§ 72. Тепловое действие ионизирующего излучения
- •§ 73. Одиночный калориметр
- •§ 74. Квазиадиабатическии режим калориметра
- •§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
- •§ ٢6. Особенности дозиметрии высокоэнергетического фотонного излучения
- •§ 78. Квантометр
- •§ 79. Метод разности пар ،метод тонких конверторов؛
- •§ 80. Дозиметрия ускоренных заряженных частиц
- •Глава 12
- •§ 81. Общие замечания
- •§ 82. Лпэспектры
- •§ 83. Формирование лпспектров. Средние значения
- •§ 84. Распределение длины пути в сферической полости
- •§ 85. Связь лпэ-распределения с амплитудным спектром
- •§ 86. Метод линейной суперпозиции показаний нескольких детекторов
- •§ 87. Структура ионизации в конденсированных средах
- •§ 88. Основные положения теории неравномерной ионизации
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •§ 90. Предмет микродозиметрии
- •§ 91. Статистическая природа первичной передачи энергии
- •§ 93. Микродозиметрические величины и функции их распределения
- •§ 94. Экспериментальные методы микродозиметрии
- •§ 95. Прикладное значение микродозиметрии
- •§ 96. Пути поступления радионуклидов внутрь организма
- •§ 97. Образование и свойства радиоактивных аэрозолей
- •§ 98. ٥С٥бенн٥сти биологического, действия радиоактивных -аэрозолей
- •§ 100. Формирование дозы излучения инкорпорированных радионуклидов
- •§ 101. Кинетика формирования дозы
- •§ 1٠3. Кинетика продуктов, распада радона на фильтре
- •§ 104. Метод скрытой энергии
- •§ 105. Дозовая функция очечного источника ?-частиц
- •§ 106. Теорема обратимости дозы
- •§ 107. Доза от протяженных источников
- •Глава 15
- •§ 108. Общие замечания
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения
- •Элементы метрологии в области ионизирующих излучений и радиоактивности
- •Оптимизация приборной погрешности по экономическому
- •В чем проблема!
- •Два класса дозиметрических величин
- •Переводные коэффициенты
- •Концепция универсальной дозы
- •Представительные фантомно-зависимые величины
- •٥О о 0 0 ٠١0 105 106 107 Энергия, эВ
- •1. Поле ионизирующего излучения
- •2. Доза излучения
- •Глава 3. Физические основы дозиметрии фотонного излучения ٠
- •Г л а в а 8. Фотографический и химический методы дозиметрии фотонно го излучения
- •§ 89. Рекомбинационный метод
- •13. Микродозиметрия
- •Глава 15. Дозиметрия потоков заряженных частиц
- •§ 108. Общие замечания . . ...٠٠٠
- •§ 109. Расчетные методы дозиметрии р-излучения ,
Точно
так же можно написать для температуры
оболочки
.(كا7بك٢)(ا،-اسم)لهس'٢ئ
Из
формул (74.6) и (74.7) получаем уравнение
.ل(ك٢-ا٢)ب(ك٢-ئم]
(اسم-٠سم)ل
=
ه(?ب-٢)ت
Обратим
теперь внимание на то, что к{ТгТ'\)
и к(Т2—
г2)
есть скорость изменения температуры
поглотителя соответствен- но в момент
времени ،1
и ،2,
обусловленного передачей тепла от
поглотителя к внешней оболочке. Используя
формулы (74.2) и (74.3) в предположении р=о,
получаем
٠٠١
لآد
Теперь
вместо уравнения (74.4), применив формулы
(74.5), .(78.ؤ)
и (74.9), напишем уравнение
10-74> ٠آ٠٦(اً)+إ(آ)]-٢٠١--٢>:-ى)
Из
формулы (73.4) получаем непосредственную
связь дТа
с энерговыделением
Л£г за интервал времени д^:
кТа=Р'М/ст=кЕг/ст. (74.11)
Калориметр,
в котором реализуются условия, приводящие
к формуле (74.10'), называется
квазиадиабатическим. Заметим, что
(ا(ص/ا7ي
и
(٥۴/٥،)2
есть углы наклона اى
и
а2
графика зависимости температуры
поглотителя от времени соответственно
в моменты времени اك
и
2ا
при
отсутствии дополнительного источника
теплоты: другими словами, второй член
правой части уравнения (74.10) учитывает
«остывание» поглотителя в резуль- тате
передачи теплоты оболочке. Если бы этой
передачи теплоты не было, то обеспечивались
бы условия адиабатического ре- жима.
Легко
понять, что общность вывода не нарушится,
если при- нять, что поглотитель не
«остывает», а «нагревается» вследствие
передачи ему теплоты от оболочки.
Дифференциальная
калориметрическая система состоит из
двух одинаковых калориметров, на один
из которых (измерительный) воздействует
измеряемое излучение, а другой
(контрольный) служит для компенсации
теплового эффекта. Главную часть
дифференциальной системы составляют
два одинаковых поглотителя 1
и 2
(рис. 67). В каждый из поглотителей
вмонтированы нагревательные катушки
и температуроизмерительные 232
§ 75. Дифференциальная калориметрическая система
т
Рис.
67. Дифференциальная калориметрическая
система
Рис.
66. Зависимость температуры от времени
нагрева чувствительного элемента
калориметра
элементы.
Нагревательные катушки служат для
получения теп- лоты в контро.тьном
калориметре, которое компенсирует
нагрев поглотителя в измерительном
калориметре. Мощность, рассей- ваемая
в контрольном калориметре, определяется
током, изме- ряемым амперметром л, и
сопротивлением нагревательной ка٠'
тушки.
Нагрев регулируется сопротивлениями
٢1
и ٢2٠
Рассмотрим
дифференциальную систему, в которой
чувстви- тельными элементами для
измерения температуры служат тер-
мисторы, имеющие сопротивления Яп
и я72•
Сопротивление термисторов зависит от
изменения температуры. Термисторы
составляют два плеча моста Уитстона;
два других плеча состав- ляют сопротивление
я
1 и 2٠م
Из
анализа цепи ток, измеряемый гальванометром
٥,
равен
I
6
(/?л ب
Я])
(Ят2#2
٠
)
<2جرب
2ج)اةداج
ب (٥₽
ب ه?ر2با
ب)
где
^ — напряжение батареи; - сопротивление
гальваномет- ра. Если мост сбалансирован,
то ток через гальванометр равен нулю;
при этих условиях Ят1Я2=Ят2Я1•
Баланс моста обеспе- чивается регулировкой
сопротивления я
1 или Я2•
Найдем
чувствительность дифференциальной
системы, пред- полагая, что первый
калориметр является измерительным, а
ВТО- рой — контрольным. Чувствительность
моста определяется вели- чиной изменения
тока, протекающего через гальванометр,
кото- рое вызвано изменением сопротивления
Ят
1٠
Дифференцируя
формулу (75.1), получаем для сбалансированного
моста
ب
ئب/)2?/ابدة
ع 1
٢ش
Ят2
ب
1؟/
ب
/?а
ب
٢2?راج)
ب
(ه?ر2
ب
Я1Я1)Яо
( ٠
)
233