- •Лекция 1
- •Введение
- •Метрические пространства. Определения и примеры
- •Лекция 2
- •Непрерывные отображения метрических пространств
- •Сходимость
- •Лекция 3
- •Замыкание
- •Замкнутые множества
- •Лекция 4
- •Открытые множества
- •Полные метрические пространства
- •Лекция 5
- •Теорема о вложенных шарах
- •Плотные подмножества. Теорема Бэра
- •Лекция 6
- •Полнота и разрешимость уравнений
- •Пополнение пространства
- •Лекция 7
- •Принцип сжимающих отображений
- •Применение принципа сжимающих отображений к интегральным уравнениям
- •Раздел II: Линейные метрические пространства и функционалы
- •Лекция 8
- •Нормированные пространства
- •Евклидовы пространства
- •Лекция 9
- •Ортогональные системы. Теорема об ортогонализации
- •Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя
- •Лекция 10
- •Теорема об изоморфизме
- •Подпространства, ортогональные дополнения
- •Лекция 11
- •Функционалы: основные определения и примеры
- •Компактность и полная ограниченность
- •Лекция 12
- •Свойства непрерывных линейных функционалов
- •Лекция 13
- •Сопряженное пространство
- •Теорема об общем виде непрерывного линейного функционала на полном евклидовом пространстве
- •Лекция 14
- •Второе сопряженное пространство
- •Слабая сходимость
- •Лекция 15
- •Обобщенные функции
- •Производная обобщенной функции
- •Лекция 16
- •Дифференциальные уравнения в классе обобщенных функций
- •Лекция 17
- •Обобщенные функции нескольких переменных
- •Свертка обобщенных функций
- •Раздел III: Линейные операторы в пространствах Банаха
- •Лекция 18
- •Линейные операторы: основные определения
- •Норма оператора
- •Лекция 19
- •Пространство ограниченных линейных операторов
- •Компактные операторы
- •Лекция 20
- •Принцип равномерной ограниченности
- •Лекция 21
- •Замкнутые операторы
- •Теорема о замкнутом графике
- •Лекция 22
- •Сопряженный оператор
- •Операторные уравнения
- •Обратный оператор
- •Лекция 23
- •Непрерывная обратимость
- •Достаточные условия непрерывной обратимости
- •Лекция 24
- •Спектр оператора. Резольвента
- •Спектр компактного оператора
- •Раздел IV: Операторные уравнения в пространствах Гильберта
- •Лекция 25
- •Продолжение линейного непрерывного оператора на пополнение. Пространство Лебега
- •Множества меры нуль. Сходимость почти всюду
- •Лекция 26
- •Функции, интегрируемые по Лебегу
- •Основные свойства интеграла Лебега
- •Кратный интеграл Лебега
- •Лекция 27
- •Сопряженный оператор. Случай евклидовых пространств
- •Самосопряженные операторы
- •Лекция 28
- •Собственные значения самосопряженных операторов
- •Лекция 29
- •Базисы со свойством двойной ортогональности
- •Лекция 30
- •Теорема об итерациях операторов
- •Условия разрешимости уравнений первого рода
- •Лекция 31
- •Операторные уравнения второго рода
- •Теоремы Фредгольма
- •Лекция 32
- •Замечания к теоремам Фредгольма
- •Следствия из теорем Фредгольма
- •Лекция 33
- •Линейные интегральные уравнения второго рода
- •Лекция 34
- •Уравнения с вырожденными ядрами
- •Уравнения Вольтерра
- •Заключительные замечания
- •Список литературы
|
|
|
|
|
|
|
69 |
|
P |
n |
|
|
|
|
|
|
|
bnj j, где bnn = |
(hn; hn) = 0, что и требовалось |
|||||||
fn = |
||||||||
доказать.j=1 |
|
p |
6 |
|
||||
Переход от системы f1; : : : ; fn; : : : |
к системе 1; : : : ; n; : : : |
|||||||
называется процессом ортогонализации Грама-Шмидта. |
|
Следствие 2.2.1. В любом сепарабельном евклидовом пространстве L существует ортонормированный базис.
Доказательство. Пусть f~1; : : : ; f~n; : : : – счетное всюду плотное множество в L. Выберем из него счетную полную систему линейно независимых элементов ffng. Применив к полученной системе векторов процесс ортогонализации Грама-Шмидта, мы и построим ортонормированный базис f ng, поскольку полнота системы f ng
следует из полноты системы ffng и теоремы 2.2.1.
2.2.2Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя
Как известно из курса линейной алгебры, зафиксировав в Rn ортонормированный базис fejgnj=1, можно любой вектор x 2 Rn записать в виде
n
X
x = cjej;
j=1
где cj = (x; ej).
Выясним, можно ли получить аналогичное разложение в бесконечномерном евклидовом пространстве.
Пусть 1; : : : ; n; : : : – ортонормированная система в евклидовом пространстве L. Сопоставим элементу x 2 L последователь-
ность чисел |
|
(2.2.1) |
ck(x) = (x; k); k 2 N; |
70
и ряд (пока формальный)
|
1 |
(2.2.2) |
X |
(x) = ck(x) k: |
k=1
Определение 2.2.5. Числа ck будем называть координатами, или коэффициентами Фурье элемента x по системе f ng. Ряд (x)
назовем рядом Фурье элемента x по системе f ng.
Предложение 2.2.3. (Неравенство Бесселя) Для всех x 2 L
мы имеем:
|
1 |
|
X |
(2.2.3) |
jck(x)j2 kxk2: |
k=1
Pn
Доказательство. Пусть Sn = k=1 bk k, где bk – какиенибудь действительные числа. Подберем их таким образом, чтобы расстояние (x; Sn) было минимально. Так как система f ng ортонормирована, то
2(x; Sn) = kx Snk2 = |
0x |
n |
bk k; x |
n |
bj j |
1 |
= |
|||||||||
|
|
|
|
@ |
|
|
X |
|
|
|
X |
|
|
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k=1 |
|
|
|
j=1 |
|
|
|
|
|
(x; x) 2 |
0x; |
n |
bj j1 |
+ |
0 n |
|
bk k; |
n |
bj |
j |
1 |
= |
|
|||
|
@ |
X |
|
A |
|
@X |
|
X |
|
|
A |
|
|
|
||
|
|
j=1 |
|
|
|
|
k=1 |
|
j=1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
XX
kxk2 2 bj cj(x) + b2k =
j=1 k=1
n |
n |
X |
X |
kxk2 ck2(x) + |
(bk ck(x))2: |
k=1 |
k=1 |
71
Ясно, что минимум этого выражения достигается при bk = ck(x). В этом случае
|
n |
|
X |
(2.2.4) |
kx Snk2 = kxk2 ck2(x) 0: |
k=1
Следовательно,
n
X
c2k(x) kxk2:
k=1
В силу произвольности n мы и получаем неравенство Бесселя. Из неравенства Бесселя следует, что сходится ряд P1k=1 c2k(x), а значит, и ряд Фурье (x) сходится в пространстве L, по крайней
мере, если пространство является полным (см. доказательство теоремы Рисса-Фишера ниже). Естественно возникает вопрос: к какому элементу пространства L сходится этот ряд?
Определение 2.2.6. Система f ng называется замкнутой,
если для любого x 2 L выполнено равенство Парсеваля:
1
X
c2k(x) = kxk2:
k=1
Предложение 2.2.4. Система f ng замкнута в том и только том случае, когда ряд Фурье (x) сходится к x для всякого x 2 L.
Доказательство. Немедленно следует из формулы (2.2.4).
Теорема 2.2.2. В сепарабельном евклидовом пространстве ортогональная система является замкнутой в том и только том случае, когда она полна.
Доказательство. Пусть f ng – замкнутая система в евклидовом пространстве L. Тогда согласно предложению 2.2.4 для всякого
72
элемента x 2 L последовательность частичных сумм его ряда Фурье сходится к x. Это означает, что линейные комбинации элементов системы f ng плотны в L, т.е. эта система полна.
Обратно, если система f ng полна в L, то любой вектор x можно сколь угодно точно аппроксимировать линейными комбинациями
Pn
вида j=1 bk k. С другой стороны, при доказательстве неравенства Бесселя (см. предложение 2.2.3) мы видели, что частичные суммы
ряда Фурье |
jn=1 ck(x) k дают для x не менее точную аппроксима- |
||||||||
цию. |
Следовательно, ряд |
|
1 |
c |
k |
(x) |
k |
сходится к x, и равенство |
|
|
P |
P |
j=1 |
|
|
|
|||
Парсеваля имеет место. |
|
|
|
|
|
Итак, мы построили разложение вектора по базису в виде схо-
дящегося ряда, т.е. с привлечением анализа. Уместно отметить, что к данному вопросу можно также подойти алгебраически, т.е. искать такую систему векторов fb g 2A в L, чтобы для каждого вектора x 2 L существовал номер N = N(x), набор элементов fb j gNj=1
и констант fcjgNj=1, для которых выполнено соотношение
N |
|
Xj |
|
x = cjb j |
: |
=1 |
|
Такие системы называются базисами Гамеля. Поскольку суммы в разложении конечны, то не нужно заботиться о сходимости, однако мощность индексного множества может быть слишком велика для конструктивной работы с такими базисами.