- •1.1. Основные схемы аэс
- •1.2. Конструкционная схема канального реактора
- •1.3. Конструкционная схема корпусного реактора
- •1.4. Конструкционные схемы кассет и технологических каналов
- •2.1. Основные двух- и трехкоитурные
- •2.2. Общая характеристика парогенераторов
- •2.3. Основные схемы парогенераторов,
- •2.4. Основные схемы парогенераторов, обогреваемых жидким металлом
- •2.5. Парогенераторы, обогреваемые газами
- •3.1. Общая характеристика процесса генерации в парогенерирующем элементе
- •3.2. Генерация пара на плоских поверхностях в свободном объеме
- •3.3. Генерация пара на плоских поверхностях при направленном движении восходящего пароводяного потока
- •3.4. Определение реактивной силы жуковского и статической силы магнуса
- •3.5. Анализ действия сил на пузырек пара
- •3.6. Плотность центров парообразования на теплообменной поверхности
- •3.7. Частота отрыва паровых пузырьков
- •4.1. Изменение структуры пароводяного потока по длине парогенерирующего канала
- •4.2. Расходные характеристики пароводяного потока
- •4.3. Истинные характеристики пароводяного потока
- •4.4. Изменение основных характеристик пароводяного потока по длине парогенерирующего канала
- •4.5. Влияние давления на истинные
- •5.1. Определение истинного паросодержания
- •5.2. Определение истинного паросодержания
- •5.3. Определение истинного паросодержания в трубах методом просвечивания γ-излучением
- •5.4. Выбор нуклидов для просвечивания γ-излучением
- •6.1. Физическая модель восходящего пароводяного потока
- •6.2. Определение истинного паросодержания в парогенерирующих трубах
- •6.3. Определение истинного паросодержания в парогенерирующих кольцевых щелях
- •6.4. Определение истинного паросодержания в кассетах и технологических каналах
- •7.1. Гидравлические сопротивления
- •7.2. Гидравлическое сопротивление трения в кассетах при движении однофазных потоков
- •7.3. Уравнения движения двухфазного потока
- •7.4. Сопротивление дистанционирующих решеток при течении двухфазных потоков
- •7.5. Сопротивление трения в кассетах
- •7.6. Определение полного сопротивления в кассетах и технологических каналах
- •8.1. Гидравлическое сопротивление трения при движении однофазных потоков
- •8.2. Гидравлическое сопротивление трения при движении двухфазных потоков
- •8.3. Определение местных гидравлических сопротивлении
- •8.4. Влияние плотности теплового потока на гидравлическое сопротивление
- •9.1. Физическая основа естественной циркуляции
- •9.2. Движущий и полезный напоры
- •9.3. Среднеинтегральное паросодержание на участке парогенерирующего канала
- •9.4. Расчет естественной циркуляции в простых контурах
- •9.5. Расчет естественной циркуляции в сложных контурах
- •9.6. Экспериментальные исследования
- •9.7. Расчет естественной циркуляции по упрощенному методу
- •9.8. Показатели надежности естественной циркуляции
- •10.1. Уравнение гидродинамической характеристики
- •10.2. Тепловая и гидравлическая неравномерности параллельно включенных парогенерирующих каналов
- •10.3. Методы устранения межвитковых пульсаций
- •10.4. Экспериментальные исследования
- •10.5. Исследования гидродинамической устойчивости с использованием теории автоматического регулирования
- •11.1. Физическая основа безнапорного движения пара через слой жидкости
- •11.2. Парораспределительные дырчатые щиты
- •11.3. Гидродинамика барботажного слоя
- •11.4. Паропромывочные устройства
- •12.1. Сепарация пара в паровом объеме
- •12.2. Жалюзийная сепарация
- •12.3. Центробежная сепарация парожидкостных систем
- •12.4. Экспериментальные методы отбора проб пара и обоснование сепарирующих устройств
- •13.1. Требования к качеству пара и питательной воды
- •13.2. Уравнения солевого баланса
- •13.3. Условия получения чистого пара
- •13.4. Коррозионные процессы на поверхностях теплообмена со стороны рабочего тела
- •13.5. Отложение примесей воды на поверхностях
- •13.6. Водный режим в парогенераторах и реакторах
- •14.1. Теплообмен на погруженных теплоотдающих поверхностях
- •14.2. Теплообмен при пузырьковом кипении в условиях направленного движения потока
- •14.3. Теплообмен при кипении жидкости, не догретой до температуры насыщения
- •14.4. Режим ухудшенного теплообмена
- •14.5. Теплообмен при движении однофазных сред
- •14.6. Особенности теплообмена в активной зоне ядерного реактора
- •15.1. Механизм процесса кризиса теплообмена
- •15.2. Кризис теплообмена при кипении на погруженных поверхностях
- •15.3. Кризис теплообмена в условиях направленного движения пароводяного потока
- •15.4. Области кризиса теплообмена при продольном обтекании твэлов
- •15.5. Определение запаса до кризиса теплообмена в наиболее энергонапряжеиной кассете ядерного реактора
- •16.1. Общие положения при проектировании
- •16.2. Выбор числа петель и мощности
- •16.3. Расчет паропроизводительности
- •16.4. Теплотехнические расчеты
12.1. Сепарация пара в паровом объеме
Поток пара, отделившийся от водяного объема в месте зеркала испарения, захватывает капли влаги и увлекает их в паровое пространство. В каплях уносимой влаги содержатся различные примеси парогенераторной воды, загрязняющие пар. Вынос таких капель с паром из барабана является крайне нежелательным явлением, поскольку отложение примесей в трубопроводе и в проточной части турбины нарушает нормальный режим их работы. В АЭС с каплей влаги из активной зоны возможен вынос радио-активных частиц, отложение которых в трубопроводе и турбине увеличивает радиоактивный фон и затрудняет об-служивание оборудования.
С каплями влаги в пар поступают также и растворенные в воде вещества. Примеси, находящиеся в парогенераторной воде в виде грубой взвеси, с водяными каплями не уносятся. Парогенераторные растворы характеризуются равномерностью концентраций веществ в верхней части се-парационных барабанов. Поэтому в уносимых каплях на-ходятся все растворенные в парогенераторной воде вещества в тех же концентрациях.
На основании изложенного можно записать
с/М=свл/Мвл, (12.1)
где с и свл — соответственно суммарная масса всех примесей в парогенераторной воде и во влаге, уносимой из се-парационного барабана насыщенным паром, мг; Μ и Мвл— соответственно масса парогенераторной воды и воды, уно-симой паром, кг.
Концентрация всех примесей в паре
Sп=свл/(Мп+Мвл), (12.2)
где Мп — масса пара. Если подставим в (12.2) значение свл из (12.1), то получим
Sп=Мвлс/[(Мп + Мвл)М], (12.3)
где Мвл/(Mп+Мвл)=ω — отношение массы влаги, содер-жащейся в насыщенном паре, к суммарной массе влажного пара, называемое влажностью пара. Иногда влаж-
ность пара выражают в процентах:
(12.4)
С учетом введенных обозначений запишем (12.3) в виде, мг/кг,
Sп=ωSв. (12.5)
Зависимость (12.5) показывает, что концентрация всех примесей в паре (без учета растворимости солей в паре при р<6 МПа) определяется влажностью пара и общей концентрацией примесей в парогенераторной воде.
С уменьшением ω и Sв снижается концентрация примесей в паре. Уменьшить влажность пара можно сепарацией капель влаги. Под действием динамической силы парового потока возможен выброс капель влаги различных размеров с зеркала испарения в паровое пространство. Крупные капли, сила тяжести которых превышает динамический напор пара, возвращаются обратно на поверхность жидкости. В отдельных случаях высота выброса капель настолько велика, что при недостаточной высоте парового объема происходит захват их и вынос из барабана в паропровод. Сравнительно небольшие капли выносятся паровым потоком при превышении динамического напора пара над силой тяжести этих капель.
Капли жидкости свободно транспортируются потоком пара, когда скорость его w"0 выше скорости витания wвит, соответствующей равенству силы трения и весу капли:
(πdк3/6)(ρ' — ρ")g = ζ(πdк2/4)(ρ''w2вит/2). (12.6)
Отсюда
(12.7)
Если wвит>w"0, а высота, на которую забрасывается капля, меньше высоты парового пространства, то капля упадет обратно на зеркало испарения.
Следовательно, влажность пара определяется числом капель, забрасываемых на высоту, где расположены паро-отводящие каналы, и транспортируемых паровым потоком из парового пространства. При больших высотах парового пространства исключается заброс капель и влажность оп-ределяется в основном каплями, транспортируемыми пото-ком. При малых высотах парового пространства заброс пара характеризует влажность.
Соотношение между транспортируемой и забрасываемой влагой зависит от скорости пара (паровой нагрузки). С ростом паропроизводительности растут нагрузки зеркала испарения и увеличивается скорость пара в паровом объеме сепарационного барабана. В общем случае зависимость влажности пара ω от приведенной скорости пара w"0 и нагрузки зеркала испарения Rs может быть записана в виде
(128)
где w"0=Dv"/Fs; Rs=D/Fs; D — паровая нагрузка, кг/с; Fs — площадь, зеркала испарения, м2.
На рис. 12.1 представлен типовой график зависимости влажности пара от его скорости. В основу построения этого графика было положено большое число экспериментальных и эксплуатационных данных.
Рис. 12.1. Зависимость Рис. 12.2. Зависимость влаж- влажности пара от приве- ности пара от общей концент- денной скорости рации примесей в воде
Для нагрузок, при которых ω=0÷0,03 % (очень малая влажность), m=l÷2,5; для нагрузок, при которых ω=0,03÷0,2%, m=2,5÷4; при ω>0,2% m=8÷10. Современные парогенераторы АЭС и ядерные реакторы с кипением теплоносителя в активной зоне работают в режимах паровых нагрузок, при которых влажность пара на выходе из барабана не превышает 0,10%. Увеличение высоты парового пространства смещает на графике кривую ω=f(w''0) вниз, т. е. с увеличением высоты парового пространства при одной и той же приведенной скорости пара влажность уменьшается. Это явление объясняется тем, что с ростом высоты парового пространства увеличивается число подбрасываемых капель, которые не попадают в пароотводящие трубопроводы, а возвращаются на зеркало испарения. Опыты показывают, что при достижении определенной вы-
соты парового пространства дальнейшее ее увеличение не приводит к заметному снижению влажности пара. С уве-личением давления кривая ω=f(w''0) смещается вверх, т. е. с увеличением Ρ возрастает влажность.
Условия сепарации сильно зависят от состава пароге-нераторной воды. Многочисленные экспериментальные ис-следования показали, что влажность пара в зависимости от общей концентрации примесей в парогенераторной воде ω=f(Sв) имеет три области. Типичные графики изменения ω в зависимости от Sв приведены на рис. 12.2.
При изменении солесодержания от нуля (полностью обессоленная вода) до некоторого значения Sвкр, называемого критическим солесодержанием, влажность пара не зависит от Sв. Дальнейшее увеличение солесодержания в воде приводит к значительному росту влажности, обусловленному уменьшением диаметра водяных капель и вспениванием поверхности зеркала испарения, приводящим к росту действительного уровня водяного объема и уменьшению высоты парового пространства.
Для парогенерирующих установок АЭС критическое со-лесодержание воды уменьшается при увеличении нагрузки на зеркало испарения (рис. 12.2): при Rs2>Rs1 Sв2кр<Sв1кр. С уменьшением высоты паровых объемов сепарационных барабанов критическое солесодержание также уменьшается. В области солесодержаний воды 0—Sвкр имеет место пропорциональное изменение солесодержания пара ω=const. Область работы парогенераторных установок АЭС ограничивается значениями Sв<Sвкр.
Количественная зависимость по капельному уносу в па-ровом пространстве, определяющая влажность пара, уста-новлена в [40] для солесодержаний в парогенераторной воде Sв<Sвкр. Эта зависимость имеет вид
(12.9)
где Η — высота парового пространства, определяемая по формуле
Н=hур+hпр—hyp/(l—φ)=hпр—hур [φ/(1—φ)]; (12.10);
здесь hур — весовой уровень воды в барабане, составляющий высоту жидкости над погруженным дырчатым щитом; hпр — высота парового пространства (без учета набухания).
Зависимость (12.9), показывающая, что с увеличением приведенной скорости пара и уменьшением высоты парового пространства влажность пара возрастает, справедлива при малых и умеренных значениях w"0, т. е. в условиях, когда имеет место следующее неравенство:
[w0''2/(φgH)] ≤ 4,2. 10-6 [g (σ/gρ")3/2 /v2]0,55 [ρ"/(ρ' — ρ")]0,35.
(12.11)
При больших приведенных скоростях пара влажность пара резко возрастает. В этих условиях зависимость (12.9) неприменима.
Действительное значение приведенной скорости пара в паровом пространстве барабана-сепаратора должно удов-летворять неравенству (12.11). При расчете влажности пара по (12.9) следует учитывать то обстоятельство, что высота парового пространства оказывает существенное влияние до Н≈0,8÷1,0 м. При Н>0,8 м в (12.9) следует вводить значение Н=0,8. В этом случае действительное значение влажности будет меньше расчетного.