- •Термодинамика и теплопередача. Учебное пособие
- •Раздел II. Основы газовой динамики гтд
- •Содержание
- •Раздел II
- •Тема 6. Свойства движущегося газа
- •Тема 7. Основные уравнения газовой динамики
- •Тема 8. Термодинамика газового потока
- •Основные условные обозначения
- •Основные сечения потока
- •Сокращения
- •Используемые индексы
- •Предисловие
- •Введение
- •Раздел II. Основы газовой динамики гтд
- •Тема 6. Свойства движущегося газа
- •6.1. Основные задачи газовой динамики
- •6.2. Структура основных понятий газовой динамики
- •6.3. Международная стандартная атмосфера (мса)
- •6.4. Свойства движущегося газа
- •6.5. Скорость звука. Число Маха
- •6.6. Картина обтекания твёрдого тела потоком газа
- •6.6.1. Пограничный слой
- •6.8. Обтекание сверхзвуковым потоком плоской стенки, выпуклых и вогнутых поверхностей
- •6.8.1. Обтекание плоской стенки
- •6.8.2. Обтекание сверхзвуковым потоком выпуклых поверхностей
- •6.8.3. Обтекание сверхзвуковым потоком вогнутых поверхностей
- •6.9. Скачки уплотнения и их особенности
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 7. Основные уравнения газовой динамики
- •7.1. Основные допущения, принимаемые в газовой динамике
- •7.2. Уравнение неразрывности (расхода)
- •7.3. Уравнение первого закона термодинамики
- •7.4. Уравнение сохранения энергии
- •7.5. Применение уравнения сохранения энергии и уравнения неразрывности к элементам гтд
- •7.5.2. Применение уравнения неразрывности к элементам гтд
- •7.6. Обобщенное уравнение Бернулли
- •7.6.2. Уравнение Бернулли для жидкости и несжимаемого газа
- •7.7. Уравнение Эйлера о количестве движения
- •7.8. Уравнение Эйлера о моменте количества движения
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 8. Термодинамика газового потока
- •8.1. Форма канала, необходимая для разгона и торможения газового потока
- •8.2. Параметры заторможенного потока
- •8.3. Уравнение сохранения энергии в параметрах заторможенного потока
- •8.4. Измерение параметров потока
- •8.5. Изменение полной температуры и полного давления в газовом потоке
- •8.6. Скорость истечения газа из сопла
- •8.7. Критические параметры газового потока. Критическая скорость
- •8.8. Основные газодинамические функции и их использование при расчётах газовых потоков
- •8.9. Идеальное течение газа в соплах. Основные положения
- •8.10. Режимы работы дозвукового сопла
- •8.10.1. Изменение параметров потока в суживающемся (дозвуковом) сопле.
- •8.10.2. Работа дозвукового сопла на расчётном режиме
- •8.10.3. Работа дозвукового сопла на нерасчётном режиме
- •8.11. Режимы работы сверхзвукового сопла (сопла Лаваля)
- •8.11.1. Изменение параметров потока вдоль сопла Лаваля
- •8.11.2. Влияние на течение газа в сопле
- •8.11.3. Влияние и pH на течение газа в сопле
- •8.12. Расход газа
- •8.13. Сопла с косым срезом
- •8.14. Эжекторное сопло
- •8.15. Особенности разгона и торможения потока газа при различных воздействиях
- •8.15.1. Расходное воздействие
- •8.15.2. Тепловое воздействие
- •8.15.3. Механическое воздействие
- •8.15.4. Воздействие трения
- •8.15.5. Совместное влияние ряда воздействий на течение газа в сопле
- •8.16. Основные выводы о движении газа в каналах переменного сечения
- •8.17. Применение энтальпийной диаграммы для анализа процессов ускорения газа в сопле
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Заключение
- •Список использованной литературы
- •Приложение
- •Международная стандартная атмосфера (мса) гост 4401–81 (фрагмент)
- •Теплофизические величины
- •Соблюдайте гост 8.417 – 2002
8.14. Эжекторное сопло
Эжекторное сопло, схема которого изображена на рис. 8.25., состоит из обычного сужающегося сопла 1 и наружного соосно расположенной обечайки 2. Внешняя поверхность дозвукового сопла 1 и внутренняя поверхность обечайки 2 образуют кольцевой эжектор, через который проходит воздух, поступающий из входного устройства двигателя или непосредственно из окружающий атмосферы. Работа эжекторного сопла аналогична работе струйного насоса (эжектора), в котором эжектирующий газ, вытекающий из сопла 1 с большой скоростью, увлекает за собой газ (воздух), находящийся в кольцевом канале, образованном обечайкой и соплом. В результате смешения внутреннего (эжектирующего) и внешнего (эжектируемого) потоков происходит обмен энергиями. Эжектируемый газ (в дальнейшем его будем называть вторичным потоком) приобретает кинетическую энергию вследствие соответствующего уменьшения энергии газа, вытекающего из сопла.
Если в обычном эжекторе осуществляется подсос и прирост кинетической энергии вторичного потока, которая в диффузоре преобразовывается в энергию давления, то в эжекторном сопле вторичный поток имеет повышенное давление и некоторую скорость.
Рассмотрим работу эжекторного сопла для случая, когда располагаемая степень понижения давления больше критической. При этом на срезе из сужающегося сопла в сечении b-b устанавливаются критическая скорость и критические параметры газа.
Рис. 8.25. Схема эжекторного сопла: 1 – сужающееся сопло; 2 – обечайка
Если в этих условиях в простом сужающемся сопле возникает нерасчётный режим недорасширения, то здесь благодаря кольцевой обечайке, внутри которой движется воздух с повышенным давлением, можно осуществить дальнейшее расширение первичного (эжектирующего) потока.
После сечения b-b эжектирующий поток, расширяясь, принимает форму сопла Лаваля, роль стенок которого выполняют границы струи. Так обеспечивается получение сверхзвуковых скоростей газа.
Поток эжектируемого (вторичного) воздуха, двигаясь на начальном участке a-b диффузорного канала, притормаживается, что приводит к повышению его давления. Затем после сечения b-b вследствие уменьшения площади проходных сечений эжектируемый воздух, движущийся с дозвуковой скоростью по сужающемуся каналу, ускоряется. Так как ускорение сопровождается понижением давления воздуха, то в сечении d-d давление газов и воздуха оказывается одинаковым. Это сечение называют сечением равных давлений. Если в сечении d-d устанавливается атмосферное давление, то расширение эжектирующего газа будет полным.
Заметим, что повышенное давление во вторичном потоке является следствием дросселирующего действия, вызываемого малой плошадью сечения d-d.
Под воздействием этого повышенного давления на внешней поверхности сужающегося сопла создается осевое усилие, которое почти полностью компенсирует потерю тяги, вызванную отсутствием у сопла твёрдых стенок, ограничивающих сверхзвуковую часть сопла.