- •1.Электрические заряды и их свойства.
- •2. Сила и плотность постоянного электрического тока.
- •3.Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Закон Кулона.
- •2.Уравнение непрерывности.
- •3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •1.Электрическое поле. Напряженность поля.
- •2.Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.
- •3.Связь между вектором намагниченности и н, а также между в и н.
- •1.Потенциал.
- •3.Условия на границе двух магнетиков.
- •1.Связь между напряженностью и потенциалом поля.
- •2.Закон Ома в интегральной форме для неоднородного участка цепи.
- •3.Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •1.Поток вектора е. Теорема Гаусса в интегральной форме.
- •2.Правила Кирхгофа.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур движется в магнитном поле).
- •1.Дифференциальная форма теоремы Гаусса для вектора е.
- •2.Мощность постоянного тока.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур покоится в переменном магнитном поле).
- •1.Электрический диполь.
- •2.Закон Джоуля – Ленца.
- •3.Самоиндукция.
- •1.Сила, действующая на диполь во внешнем электрическом поле.
- •2.Взаимодействие проводников с током.
- •3.Взаимная индукция.
- •1.Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
- •1) Под действием результирующей силы он перемещается в область более сильного поля,
- •2) Момент сил стремится установить диполь так, чтобы .
- •3.Классификация магнетиков.
- •1.Поляризация диэлектриков.
- •2.Магнитное поле движущегося заряда.
- •3.Энергия магнитного поля.
- •1.Объемные и связанные заряды диэлектрика.
- •2.Закон Био – Савара.
- •3.Магнитные свойства атомов. Магнитомеханическое отношение.
- •1.Электрическое поле в диэлектрике.
- •2.Сила Лоренца.
- •3.Опыт Эйнштейна и де – Хааса.
- •1.Поляризованность. Связь между р и е.
- •2.Закон Ампера.
- •3.Собственный механический и магнитный моменты электрона. Магнетон Бора.
- •1.Теорема Гаусса для вектора р.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в однородном магнитном поле.
- •3.Диамагнетизм.
- •1.Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для вектора d. Линии вектора d.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в неоднородном магнитном поле.
- •3.Магнитные моменты атомов.
- •1.Теорема о циркуляции вектора е. Потенциальное поле.
- •2.Теорема Гаусса для вектора в.
- •3.Парамагнетизм.
- •1.Условия для электростатического поля на границе двух диэлектриков.
- •2.Теорема о циркуляции вектора в.
- •1.Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2.Импульс и плотность импульса эл.Магн. Поля.
- •3.Вихревое электрическое поле.
- •1.Поле у поверхности проводника.
- •2.Циркуляция и ротор электростатического поля.
- •3.Ток смещения. Теорема о циркуляции вектора н.
- •2. (Дивергенция и ротор электростатического поля). Давление эл.Магн. Волны
- •3.Система уравнений Максвелла в интегральной форме.
- •1.Энергия заряженного проводника.
- •2.Намагничение вещества. Вектор намагниченности.
- •3.Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме.
- •1.Энергия заряженного конденсатора.
- •3.Электромагнитная волна.
- •Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Энергия и плотность энергии электростатического поля.
- •2.Циркуляция вектора намагниченности.
- •3.Энергия эл.Магн. Волны. Вектор Пойнтинга.
- •1.Энергия взаимодействия электрических зарядов.
- •2.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •3.Система уравнений Максвелла.
1.Электрическое поле в диэлектрике.
Поле в диэлектрике является суперпозицией внешнего поля сторонних зарядов и поля , созданного связанными зарядами диэлектрика , т.е.
Здесь и - макрополя, т.е. усредненные по бесконечно малому физическому объему микрополя сторонних и связанных зарядов. Т.о. является также макрополем.
Напряженность поля связанных зарядов пропорциональна напряженности поля в диэлектрике, т.е.,
,
где - безразмерная величина – диэлектрическая восприимчивость среды, характеризует свойства диэлектрика, не зависит от поля, 0. Тогда или в алгебраическом виде: , откуда найдем поле в диэлектрике: , где относительная диэлектрическая проницаемость среды, как и безразмерна, для вакуума и практически для воздуха , т.к. =0 для них.
Итак, напряженность поля в диэлектрике ослабляется в раз по сравнению с полем в вакууме.
2.Сила Лоренца.
На заряд, движущийся в магнитном поле, действует сила, которая называется магнитной. Она зависит от заряда , скорости его движения и индукции магнитного поля в той точке, где в данный момент времени находится заряд.
Простейшее предположение состоит в том, что сила пропорциональна каждой из трех величин. Очевидно, что направление силы зависит от ориентации векторов скорости движения заряда и поля.
Опытным путем установлено, что сила, действующая на движущийся заряд в магнитном поле равна:
Это выражение используется для определения единицы индукции магнитного поля . При этом в системе СИ принимается равным единице, тогда:
Модуль силы равен: , где - угол между векторами и . Магнитная сила направлена перпендикулярно плоскости, в которой лежат векторы и и направлена для положительного заряда в соответствии с правилом правого винта.
Т.к. магнитная сила перпендикулярна к скорости и перемещению частицы, то работы над частицей она не производит, значит, изменить энергию частицы она не может.
Если заряженная частица движется одновременно в электрическом и магнитном полях, то на нее действует сила:
,
называемая силой Лоренца.
Найдем силы электрического и магнитного взаимодействия двух одноименных одинаковых зарядов, движущихся вдоль бесконечных прямых с одинаковой скоростью , рис.6.4. Для электрического взаимодействия:
, для магнитного: , а , т.е.
.
Отношение этих сил:
Рис.6.4.
. Направления сил
противоположны. При небольшой скорости заряда, например 300 км/c это отношение равно 10-6, т.е. очень мало. Однако при скоростях, близких к скорости света эти силы сравнимы. Кроме того, часто магнитная сила является единственной, т.к. электрические силы оказываются полностью компенсированными. Например, при движении зарядов в однородном проводнике он оказывается нейтральным и электростатические силы на него не действуют.
3.Опыт Эйнштейна и де – Хааса.
Вращаясь вокруг ядра, электрон подобен волчку, что проводит к магнитомеханическим явлениям, заключающимся в том, что намагничение магнетика приводит к его вращению и, наоборот, вращение магнетика вызывает его намагничение. Первое явление экспериментально доказано Эйнштейном и де Хаасом, второе – Барнеттом.
В основе опытов Эйнштейна и де Хааса были следующие соображения. Если намагнитить железный стержень, то магнитные моменты всех электронов установятся по полю, а механические – против. Появится суммарный механический момент электронов: , Вначале он был равным нулю. Поскольку момент импульса системы (стержень плюс электроны) - величина сохраняемая, то после намагничивания стержень приобретает момент импульса (- ) и приходит во вращение (подобно человеку на вращающемся стуле с колесом в руках). Из опыта было найдено, что:
. Т.е. знак совпал, но отношение в два раза превышало ожидаемое.
Барнетт, наоборот, вращал стержень и измерял его намагничение, при этом его результат, т.е. отношение оказалось таким же.
В дальнейшем выяснилось, что кроме орбитальных моментов электрон обладает собственным механическим и магнитным моментами, для которых отношение:
т.е. совпадает с опытами Эйнштейна де Хааса и Барнетта, это означает, что магнитные свойства железа обусловлены не орбитальным, а собственным магнитным моментом электрона.
Существование собственных моментов электрона первоначально пытались объяснить, рассматривая электрон как заряженный шарик, вращающийся вокруг своей оси (to spin – вращаться), но это привело к ряду противоречий. В настоящее время считают, что собственный механический момент (спин) и, связанный с ним собственный (спиновый) магнитный момент электрона являются такими же его неотъемлемыми свойствами, как его масса и заряд.
Б-14
Поляризованность. Связь между Р и Е.
Закон Ампера.
Собственный механический и магнитный моменты электрона. Магнетон Бора.