- •Лекция 1
- •Введение
- •Метрические пространства. Определения и примеры
- •Лекция 2
- •Непрерывные отображения метрических пространств
- •Сходимость
- •Лекция 3
- •Замыкание
- •Замкнутые множества
- •Лекция 4
- •Открытые множества
- •Полные метрические пространства
- •Лекция 5
- •Теорема о вложенных шарах
- •Плотные подмножества. Теорема Бэра
- •Лекция 6
- •Полнота и разрешимость уравнений
- •Пополнение пространства
- •Лекция 7
- •Принцип сжимающих отображений
- •Применение принципа сжимающих отображений к интегральным уравнениям
- •Раздел II: Линейные метрические пространства и функционалы
- •Лекция 8
- •Нормированные пространства
- •Евклидовы пространства
- •Лекция 9
- •Ортогональные системы. Теорема об ортогонализации
- •Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя
- •Лекция 10
- •Теорема об изоморфизме
- •Подпространства, ортогональные дополнения
- •Лекция 11
- •Функционалы: основные определения и примеры
- •Компактность и полная ограниченность
- •Лекция 12
- •Свойства непрерывных линейных функционалов
- •Лекция 13
- •Сопряженное пространство
- •Теорема об общем виде непрерывного линейного функционала на полном евклидовом пространстве
- •Лекция 14
- •Второе сопряженное пространство
- •Слабая сходимость
- •Лекция 15
- •Обобщенные функции
- •Производная обобщенной функции
- •Лекция 16
- •Дифференциальные уравнения в классе обобщенных функций
- •Лекция 17
- •Обобщенные функции нескольких переменных
- •Свертка обобщенных функций
- •Раздел III: Линейные операторы в пространствах Банаха
- •Лекция 18
- •Линейные операторы: основные определения
- •Норма оператора
- •Лекция 19
- •Пространство ограниченных линейных операторов
- •Компактные операторы
- •Лекция 20
- •Принцип равномерной ограниченности
- •Лекция 21
- •Замкнутые операторы
- •Теорема о замкнутом графике
- •Лекция 22
- •Сопряженный оператор
- •Операторные уравнения
- •Обратный оператор
- •Лекция 23
- •Непрерывная обратимость
- •Достаточные условия непрерывной обратимости
- •Лекция 24
- •Спектр оператора. Резольвента
- •Спектр компактного оператора
- •Раздел IV: Операторные уравнения в пространствах Гильберта
- •Лекция 25
- •Продолжение линейного непрерывного оператора на пополнение. Пространство Лебега
- •Множества меры нуль. Сходимость почти всюду
- •Лекция 26
- •Функции, интегрируемые по Лебегу
- •Основные свойства интеграла Лебега
- •Кратный интеграл Лебега
- •Лекция 27
- •Сопряженный оператор. Случай евклидовых пространств
- •Самосопряженные операторы
- •Лекция 28
- •Собственные значения самосопряженных операторов
- •Лекция 29
- •Базисы со свойством двойной ортогональности
- •Лекция 30
- •Теорема об итерациях операторов
- •Условия разрешимости уравнений первого рода
- •Лекция 31
- •Операторные уравнения второго рода
- •Теоремы Фредгольма
- •Лекция 32
- •Замечания к теоремам Фредгольма
- •Следствия из теорем Фредгольма
- •Лекция 33
- •Линейные интегральные уравнения второго рода
- •Лекция 34
- •Уравнения с вырожденными ядрами
- •Уравнения Вольтерра
- •Заключительные замечания
- •Список литературы
36
1.5Лекция 5
1.5.1Теорема о вложенных шарах
Попробуем ответить на естественный вопрос: как отличить полное метрическое пространство от неполного, кроме как непосредственно проверяя определение.
Напомним, что для доказательства теоремы Коши о фундаментальных последовательностях можно использовать лемму о вложенных отрезках. В теории метрических пространств аналогичную роль играет теорема о вложенных шарах.
Теорема 1.5.1. Для того чтобы метрическое пространство было полным, необходимо и достаточно, чтобы в нем всякая последовательность fBjg1j=1 вложенных друг в друга замкнутых шаров, радиусы которых стремятся к нулю, имела непустое пересечение.
Доказательство. Необходимость. Предположим, что пространство X полно. Возьмем какую-нибудь последовательность fBj =
B(xj; rj)gj2N вложенных друг в друга замкнутых шаров, для которой соответствующая последовательность радиусов frjgj2N стремится к нулю при j ! 1. Последовательность центров fxjg1j=1
этих шаров фундаментальна, поскольку (xj; xk) < rj при k > j, а rj ! 0 при j ! 1. Так как X полно, то существует предел
limj!1 xj = x 2 X.
1
T
Убедимся, что x 2 Bj(xj; rj). Действительно, шар Bj
j=1
содержит все точки xk, за исключением, быть может, точек x1; : : : ; xj 1. Таким образом, точка x является точкой прикосновения для каждого шара Bj. Но так как эти шары замкнуты, то x 2 Bj для всех j 2 N.
37
Достаточность. Возьмем какую-нибудь фундаментальную последовательность fxng1j=1 и докажем, что она сходится в X. В силу фундаментальности мы можем выбрать такую точку xn1 , что(xn; xn1 ) < 1=2 для всех n n1. Положим B1 = B(xn1 ; 1). Выберем затем n2 > n1 так, чтобы (xn; xn2 ) < 1=22 для всех n n2. Положим B2 = B(xn2 ; 1=2). Тогда для любой точки x 2 B2 имеем
(x; xn1 ) (x; xn2 ) + (xn2 ; xn1 ) 1=2 + 1=2 = 1
в силу выбора точки xn1 . Значит, B2 B1.
Если точки xn1 ; : : : ; xnk уже выбраны (здесь 1 n1 <
n2 < nk), то выберем точку xnk+1 так, чтобы nk+1 > nk и(xn; xnk+1 ) < 1=2k+1 для всех n nk+1 и положим Bk+1 = B(xnk+1 ; 1=2k). Тогда для любой точки x 2 Bk+1 имеем
(x; xnk) (x; xnk+1 ) + (xnk+1 ; xnk) 1=2k + 1=2k = 1=2k 1
в силу выбора точки xnk. Значит, Bk+1 Bk.
Продолжая это построение, получим последовательность вложенных друг в друга замкнутых шаров Bk, радиусы rk = 1=2k 1
которых стремятся к нулю. Эта последовательность, по предположению, имеет хотя бы одну общую точку, скажем, x 2 X. Так как(x; xnk) 1=2k 1, то x = limnk!1 xnk. Наконец, поскольку последовательность fxngn2N фундаментальна, то из неравенства
(x; xn) (x; xnk) + (xn; xnk)
следует, что x = limn!1 xn. |
|
Следствие 1.5.1. В условиях теоремы 1.5.1 пересечение шаров
1
T
Bj состоит из одной точки.
j=1
38
x y x = y |
|
(x; x ) |
|
1 |
|
|
) |
|
|
|
|
r (T |
|
|
содержит |
||||||
Доказательство. Пусть пересечение шаров |
j=1 |
Bj |
||||||||
точки и ( 6 ). Тогда |
|
n, |
|
|
|
|
|
n, а |
||
n |
y; x |
n |
|
|
r |
|||||
|
|
|
|
|||||||
значит, из предложения |
1.2.1 следует, что y = limn!1 xn = x, |
|||||||||
где xn – центр шара Bn. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пример 1.5.1. Без условия о том, что радиусы шаров стремятся к нулю, теорема 1.5.1 неверна. В самом деле, пусть X = N,
(
0;
(n; m) =
1 +
1 k+m
n = m; n 6= m:
Это полное метрическое пространство (доказательство аналогично доказательству для дискретного пространства). В нем замкнутые вложенные друг в друга шары Bj = B(j; 1 + 21j ) имеют пустое пересечение, так как Bj = N n f1; : : : j 1g и по формуле (1.4.1)
1 |
1 |
1 |
j\ |
\ |
[ |
|
Bj = (N n f1; : : : ; j 1g) = N n ( f1; : : : ; j 1g) = ;: |
|
=1 |
j=1 |
j=1 |
Определение 1.5.1. Пусть X = (X; ) – метрическое пространство, a M X. Пара (M; ) называется подпространством
пространства X.
Например, M0 является замкнутым подпространством пространства M.
Следствие 1.5.2. Пусть X = (X; ) – полное метрическое пространство, a M X. Подпространство (M; ) полно в том и только том случае, когда множество M замкнуто в X.
Доказательство. Пусть (M; ) полно и x – его предельная точка. Тогда согласно следствию 1.3.1 существует последовательность fxngn2N 2 M, сходящаяся (в X) к x. Тогда fxngn2N фундаментальна в (M; ), и, в силу полноты, эта последовательность
39
имеет предел y в (M; ). Наконец, из предложения 1.2.1 следует, что x = y, а значит, x 2 M, т.е. множество M замкнуто.
Обратно, пусть M замкнуто. Если fxngn2N фундаментальна в
(M; ), то она фундаментальна в X. Так как X полно, то существует предел x 2 X этой последовательности в X. Ясно, что x –
предельная точка для M, а значит, x 2 M. Следовательно, под-
пространство (M; ) полно.
Пример 1.5.2. Заменить в теореме 1.5.1 замкнутые шары на открытые нельзя. В самом деле, пусть X = [ 1; 1], (x; y) = jx yj. Это замкнутый шар B(0; 1) в R, а значит, полное метрическое пространство. В нем открытые вложенные друг в друга шары
B( 1 + 1=n; 1=n) имеют пустое пересечение.
1.5.2Плотные подмножества. Теорема Бэра
Приведем еще одно (необходимое) условие полноты метрического пространства, проливающее свет на его структуру. Для этого дадим сначала несколько определений.
Интуитивно понятно, что работать со счетными множествами гораздо проще, чем со множествами произвольной мощности. Выделим среди метрических пространств такие, для которых все еще есть надежда получить достаточно много информации, работая со счетными множествами.
Определение 1.5.2. Пусть M1 и M2 – два множества в метрическом пространстве X. Множество M1 называется плотным в M2,
если M2 M1.
Определение 1.5.3. Множество M называется всюду плотным
40
вX, если X = M. Множество M называется нигде не плотным
вX, если оно не плотно ни в одном шаре, т.е. если в каждом шаре
B X содержится шар B0, не содержащий ни одного элемента из M.
Определение 1.5.4. Метрическое пространство назовем сепарабельным, если в нем имеется счетное всюду плотное множество.
Пример 1.5.3. Пространство R сепарабельно, так как множество рациональных чисел Q всюду плотно в нем.
Пример 1.5.4. Пространство Rnp (n 1, 1 p 1) сепарабельно, так как множество векторов Qn с рациональными компонентами всюду плотно в нем.
Пример 1.5.5. Пространство lp (1 p < 1) сепарабельно, так как в нем плотно множество последовательностей, в каждой из которых все члены рациональны и лишь конечное число (свое для каждой последовательности) этих членов отлично от нуля.
Пример 1.5.6. Пространство всевозможных ограниченных последовательностей M из примера 1.1.8 несепарабельно. В самом деле, рассмотрим всевозможные последовательности, состоящие из нулей и единиц. Они образуют множество мощности континуум, поскольку между ними и действительными числами (в двоичной записи) можно установить взаимно однозначное соответствие. Расстояние между двумя такими точками равно единице. Рассмотрим множество открытых шаров радиуса r = 1=2 с центрами в точках M.
41
Эти шары, очевидно, не пересекаются. Если некоторое множество всюду плотно в M, то каждый из построенных шаров должен содержать хотя бы по одной точке этого множества. Значит, оно не может быть счетным.
Теорема 1.5.2. (Теорема Бэра) Полное метрическое пространство не может быть представлено в виде объединения счет-
ного числа нигде не плотных множеств.
Доказательство. Предположим противное: пусть каждое из
|
|
|
1 |
|
|
множеств Mn нигде не плотно и X = |
Mn. Возьмем какой- |
||||
|
B |
|
n=1 |
, будучи нигде |
|
нибудь замкнутый шар |
1 Поскольку M |
||||
|
0 радиуса . |
S |
1 |
|
|
не плотным, не плотно и в B0, то существует замкнутый шар B1 |
|||||
радиуса меньше 1=2, такой, что B1 |
B0 |
и B1 \ M1 = ;. Да- |
лее, M2, будучи нигде не плотным, не плотно и в B1, т.е. существует замкнутый шар B2 радиуса меньше 1=3, такой, что B2 B1
и B2 \ M2 = ;. Продолжая построение, мы получаем последовательность Bj вложенных друг в друга замкнутых шаров, радиусы которых стремятся к нулю, причем Bj \ Mj = ;. В силу теоремы
x |
1 |
|
M |
j |
|
|
jT |
|
|
||||
1.5.1 пересечение |
|
Bj содержит некоторую точку x 2 |
X. По |
|||
|
=1 |
|
|
|
2 N, |
|
построению не принадлежит ни одному из множеств j, |
|
|||||
|
|
1 |
1 |
|
|
|
следовательно, x 62 Mj. Значит, X 6= |
Mj, что противоре- |
|||||
|
|
j=1 |
j=1 |
|
|
|
чит предположению |
теоремы. |
S |
|
|
|
|
S |
|
|