- •1.Электрические заряды и их свойства.
- •2. Сила и плотность постоянного электрического тока.
- •3.Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Закон Кулона.
- •2.Уравнение непрерывности.
- •3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •1.Электрическое поле. Напряженность поля.
- •2.Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.
- •3.Связь между вектором намагниченности и н, а также между в и н.
- •1.Потенциал.
- •3.Условия на границе двух магнетиков.
- •1.Связь между напряженностью и потенциалом поля.
- •2.Закон Ома в интегральной форме для неоднородного участка цепи.
- •3.Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •1.Поток вектора е. Теорема Гаусса в интегральной форме.
- •2.Правила Кирхгофа.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур движется в магнитном поле).
- •1.Дифференциальная форма теоремы Гаусса для вектора е.
- •2.Мощность постоянного тока.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур покоится в переменном магнитном поле).
- •1.Электрический диполь.
- •2.Закон Джоуля – Ленца.
- •3.Самоиндукция.
- •1.Сила, действующая на диполь во внешнем электрическом поле.
- •2.Взаимодействие проводников с током.
- •3.Взаимная индукция.
- •1.Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
- •1) Под действием результирующей силы он перемещается в область более сильного поля,
- •2) Момент сил стремится установить диполь так, чтобы .
- •3.Классификация магнетиков.
- •1.Поляризация диэлектриков.
- •2.Магнитное поле движущегося заряда.
- •3.Энергия магнитного поля.
- •1.Объемные и связанные заряды диэлектрика.
- •2.Закон Био – Савара.
- •3.Магнитные свойства атомов. Магнитомеханическое отношение.
- •1.Электрическое поле в диэлектрике.
- •2.Сила Лоренца.
- •3.Опыт Эйнштейна и де – Хааса.
- •1.Поляризованность. Связь между р и е.
- •2.Закон Ампера.
- •3.Собственный механический и магнитный моменты электрона. Магнетон Бора.
- •1.Теорема Гаусса для вектора р.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в однородном магнитном поле.
- •3.Диамагнетизм.
- •1.Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для вектора d. Линии вектора d.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в неоднородном магнитном поле.
- •3.Магнитные моменты атомов.
- •1.Теорема о циркуляции вектора е. Потенциальное поле.
- •2.Теорема Гаусса для вектора в.
- •3.Парамагнетизм.
- •1.Условия для электростатического поля на границе двух диэлектриков.
- •2.Теорема о циркуляции вектора в.
- •1.Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2.Импульс и плотность импульса эл.Магн. Поля.
- •3.Вихревое электрическое поле.
- •1.Поле у поверхности проводника.
- •2.Циркуляция и ротор электростатического поля.
- •3.Ток смещения. Теорема о циркуляции вектора н.
- •2. (Дивергенция и ротор электростатического поля). Давление эл.Магн. Волны
- •3.Система уравнений Максвелла в интегральной форме.
- •1.Энергия заряженного проводника.
- •2.Намагничение вещества. Вектор намагниченности.
- •3.Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме.
- •1.Энергия заряженного конденсатора.
- •3.Электромагнитная волна.
- •Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Энергия и плотность энергии электростатического поля.
- •2.Циркуляция вектора намагниченности.
- •3.Энергия эл.Магн. Волны. Вектор Пойнтинга.
- •1.Энергия взаимодействия электрических зарядов.
- •2.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •3.Система уравнений Максвелла.
2.Импульс и плотность импульса эл.Магн. Поля.
Максвелл теоретически показал, что эл.магн. волна отражаясь или поглощаясь в телах, на которые она падает, оказывает на них давление. Это давление возникает в результате воздействия магнитной составляющей волны на индукционные токи, возбуждаемые электрическим полем той же волны.
Пусть плоская эл.магн. волна распространяется перпендикулярно в однородной поглощающей среде. Наличие поглощения означает, что в среде будет выделяться джоулева теплота с плотностью , значит, электропроводимость не должна быть равна нулю.
Электрическое поле волны возбудит в среде электрический ток с плотностью . Вследствие этого на единицу объема среды действует амперова сила:
, направленная в сторону распространения волны, рис10.6. Она и вызывает давление эл.магн. волны. Если поглощение отсутствует, , сила равна нулю, т.е. волна не оказывает давления на поверхность.
Поверхностному слою толщиной , единичной площади передается в единицу времени импульс:
. Векторы и взаимно перпендикулярны, рис.10.6.
В этом же слое в единицу времени поглощается энергия и выделяется в виде джоулева тепла:
. ( )
Их отношение , а с учетом того, что , ( ) получим: .
Таким образом, электромагнитная волна, несущая энергию , обладает импульсом:
Тогда величина является плотностью импульса эл.магн. волны.
3.Вихревое электрическое поле.
Как известно, в проводящем неподвижном контуре индукционный ток возникает благодаря изменению магнитного потока через этот контур. Наличие тока свидетельствует о появлении в контуре сторонних сил, действующих на носители тока. Эти силы не связаны ни с химическими, ни с тепловыми процессами в проводах. Они не могут быть связаны и с магнитными силами, т.к. магнитные силы работы над зарядами не производят. Остается заключить, что индукционный ток обусловлен электрическим полем, возникающем в проводе. Обозначим это поле , т.к. оно связано с изменением магнитного потока.
Запишем для циркуляции вектора по данному контуру:
.
Подставив э.д.с. из закона Фарадея и поток , получим:
Интеграл берется по произвольной поверхности, опирающейся на контур. Т.к. контур и поверхность неподвижны, то операции дифференцирования по времени и интегрирования по площади можно поменять местами и записать частную производную потока по времени, поскольку в общем случае он зависит и от координат.
или в виде: . (*)
Максвелл предположил, что изменяющееся во времени магнитное поле порождает в пространстве электрическое поле независимо от наличия контура, который позволяет лишь обнаружить это поле.
Поле существенно отличается от электростатического, которое является потенциальным и линии напряженности которого начинаются на положительных и заканчиваются на отрицательных зарядах. Для электростатического поля и в любой точке.
Тот факт, что для электрического поля, возбуждаемого изменяющимся во времени магнитным полем циркуляция и ротор отличны от нуля означает, что это поле не потенциально. Оно, как и магнитное поле является вихревым.
В общем случае, уравнение (*) справедливо, когда присутствуют оба вида поля.
Уравнение (*) является одним из основных в электромагнитной теории Максвелла. Наличие взаимосвязи между электрическим и магнитным полями, выраженное в этом уравнении, является причиной того, что их раздельное рассмотрение имеет лишь относительный смысл. Действительно, электрическое статическое поле создается неподвижными зарядами относительно некоторой инерциальной системы. Однако по отношению к другой инерциальной системе отсчета эти заряды движутся и порождают магнитное поле, которое является вихревым. Неподвижный провод с током создает постоянное магнитное поле в каждой точке пространства. Относительно другой инерциальной системы отсчета этот провод движется и его магнитное поле в конкретной точке пространства меняется и возбуждает вихревое электрическое поле. Таким образом, поле, которое относительно некоторой системы отсчета является чисто электрическим или чисто магнитным, относительно других систем отсчета будет представлять собой совокупность электрического и магнитного полей, образующих единое электромагнитное поле.
Б20
Поле у поверхности проводника.
Циркуляция и ротор электростатического поля.
Ток смещения. Теорема о циркуляции вектора Н.