- •Лекция 1
- •Введение
- •Метрические пространства. Определения и примеры
- •Лекция 2
- •Непрерывные отображения метрических пространств
- •Сходимость
- •Лекция 3
- •Замыкание
- •Замкнутые множества
- •Лекция 4
- •Открытые множества
- •Полные метрические пространства
- •Лекция 5
- •Теорема о вложенных шарах
- •Плотные подмножества. Теорема Бэра
- •Лекция 6
- •Полнота и разрешимость уравнений
- •Пополнение пространства
- •Лекция 7
- •Принцип сжимающих отображений
- •Применение принципа сжимающих отображений к интегральным уравнениям
- •Раздел II: Линейные метрические пространства и функционалы
- •Лекция 8
- •Нормированные пространства
- •Евклидовы пространства
- •Лекция 9
- •Ортогональные системы. Теорема об ортогонализации
- •Коэффициенты Фурье. Неравенство Бесселя
- •Лекция 10
- •Теорема об изоморфизме
- •Подпространства, ортогональные дополнения
- •Лекция 11
- •Функционалы: основные определения и примеры
- •Компактность и полная ограниченность
- •Лекция 12
- •Свойства непрерывных линейных функционалов
- •Лекция 13
- •Сопряженное пространство
- •Теорема об общем виде непрерывного линейного функционала на полном евклидовом пространстве
- •Лекция 14
- •Второе сопряженное пространство
- •Слабая сходимость
- •Лекция 15
- •Обобщенные функции
- •Производная обобщенной функции
- •Лекция 16
- •Дифференциальные уравнения в классе обобщенных функций
- •Лекция 17
- •Обобщенные функции нескольких переменных
- •Свертка обобщенных функций
- •Раздел III: Линейные операторы в пространствах Банаха
- •Лекция 18
- •Линейные операторы: основные определения
- •Норма оператора
- •Лекция 19
- •Пространство ограниченных линейных операторов
- •Компактные операторы
- •Лекция 20
- •Принцип равномерной ограниченности
- •Лекция 21
- •Замкнутые операторы
- •Теорема о замкнутом графике
- •Лекция 22
- •Сопряженный оператор
- •Операторные уравнения
- •Обратный оператор
- •Лекция 23
- •Непрерывная обратимость
- •Достаточные условия непрерывной обратимости
- •Лекция 24
- •Спектр оператора. Резольвента
- •Спектр компактного оператора
- •Раздел IV: Операторные уравнения в пространствах Гильберта
- •Лекция 25
- •Продолжение линейного непрерывного оператора на пополнение. Пространство Лебега
- •Множества меры нуль. Сходимость почти всюду
- •Лекция 26
- •Функции, интегрируемые по Лебегу
- •Основные свойства интеграла Лебега
- •Кратный интеграл Лебега
- •Лекция 27
- •Сопряженный оператор. Случай евклидовых пространств
- •Самосопряженные операторы
- •Лекция 28
- •Собственные значения самосопряженных операторов
- •Лекция 29
- •Базисы со свойством двойной ортогональности
- •Лекция 30
- •Теорема об итерациях операторов
- •Условия разрешимости уравнений первого рода
- •Лекция 31
- •Операторные уравнения второго рода
- •Теоремы Фредгольма
- •Лекция 32
- •Замечания к теоремам Фредгольма
- •Следствия из теорем Фредгольма
- •Лекция 33
- •Линейные интегральные уравнения второго рода
- •Лекция 34
- •Уравнения с вырожденными ядрами
- •Уравнения Вольтерра
- •Заключительные замечания
- •Список литературы
172
3.5.3Обратный оператор
Перейдем теперь к описанию условий единственности решения операторного уравнения.
Определение 3.5.3. Оператор A : X ! Y называется обратимым, если для любого y 2 R(A) уравнение
(3.5.3) |
Ax = y |
имеет единственное решение x 2 D(A). Оператор, ставящий в соответствие каждому элементу y 2 R(A) единственный элемент x 2 D(A), удовлетворяющий уравнению (3.5.3), называется обратным к A и обозначается A 1.
Обратите внимание, что обратимость соответствует не условию 1) существования в определении корректности по Адамару, а условию 2) – единственности.
Предложение 3.5.2. Пусть оператор A : X ! Y является линейным. Тогда следующие условия являются эквивалентными:
1)оператор A обратим;
2)оператор A инъективен;
3)ker A = 0.
Доказательство. Пусть ker A = 0. Тогда, если y 2 R(A) и
Ax1 = Ax2 = y, то
0 = Ax1 Ax2 = A(x1 x2);
т.е. (x1 x2) 2 ker A. Значит, x1 x2 = 0 и оператор A инъективен.
173
Далее, если оператор A инъективен, то уравнение (3.5.3), очевидно, имеет единственное решение для всех y 2 R(A), т.е. оператор A обратим.
Наконец, если A обратим, и x 2 ker A, то в силу единственности решения уравнения (3.5.3) мы заключаем, что x = 0, т.е. ker A = 0.
Таким образом, мы доказали, что из 3) следует 2), из 2) следует 1), а из 1) следует 3). Значит, эти три условия эквивалентны.
Теорема 3.5.2. Если оператор A линеен и обратим, то оператор A 1 также линеен.
Доказательство. Прежде всего, заметим, что D(A 1) =
R(A) – линейное многообразие в Y (см. предложение 3.1.2). Пусть y1; y2 2 R(A). Для доказательства достаточно проверить, что
(3.5.4) A 1(ay1 + by2) = aA 1y1 + bA 1by2
для всех скаляров a и b.
Пусть Ax1 = y1, Ax2 = y2. В силу линейности оператора A
имеем
(3.5.5) A(ax1 + bx2) = aAx1 + bAx2 = ay1 + by2:
Так как по определению обратного оператора x1 = A 1y1, x2 = A 1y2, то
aA 1y1 + bA 1y2 = ax1 + bx2:
С другой стороны, из (3.5.5) следует, что
A 1(ay1 + by2) = ax1 + bx2;
что в совокупности с двумя предыдущими равенствами и дает ра-
венство (3.5.4).
174
Теорема 3.5.3. Если оператор замкнут и обратим, то обратный к нему также замкнут.
Доказательство. Рассмотрим графики операторов A и A 1:
= f(x; Ax); x 2 D(A)g; 1 = f(y; A 1y); y 2 R(A)g:
Ясно, что график оператора A 1 можно переписать в виде
1 = f(Ax; x); x 2 D(A)g;
а значит, его можно отождествить с графиком оператора A.