- •1.Электрические заряды и их свойства.
- •2. Сила и плотность постоянного электрического тока.
- •3.Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Закон Кулона.
- •2.Уравнение непрерывности.
- •3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •1.Электрическое поле. Напряженность поля.
- •2.Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.
- •3.Связь между вектором намагниченности и н, а также между в и н.
- •1.Потенциал.
- •3.Условия на границе двух магнетиков.
- •1.Связь между напряженностью и потенциалом поля.
- •2.Закон Ома в интегральной форме для неоднородного участка цепи.
- •3.Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •1.Поток вектора е. Теорема Гаусса в интегральной форме.
- •2.Правила Кирхгофа.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур движется в магнитном поле).
- •1.Дифференциальная форма теоремы Гаусса для вектора е.
- •2.Мощность постоянного тока.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур покоится в переменном магнитном поле).
- •1.Электрический диполь.
- •2.Закон Джоуля – Ленца.
- •3.Самоиндукция.
- •1.Сила, действующая на диполь во внешнем электрическом поле.
- •2.Взаимодействие проводников с током.
- •3.Взаимная индукция.
- •1.Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
- •1) Под действием результирующей силы он перемещается в область более сильного поля,
- •2) Момент сил стремится установить диполь так, чтобы .
- •3.Классификация магнетиков.
- •1.Поляризация диэлектриков.
- •2.Магнитное поле движущегося заряда.
- •3.Энергия магнитного поля.
- •1.Объемные и связанные заряды диэлектрика.
- •2.Закон Био – Савара.
- •3.Магнитные свойства атомов. Магнитомеханическое отношение.
- •1.Электрическое поле в диэлектрике.
- •2.Сила Лоренца.
- •3.Опыт Эйнштейна и де – Хааса.
- •1.Поляризованность. Связь между р и е.
- •2.Закон Ампера.
- •3.Собственный механический и магнитный моменты электрона. Магнетон Бора.
- •1.Теорема Гаусса для вектора р.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в однородном магнитном поле.
- •3.Диамагнетизм.
- •1.Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для вектора d. Линии вектора d.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в неоднородном магнитном поле.
- •3.Магнитные моменты атомов.
- •1.Теорема о циркуляции вектора е. Потенциальное поле.
- •2.Теорема Гаусса для вектора в.
- •3.Парамагнетизм.
- •1.Условия для электростатического поля на границе двух диэлектриков.
- •2.Теорема о циркуляции вектора в.
- •1.Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2.Импульс и плотность импульса эл.Магн. Поля.
- •3.Вихревое электрическое поле.
- •1.Поле у поверхности проводника.
- •2.Циркуляция и ротор электростатического поля.
- •3.Ток смещения. Теорема о циркуляции вектора н.
- •2. (Дивергенция и ротор электростатического поля). Давление эл.Магн. Волны
- •3.Система уравнений Максвелла в интегральной форме.
- •1.Энергия заряженного проводника.
- •2.Намагничение вещества. Вектор намагниченности.
- •3.Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме.
- •1.Энергия заряженного конденсатора.
- •3.Электромагнитная волна.
- •Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Энергия и плотность энергии электростатического поля.
- •2.Циркуляция вектора намагниченности.
- •3.Энергия эл.Магн. Волны. Вектор Пойнтинга.
- •1.Энергия взаимодействия электрических зарядов.
- •2.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •3.Система уравнений Максвелла.
1) Под действием результирующей силы он перемещается в область более сильного поля,
2) Момент сил стремится установить диполь так, чтобы .
Оба движения диполь производит одновременно.
Известно, что энергия заряда в точке поля с потенциалом равна . Для системы из двух зарядов, каковой является диполь:
. Здесь - потенциалы поля в местах расположения положительного и отрицательного зарядов . Разность потенциалов можно записать в виде:
, где - производная потенциала вдоль направления . Поскольку , то , т.к. , рис. 1.12. С учетом этого, и .
З начит, минимальную энергию диполь имеет в положении, когда , при этом диполь расположен вдоль линий поля (положение устойчивого равновесия) . При отклонении от этого положения возникает момент сил, возвращающий диполь в положение равновесия.
2.Магнитное поле. Вектор индукции магнитного поля.
Магниты были известны за 1000 лет до нашей эры, т.е., задолго до изучения электричества. Силы, действующие вблизи естественных и искусственных магнитов, называются магнитными подобно тому, как мы называем электрическими силы, действующие на электрические заряды. Законы взаимодействия магнитных полюсов были установлены Кулоном в том же 1785 г.
В 1820 (март) Эрстед сделал открытие: он обнаружил ориентирующее действие проводника с током на магнитную стрелку. Эрстед разместил проводник над магнитной стрелкой и наблюдал поворот стрелки перпендикулярно проводу при включении тока. При изменении направления тока стрелка поворачивалась в противоположную сторону.
Из опытов следует, что движущиеся заряды создают в окружающем их пространстве магнитное поле. Оно проявляется в силовом действии на движущиеся в нем заряды. Основную характеристику магнитного поля назвали индукцией В с единицей измерения Тл.
Для магнитного поля, как и для электрического, справедлив принцип суперпозиции: поле, созданное несколькими источниками равно векторной сумме полей, созданных каждым из источников в отдельности. .
Из трех свойств или проявлений электрического тока: тепловое, химическое действия и магнитное поле, последнее является наиболее характерным. Оно не зависит ни от каких свойств проводника и определяется лишь величиной и направлением тока в нем.
3.Классификация магнетиков.
Намагниченность вещества связана с напряженностью магнитного поля выражением , где - магнитная восприимчивость единицы объема вещества. Часто вместо этой восприимчивости пользуются молярной восприимчивостью, т.е., отнесенной к 1 молю вещества. Очевидно, , где - объем одного моля. величина безразмерная, а размерность [ ] = м3/моль.
В зависимости от знака и величины все магнетики подразделяются на три группы:
диамагнетики, у которых 0 и мала по абсолютной величине: м3/моль.
парамагнетики, у которых 0 и также невелика: м3/моль.
ферромагнетики, где 0 и достигает значений 1 м3/моль, а достигает 8105. Магнитная восприимчивость зависит от магнитного поля сложным образом.
В изотропных веществах намагниченность может как совпадать по направлению с вектором (у пара- и ферромагнетиков), так и быть противоположным (у диамагнетиков).
Б-11
Поляризация диэлектриков.
Магнитное поле движущегося заряда.
Энергия магнитного поля.