- •Лекция 1
- •Введение
- •Метрические пространства. Определения и примеры
- •Лекция 2
- •Непрерывные отображения метрических пространств
- •Сходимость
- •Лекция 3
- •Замыкание
- •Замкнутые множества
- •Лекция 4
- •Открытые множества
- •Полные метрические пространства
- •Лекция 5
- •Теорема о вложенных шарах
- •Плотные подмножества. Теорема Бэра
- •Лекция 6
- •Полнота и разрешимость уравнений
- •Пополнение пространства
- •Лекция 7
- •Принцип сжимающих отображений
- •Применение принципа сжимающих отображений к интегральным уравнениям
- •Раздел II: Линейные метрические пространства и функционалы
- •Лекция 8
- •Нормированные пространства
- •Евклидовы пространства
- •Лекция 9
- •Ортогональные системы. Теорема об ортогонализации
- •Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя
- •Лекция 10
- •Теорема об изоморфизме
- •Подпространства, ортогональные дополнения
- •Лекция 11
- •Функционалы: основные определения и примеры
- •Компактность и полная ограниченность
- •Лекция 12
- •Свойства непрерывных линейных функционалов
- •Лекция 13
- •Сопряженное пространство
- •Теорема об общем виде непрерывного линейного функционала на полном евклидовом пространстве
- •Лекция 14
- •Второе сопряженное пространство
- •Слабая сходимость
- •Лекция 15
- •Обобщенные функции
- •Производная обобщенной функции
- •Лекция 16
- •Дифференциальные уравнения в классе обобщенных функций
- •Лекция 17
- •Обобщенные функции нескольких переменных
- •Свертка обобщенных функций
- •Раздел III: Линейные операторы в пространствах Банаха
- •Лекция 18
- •Линейные операторы: основные определения
- •Норма оператора
- •Лекция 19
- •Пространство ограниченных линейных операторов
- •Компактные операторы
- •Лекция 20
- •Принцип равномерной ограниченности
- •Лекция 21
- •Замкнутые операторы
- •Теорема о замкнутом графике
- •Лекция 22
- •Сопряженный оператор
- •Операторные уравнения
- •Обратный оператор
- •Лекция 23
- •Непрерывная обратимость
- •Достаточные условия непрерывной обратимости
- •Лекция 24
- •Спектр оператора. Резольвента
- •Спектр компактного оператора
- •Раздел IV: Операторные уравнения в пространствах Гильберта
- •Лекция 25
- •Продолжение линейного непрерывного оператора на пополнение. Пространство Лебега
- •Множества меры нуль. Сходимость почти всюду
- •Лекция 26
- •Функции, интегрируемые по Лебегу
- •Основные свойства интеграла Лебега
- •Кратный интеграл Лебега
- •Лекция 27
- •Сопряженный оператор. Случай евклидовых пространств
- •Самосопряженные операторы
- •Лекция 28
- •Собственные значения самосопряженных операторов
- •Лекция 29
- •Базисы со свойством двойной ортогональности
- •Лекция 30
- •Теорема об итерациях операторов
- •Условия разрешимости уравнений первого рода
- •Лекция 31
- •Операторные уравнения второго рода
- •Теоремы Фредгольма
- •Лекция 32
- •Замечания к теоремам Фредгольма
- •Следствия из теорем Фредгольма
- •Лекция 33
- •Линейные интегральные уравнения второго рода
- •Лекция 34
- •Уравнения с вырожденными ядрами
- •Уравнения Вольтерра
- •Заключительные замечания
- •Список литературы
158
3.3Лекция 20
3.3.1Принцип равномерной ограниченности
Введем еще один тип сходимости в пространстве L(X; Y) (ср. п. 2.7.2).
Определение 3.3.1. Говорят, что последовательность операторов fAngn2N L(X; Y) сходится к оператору A 2 L(X; Y) равномерно, если limn!1 kAn Ak = 0. Говорят, что последовательность fAngn2N L(X; Y) сходится к оператору A 2 L(X; Y) поточечно, если limn!1 kAnx AxkY = 0 для всех x 2 X.
Иногда поточечную сходимость называют сильной. Интуитивно ясно, что равномерная сходимость не слабее поточечной.
Предложение 3.3.1. Если последовательность fAngn2N операторов из пространства L(X; Y) сходится к оператору A 2 L(X; Y) равномерно, то она сходится и поточечно.
Доказательство. Немедленно следует из оценки |
|
kAnx AxkY kAn AkkxkX: |
|
Предложение доказано. |
|
Обратное, вообще говоря, неверно. |
|
Пример 3.3.1. Пусть X = Y = l2, x = (x1; : : : xn; : : : ),
A1x = (0; x2; : : : ; xn : : : ); Akx = (0; : : : ; 0; xk+1; : : : ; xn; : : : ):
Тогда для любого x 2 l2
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
0x 2 |
|
|
X |
x2 |
|
lim |
A |
x |
= lim |
= 0 |
|||||||
k |
! |
0 k |
k |
|
kY |
k |
! |
0 |
j |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
j=k+1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
159 |
(как остаток сходящегося ряда |
j1=1 xj2 |
= kxk2), т.е. последова- |
||||
тельность f |
A |
kgk2N сходится |
поточечно к нулю. С другой стороны, |
|||
|
|
P |
|
|
||
если |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
X |
xj2 = 1; |
z = (0; : : : ; 0; xk+1; : : : ; xn; : : : ) и |
||||||
|
|
|
|
|
j=k+1 |
|
то kAkzkY = kzkX = 1 и |
|
|
|
|
||
|
|
kAkk = sup kAkykY |
1; |
|
||
|
|
kyk=1 |
|
|
т.е. равномерная сходимость последовательности fAkgk2N к нулю невозможна.
Следующая теорема показывает, что, в отличие от понятий поточечной и равномерной сходимости, понятия поточечной и равномерной ограниченности в пространстве L(X; Y) совпадают, по крайней мере, если Y – банахово.
Теорема 3.3.1. (Принцип равномерной ограниченности)
Пусть Y – полное нормированное пространство. Если fAngn2N
L(X; Y), и fAnxgn2N ограничена при каждом фиксированном x 2
X, то fAngn2N ограничена.
Доказательство. Для доказательства нам потребуется следующая лемма.
Лемма 3.3.1. Пусть fAngn2N L(X; Y), и пусть существуют такие постоянная C > 0 и замкнутый шар B(x0; R), что
kAnxkX C для всех x 2 B(x0; R) и всех n 2 N:
Тогда fAngn2N ограничена.
160
Доказательство. Пусть x 6= 0 – произвольный элемент из X. Тогда вектор y0 = x0 + RkxxkX принадлежит шару B(x0; R), поскольку
x
|
ky0 x0kX = R |
|
|
= R: |
|
|||||||||||
kxkX |
|
|||||||||||||||
Так как |
R |
|
|
|
|
|
|
|
X kAnxkY kAnx0kY ; |
|||||||
C kAny0kY = |
xn X + Anx0 |
|
|
x |
||||||||||||
|
|
|
|
A x |
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|||
|
|
|
k |
k |
|
k k |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
то |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
R |
kAnxkY kAnx0kY + C 2C: |
|
|||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||
|
kxkX |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
2CkxkX |
|
|
|
|
|
|
2C |
|
||||
Отсюда kAnxkY |
|
|
|
|
, а значит, kAnk R . |
|||||||||||
|
|
R |
Продолжим доказательство теоремы. Если ее утверждение не
верно, то по лемме 3.3.1 последовательность fkAnxkY gn2N не ограничена ни в каком замкнутом шаре. Зафиксируем какой-нибудь шар
B(0; R0) в X. В нем fkAnxkY gn2N не ограничена, т.е. найдутся такие номер n1 и точка x1 2 B(x0; R0), что kAn1 x1kY > 1. В самом деле, в силу неограниченности, найдутся такие номер n1 и точка x~1 2 B(x0; R0), что kAn1 x~1kY > 2. Пусть 0 < " < 1 и положим x1 = x0 + (~x1 x0)". Тогда
kx1 x0kX = "kx~1 x0kX "R0 < R0;
kx~1 x1kX = (1 ")kx~1 x0kX (1 ")R0 < R0:
В силу непрерывности оператора An1 существует такое > 0, что kAn1 xkY < 1=2 для всех kxk < . Выбрав " так, чтобы (1 ")R0 < ; мы получим:
kAn1 x1kY jkAn1 x~1kY kAn1 (~x1 x1)kY j 2 1=2 > 1:
161
Далее, по непрерывности An1 найдется такое 0 < R1 < R0=2, что B(x1; R1) B(x0; R0) и kAn1 xkY > 1 для всех x 2
B(x1; R1). Так как fAnxgn2N неограничена и в шаре B(x1; R1), то найдутся такие номер n2 > n1 и точка x2 2 B(x1; R1), что kAn2 x2kY > 2 и т.д.
Продолжая эти рассуждения, мы получим последовательность точек fxkgk2N и последовательность замкнутых вложенных друг в друга шаров fB(xk; Rk)gk2N таких, что
1)Rk < R0=k;
2)xk 1 2 B(xk; Rk);
3)kAnkxkY > k для всех x 2 B(xk; k).
По теореме 1.5.1 о вложенных шарах найдется точка, скажем,
T
y 2 B(xk; Rk), т.е. kAnkykY k. Это означает, что последо-
k2N
вательность fkAnykgn2N не является ограниченной, что противоречит условию теоремы.
3.3.2Теорема Банаха-Штейнгауза
Следующая теорема является обобщением теоремы 2.7.2 на случай линейных операторов. Она дает критерий поточечной сходимости в пространстве L(X; Y) и, что самое главное, во многих случаях существенно облегчает проверку поточечной сходимости.
Теорема 3.3.2. (Теорема Банаха-Штейнгауза) Пусть Y –
пространство Банаха. Для того чтобы последовательность операторов fAngn2N из L(X; Y) сходилась к некоторому оператору
A 2 L(X; Y) поточечно, необходимо и достаточно, чтобы
1)fkAnkgn2N была ограничена;
2)fAngn2N L(X; Y) сходилась к A 2 L(X; Y) поточечно на некотором линейном многообразии X0, всюду плотном в X.
162
Доказательство. Необходимость. Если limn!1 Anx = Ax для всякого x 2 X, то limn!1 kAnxkY = kAxkY , поскольку
jkAnxkY kAxkY j kAnx AxkY :
Следовательно, fkAnxkY gn2N ограничена для всех x 2 X. Тогда из предыдущей теоремы мы заключаем, что fkAnkgn2N ограничена. В качестве X0 можно взять X.
Достаточность. Пусть C = max((supn2N kAnk); kAk). Пусть x 2 X nX0. Далее, поскольку X0 всюду плотно в X, то для всякого
" > 0 существует такой элемент x0 2 X0, что kx x0kX < "=4C. Тогда
kAnx AxkY = kAn(x x0) + (Anx0 Ax0) + A(x0 x)kY =
kAnkkx x0kX + kAnx0 Ax0kY + kAkkx0 xkX "=2 + kAnx0 A
Наконец, в силу условия 2) теоремы существует такой номер N, что для всех n N
kAnx0 Ax0kY < "=2:
Следовательно, для всех n N
kAnx AxkY < ";
что и требовалось. |
|