- •1.Электрические заряды и их свойства.
- •2. Сила и плотность постоянного электрического тока.
- •3.Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Закон Кулона.
- •2.Уравнение непрерывности.
- •3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •1.Электрическое поле. Напряженность поля.
- •2.Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.
- •3.Связь между вектором намагниченности и н, а также между в и н.
- •1.Потенциал.
- •3.Условия на границе двух магнетиков.
- •1.Связь между напряженностью и потенциалом поля.
- •2.Закон Ома в интегральной форме для неоднородного участка цепи.
- •3.Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •1.Поток вектора е. Теорема Гаусса в интегральной форме.
- •2.Правила Кирхгофа.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур движется в магнитном поле).
- •1.Дифференциальная форма теоремы Гаусса для вектора е.
- •2.Мощность постоянного тока.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур покоится в переменном магнитном поле).
- •1.Электрический диполь.
- •2.Закон Джоуля – Ленца.
- •3.Самоиндукция.
- •1.Сила, действующая на диполь во внешнем электрическом поле.
- •2.Взаимодействие проводников с током.
- •3.Взаимная индукция.
- •1.Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
- •1) Под действием результирующей силы он перемещается в область более сильного поля,
- •2) Момент сил стремится установить диполь так, чтобы .
- •3.Классификация магнетиков.
- •1.Поляризация диэлектриков.
- •2.Магнитное поле движущегося заряда.
- •3.Энергия магнитного поля.
- •1.Объемные и связанные заряды диэлектрика.
- •2.Закон Био – Савара.
- •3.Магнитные свойства атомов. Магнитомеханическое отношение.
- •1.Электрическое поле в диэлектрике.
- •2.Сила Лоренца.
- •3.Опыт Эйнштейна и де – Хааса.
- •1.Поляризованность. Связь между р и е.
- •2.Закон Ампера.
- •3.Собственный механический и магнитный моменты электрона. Магнетон Бора.
- •1.Теорема Гаусса для вектора р.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в однородном магнитном поле.
- •3.Диамагнетизм.
- •1.Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для вектора d. Линии вектора d.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в неоднородном магнитном поле.
- •3.Магнитные моменты атомов.
- •1.Теорема о циркуляции вектора е. Потенциальное поле.
- •2.Теорема Гаусса для вектора в.
- •3.Парамагнетизм.
- •1.Условия для электростатического поля на границе двух диэлектриков.
- •2.Теорема о циркуляции вектора в.
- •1.Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2.Импульс и плотность импульса эл.Магн. Поля.
- •3.Вихревое электрическое поле.
- •1.Поле у поверхности проводника.
- •2.Циркуляция и ротор электростатического поля.
- •3.Ток смещения. Теорема о циркуляции вектора н.
- •2. (Дивергенция и ротор электростатического поля). Давление эл.Магн. Волны
- •3.Система уравнений Максвелла в интегральной форме.
- •1.Энергия заряженного проводника.
- •2.Намагничение вещества. Вектор намагниченности.
- •3.Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме.
- •1.Энергия заряженного конденсатора.
- •3.Электромагнитная волна.
- •Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Энергия и плотность энергии электростатического поля.
- •2.Циркуляция вектора намагниченности.
- •3.Энергия эл.Магн. Волны. Вектор Пойнтинга.
- •1.Энергия взаимодействия электрических зарядов.
- •2.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •3.Система уравнений Максвелла.
2.Закон Био – Савара.
Закон определяет индукцию магнитного поля, создаваемого постоянным током тонкого проводника. Известно, что для равномерно движущегося заряда индукция поля:
Носитель заряда находится в элементе длины и создает поле в интересующей нас точке О, рис.6.2.
О
Рис.6.2
Среднее значение , усредненное по скоростям носителей в элементе равно:
. Средняя скорость хаотического (теплового) движения не учитывается, т.к. она равна нулю. Умножив это выражение на число носителей в элементе , равное , получим вклад в поле от элемента :
или , это выражение для магнитного поля, создаваемого элементом провода объема .
Введем вектор , направленный по оси элемента провода в сторону протекания тока. Его модуль равен . Направления векторов и совпадают, значит = . Векторы и называют линейным и объемным элементами тока. Тогда с учетом того, что , получим выражение для магнитной индукции поля, создаваемого элементом тока .
Это выражение было установлено экспериментально Био и Саваром в конце 1820 г. Модуль поля:
Индукция поля всего провода длины определяется в соответствии с принципом суперпозиции интегрированием этого выражения по всем элементам тока:
.
В качестве примера вычислим магнитную индукцию поля прямого тока проводника бесконечной длины, рис.6.3. Все векторы в данном случае имеют одинаковое направление: за чертеж, поэтому сложение будет алгебраическим :
. Как видно из рис. , а . Подставляя это в , получим:
.
Угол изменяется от 0 до , следовательно, Рис.6.3
.
Линии индукции поля прямого тока – система концентрических окружностей, охватывающих ток провода.
3.Магнитные свойства атомов. Магнитомеханическое отношение.
Ампер предложил гипотезу молекулярных токов, чтобы объяснить магнетизм постоянных магнитов. Природа этих токов была установлена после опытов Резерфорда, в которых стала известна модель атома. Диамагнетизм удается объяснить, пользуясь постулатами Бора о движении электронов в атомах по стационарным круговым орбитам.
Пусть электрон движется со скоростью по орбите радиуса , рис.8.1. Через площадку, расположенную в любом месте на его пути, переносится заряд в единицу времени:
, где - частота обращения электрона. Значит, электрон создает круговой ток . Направления тока и движения электрона противоположны. Магнитный момент создаваемого электроном тока равен: . Т.к. скорость электрона на орбите , то
.
Этот момент обусловлен движением электрона по орбите, поэтому называется орбитальным магнитным моментом электрона.
Электрон на орбите обладает и механическим моментом импульса:
или в скалярном виде:
Вектор называется орбитальным механическим моментом электрона. Он образует с направлением движения электрона правовинтовую систему. Следовательно, векторы и имеют противоположное направление.
Отношение магнитного момента элементарной частицы к ее механическому моменту называется магнитомеханическим или гиромагнитным отношением. Для электрона это отношение:
Знак указывает на противоположное направление векторов.
Вращаясь вокруг ядра, электрон подобен волчку, что проводит к магнитомеханическим явлениям, заключающимся в том, что намагничение магнетика приводит к его вращению и, наоборот, вращение магнетика вызывает его намагничение. Первое явление экспериментально доказано Эйнштейном и де Хаасом, второе – Барнеттом.
В основе опытов Эйнштейна и де Хааса были следующие соображения. Если намагнитить железный стержень, то магнитные моменты всех электронов установятся по полю, а механические – против. Появится суммарный механический момент электронов: , Вначале он был равным нулю. Поскольку момент импульса системы (стержень плюс электроны) - величина сохраняемая, то после намагничивания стержень приобретает момент импульса (- ) и приходит во вращение (подобно человеку на вращающемся стуле с колесом в руках). Из опыта было найдено, что:
. Т.е. знак совпал, но отношение в два раза превышало ожидаемое.
Барнетт, наоборот, вращал стержень и измерял его намагничение, при этом его результат, т.е. отношение оказалось таким же.
В дальнейшем выяснилось, что кроме орбитальных моментов электрон обладает собственным механическим и магнитным моментами, для которых отношение:
т.е. совпадает с опытами Эйнштейна де Хааса и Барнетта, это означает, что магнитные свойства железа обусловлены не орбитальным, а собственным магнитным моментом электрона.
Существование собственных моментов электрона первоначально пытались объяснить, рассматривая электрон как заряженный шарик, вращающийся вокруг своей оси (to spin – вращаться), но это привело к ряду противоречий. В настоящее время считают, что собственный механический момент (спин) и, связанный с ним собственный (спиновый) магнитный момент электрона являются такими же его неотъемлемыми свойствами, как его масса и заряд.
Спином обладают и другие элементарные частицы. Спин является дискретным и целым или полуцелым, кратным величины = = 1,0510-34 Джс, в частности, для электрона . Значит - естественная единица момента импульса, как является естественной единицей заряда.
Зная можно найти и собственный магнитный момент электрона из
: .
Величина называется магнетоном Бора, = 0,92710-23 Дж/Тл, т.е. собственный магнитный момент электрона равен одному магнетону Бора.
Б-13
Электрическое поле в диэлектрике.
Сила Лоренца.
Опыт Эйнштейна и де – Хааса.