- •Термодинамика и теплопередача. Учебное пособие
- •Раздел II. Основы газовой динамики гтд
- •Содержание
- •Раздел II
- •Тема 6. Свойства движущегося газа
- •Тема 7. Основные уравнения газовой динамики
- •Тема 8. Термодинамика газового потока
- •Основные условные обозначения
- •Основные сечения потока
- •Сокращения
- •Используемые индексы
- •Предисловие
- •Введение
- •Раздел II. Основы газовой динамики гтд
- •Тема 6. Свойства движущегося газа
- •6.1. Основные задачи газовой динамики
- •6.2. Структура основных понятий газовой динамики
- •6.3. Международная стандартная атмосфера (мса)
- •6.4. Свойства движущегося газа
- •6.5. Скорость звука. Число Маха
- •6.6. Картина обтекания твёрдого тела потоком газа
- •6.6.1. Пограничный слой
- •6.8. Обтекание сверхзвуковым потоком плоской стенки, выпуклых и вогнутых поверхностей
- •6.8.1. Обтекание плоской стенки
- •6.8.2. Обтекание сверхзвуковым потоком выпуклых поверхностей
- •6.8.3. Обтекание сверхзвуковым потоком вогнутых поверхностей
- •6.9. Скачки уплотнения и их особенности
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 7. Основные уравнения газовой динамики
- •7.1. Основные допущения, принимаемые в газовой динамике
- •7.2. Уравнение неразрывности (расхода)
- •7.3. Уравнение первого закона термодинамики
- •7.4. Уравнение сохранения энергии
- •7.5. Применение уравнения сохранения энергии и уравнения неразрывности к элементам гтд
- •7.5.2. Применение уравнения неразрывности к элементам гтд
- •7.6. Обобщенное уравнение Бернулли
- •7.6.2. Уравнение Бернулли для жидкости и несжимаемого газа
- •7.7. Уравнение Эйлера о количестве движения
- •7.8. Уравнение Эйлера о моменте количества движения
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Тема 8. Термодинамика газового потока
- •8.1. Форма канала, необходимая для разгона и торможения газового потока
- •8.2. Параметры заторможенного потока
- •8.3. Уравнение сохранения энергии в параметрах заторможенного потока
- •8.4. Измерение параметров потока
- •8.5. Изменение полной температуры и полного давления в газовом потоке
- •8.6. Скорость истечения газа из сопла
- •8.7. Критические параметры газового потока. Критическая скорость
- •8.8. Основные газодинамические функции и их использование при расчётах газовых потоков
- •8.9. Идеальное течение газа в соплах. Основные положения
- •8.10. Режимы работы дозвукового сопла
- •8.10.1. Изменение параметров потока в суживающемся (дозвуковом) сопле.
- •8.10.2. Работа дозвукового сопла на расчётном режиме
- •8.10.3. Работа дозвукового сопла на нерасчётном режиме
- •8.11. Режимы работы сверхзвукового сопла (сопла Лаваля)
- •8.11.1. Изменение параметров потока вдоль сопла Лаваля
- •8.11.2. Влияние на течение газа в сопле
- •8.11.3. Влияние и pH на течение газа в сопле
- •8.12. Расход газа
- •8.13. Сопла с косым срезом
- •8.14. Эжекторное сопло
- •8.15. Особенности разгона и торможения потока газа при различных воздействиях
- •8.15.1. Расходное воздействие
- •8.15.2. Тепловое воздействие
- •8.15.3. Механическое воздействие
- •8.15.4. Воздействие трения
- •8.15.5. Совместное влияние ряда воздействий на течение газа в сопле
- •8.16. Основные выводы о движении газа в каналах переменного сечения
- •8.17. Применение энтальпийной диаграммы для анализа процессов ускорения газа в сопле
- •Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Проверьте, как Вы усвоили материал
- •Заключение
- •Список использованной литературы
- •Приложение
- •Международная стандартная атмосфера (мса) гост 4401–81 (фрагмент)
- •Теплофизические величины
- •Соблюдайте гост 8.417 – 2002
8.7. Критические параметры газового потока. Критическая скорость
В предыдущем вопросе было показано, что рост скорости рабочего тела (газа) при адиабатном движении по соплу сопровождается падением его температуры. Это приводит к уменьшению скорости звука в соответствии с уравнением
.
Очевидно, что в некотором сечении сопла скорость потока и местная скорость звука (скорость звука в данном сечении) равны. Это сечение называется критическим. Все параметры потока в этом сечении также называются критическими и обозначаются pкр, Ткр, ρкр, скр и т.д. (рис. 8.8.).
Рис. 8.8. Изменение параметров газа, его скорости и скорости звука
по длине сопла
Для критического сечения справедливо следующее соотношение:
. (8.30)
Критические параметры легко определяются, если известны параметры на входе в сопло. Используя зависимости между статическими и заторможенными (полными) параметрами, найдем связь между критическими и полными параметрами потока.
Из уравнения (8.10) имеем:
, т. к. Мкр = 1 получаем
. (8.31)
Из (8.31) определяем Ткр
. (8.32)
Для воздуха k = 1,4, следовательно, Ткр = 0,833 . Это означает, что критическая скорость достигается в том сечении сопла, в котором температура составит 83,3 % полной температуры на входе в сопло. Однако следует помнить, что полная температура в любом сечении сопла, в том числе и критическом, равна полной температуре на входе в сопло: = . Критическое давление легко определяется из соотношения параметров в адиабатном процессе (3.39) и используя найденное уравнение Ткр (8.32)
или
. (8.33)
Для воздуха k = 1,4, поэтому pкр = 0,528 , т. е. критическое давление составляет 52,8 % полного давления на входе в сопло.
Аналогично определяется плотность газа в критическом сечении:
. (8.34)
Для воздуха k = 1,4, поэтому ρкр = 0,634 , таким образом, плотность газа в критическом сечении уменьшается на 36,6 % по сравнению с плотностью заторможенного потока на входе в сопло.
По определению (8.30) критическая скорость равна:
.
или с учётом (8.32)
. (8.35)
Таким образом, критические параметры потока и критическая скорость для данного газа полностью определяются соответствующими полными заторможенными параметрами.
Отношение полного давления на входе в сопло к статическому давлению его в критическом сечении называется критической степенью понижения давления πкр, т. е.
. (8.36)
С учётом (8.33) имеем
. (8.37)
Для воздуха k = 1,4; следовательно, πкр = 1,89, для газа k = 1,33; поэтому πкр = 1,85. Если степень понижения давления воздуха (газа) π < πкр, она называется докритической, при π > πкр – сверхкритической. Значение π важно знать, так как степень понижения давления определяет возможность получения дозвуковой или сверхзвуковой скорости его движения.