- •1.Электрические заряды и их свойства.
- •2. Сила и плотность постоянного электрического тока.
- •3.Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Закон Кулона.
- •2.Уравнение непрерывности.
- •3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •1.Электрическое поле. Напряженность поля.
- •2.Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.
- •3.Связь между вектором намагниченности и н, а также между в и н.
- •1.Потенциал.
- •3.Условия на границе двух магнетиков.
- •1.Связь между напряженностью и потенциалом поля.
- •2.Закон Ома в интегральной форме для неоднородного участка цепи.
- •3.Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •1.Поток вектора е. Теорема Гаусса в интегральной форме.
- •2.Правила Кирхгофа.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур движется в магнитном поле).
- •1.Дифференциальная форма теоремы Гаусса для вектора е.
- •2.Мощность постоянного тока.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур покоится в переменном магнитном поле).
- •1.Электрический диполь.
- •2.Закон Джоуля – Ленца.
- •3.Самоиндукция.
- •1.Сила, действующая на диполь во внешнем электрическом поле.
- •2.Взаимодействие проводников с током.
- •3.Взаимная индукция.
- •1.Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
- •1) Под действием результирующей силы он перемещается в область более сильного поля,
- •2) Момент сил стремится установить диполь так, чтобы .
- •3.Классификация магнетиков.
- •1.Поляризация диэлектриков.
- •2.Магнитное поле движущегося заряда.
- •3.Энергия магнитного поля.
- •1.Объемные и связанные заряды диэлектрика.
- •2.Закон Био – Савара.
- •3.Магнитные свойства атомов. Магнитомеханическое отношение.
- •1.Электрическое поле в диэлектрике.
- •2.Сила Лоренца.
- •3.Опыт Эйнштейна и де – Хааса.
- •1.Поляризованность. Связь между р и е.
- •2.Закон Ампера.
- •3.Собственный механический и магнитный моменты электрона. Магнетон Бора.
- •1.Теорема Гаусса для вектора р.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в однородном магнитном поле.
- •3.Диамагнетизм.
- •1.Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для вектора d. Линии вектора d.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в неоднородном магнитном поле.
- •3.Магнитные моменты атомов.
- •1.Теорема о циркуляции вектора е. Потенциальное поле.
- •2.Теорема Гаусса для вектора в.
- •3.Парамагнетизм.
- •1.Условия для электростатического поля на границе двух диэлектриков.
- •2.Теорема о циркуляции вектора в.
- •1.Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2.Импульс и плотность импульса эл.Магн. Поля.
- •3.Вихревое электрическое поле.
- •1.Поле у поверхности проводника.
- •2.Циркуляция и ротор электростатического поля.
- •3.Ток смещения. Теорема о циркуляции вектора н.
- •2. (Дивергенция и ротор электростатического поля). Давление эл.Магн. Волны
- •3.Система уравнений Максвелла в интегральной форме.
- •1.Энергия заряженного проводника.
- •2.Намагничение вещества. Вектор намагниченности.
- •3.Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме.
- •1.Энергия заряженного конденсатора.
- •3.Электромагнитная волна.
- •Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Энергия и плотность энергии электростатического поля.
- •2.Циркуляция вектора намагниченности.
- •3.Энергия эл.Магн. Волны. Вектор Пойнтинга.
- •1.Энергия взаимодействия электрических зарядов.
- •2.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •3.Система уравнений Максвелла.
1.Закон Кулона.
Установлен в 1785 году с помощью крутильных весов подобных кавендишским для определения гравитационной постоянной G.
Кулон экспериментально показал, что сила взаимодействия зарядов пропорциональна величинам зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними и направлена вдоль прямой, соединяющей эти заряды, рис.1.1. В векторном виде:
, отличается знаком. Модуль силы взаимодействия
Из опыта известно, что сила взаимодействия двух данных зарядов не изменяется, если вблизи них поместить еще какие либо заряды. Отсюда следует, что результирующая сила, с которой действуют на заряд q0 все другие заряды , здесь сила, с которой действует на заряд q0 заряд qi в отсутствии остальных N-1 зарядов. Это позволяет вычислить силу взаимодействия между зарядами на телах конечных размеров. Для этого каждый из зарядов разбивают на точечные dq и вычисляют силу взаимодействия зарядов, взятых попарно и складывают векторно, также как вычисляют силу гравитационного взаимодействия между телами конечных размеров.
Коэффициент пропорциональности в законе Кулона в системе СИ , таким образом: .
2.Уравнение непрерывности.
Установлен в 1785 году с помощью крутильных весов подобных кавендишским для определения гравитационной постоянной G.
Кулон экспериментально показал, что сила взаимодействия зарядов пропорциональна величинам зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними и направлена вдоль прямой, соединяющей эти заряды, рис.1.1. В векторном виде:
, отличается знаком. Модуль силы взаимодействия
Из опыта известно, что сила взаимодействия двух данных зарядов не изменяется, если вблизи них поместить еще какие либо заряды. Отсюда следует, что результирующая сила, с которой действуют на заряд q0 все другие заряды , здесь сила, с которой действует на заряд q0 заряд qi в отсутствии остальных N-1 зарядов. Это позволяет вычислить силу взаимодействия между зарядами на телах конечных размеров. Для этого каждый из зарядов разбивают на точечные dq и вычисляют силу взаимодействия зарядов, взятых попарно и складывают векторно, также как вычисляют силу гравитационного взаимодействия между телами конечных размеров.
Коэффициент пропорциональности в законе Кулона в системе СИ , таким образом: .
3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
В магнетиках во внешнем магнитном поле возникают токи намагничивания, поэтому циркуляция вектора зависит не только от токов проводимости , но и от токов :
Эта формула малоэффективна для нахождения поля , т.к. оно само зависит от , а зависит от . Можно найти вспомогательную величину, которая определяется только токами проводимости, охватываемыми контуром Г. Для этого используется связь между и :
.
Учитывая, что циркуляция векторов и берется по одному контуру Г, подставим и получим:
, откуда . Обозначая , получим:
, циркуляция вектора по произвольному замкнутому контуру равна токам проводимости, охватываемым этим контуром.
Вектор и есть та векторная величина, циркуляция которой зависит только от токов проводимости. Этот вектор является комбинацией совершенно разных векторов и , поэтому не имеет глубокого физического смысла и является вспомогательным. Полученные формулы для справедливы и для анизотропных магнетиков. Размерность: [ ]=А/м.
Несложно получить выражение для циркуляции в дифференциальной форме:
,
ротор вектора напряженности магнитного поля равен плотности тока проводимости в той же точке вещества.
Б-3
Электрическое поле. Напряженность поля.
Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.
Связь между вектором намагниченности и Н, а также между В и Н.