1.Поляризация диэлектриков.

Диэлектрики- вещества, практически не проводящие электрический ток, т.е. в них почти нет свободных носителей заряда. При внесении нейтрального диэлектрика в электрическое поле обнаруживаются существенные изменения как в поле, так и в самом диэлектрике. Диэлектрики состоят из нейтральных ( Н₂, N₂) или полярных (H₂O, NH_3, HCl) молекул, либо из заряженных ионов, находящихся в узлах кристаллической решетки (NaCl). Полярные молекулы обладают собственным дипольным моментом, неполярные – не обладают, т.к. центры “тяжести” положительного и отрицательного зарядов совпадают.

Под действием внешнего электрического поля происходит поляризация диэлектрика, которая заключается в смещении связанных электрических зарядов.

При этом различают три типа поляризации :

1.электронная, которая наблюдается в неполярных диэлектриках: электронная оболочка молекулы смещается относительно ядра против поля;

2.ориентационная, которая наблюдается в полярных диэлектриках. Здесь в отсутствии поля молекулы расположены хаотически из-за теплового движения. Под действием электрического поля дипольные моменты ориентируются преимущественно в направлении поля;

3.ионная – наблюдается в ионных кристаллах: под действием внешнего поля все положительные ионы смещаются по полю, а отрицательные – против.

Т.о. механизм поляризации отвечает конкретному строению диэлектрика, однако, независимо от этого во всех случаях положительные заряды смещаются вдоль поля, а отрицательные – против. Смещения малы, т.к. внешние электрические поля малы по сравнению с внутренним полем молекулы.

2.Магнитное поле движущегося заряда.

Электростатическое поле неподвижного заряда в изотропном пространстве является сферически симметричным, т.к. все направления равноправны. При движении заряда появляется выделенное направление в пространстве – v, значит, магнитное поле движущегося заряда должно обладать осевой симметрией.

В результате обобщения экспериментальных данных было получено значение индукции магнитного поля точечного заряда, движущегося с постоянной скоростью :

- радиус – вектор, проведенный от заряда к точке наблюдения, рис.6.1, конец его неподвижен, а начало движется со скоростью , поэтому зависит не только от положения точки наблюдения, но и от времени.

Рис.6.1

Как видно из формулы, перпендикулярно плоскости, в которой находятся векторы и . Вектор является аксиальным, т.е., псевдовектором.

Электрическое поле движущегося в вакууме заряда со скоростью определяется законом Кулона:

, с учетом этого: .

Вид зависимости от параметров можно установить только из опыта. Однако, из общих соображений можно “сконструировать” вектор как  из скаляра и векторов и , считая, что  и, что  .При этом не может быть пропорционален , т.е. расти с расстоянием, а скорее ослабляется пропорционально , как для всех известных полей. Тогда получается:

.