doc2
.pdf37. Теорема об изменении главного момента количеств движения |
231 |
Главный момент количеств движения системы в момент вылета
шарика из трубки |
|
|
|
A ? = |
Ар + Аи, |
где Др = /со; |
= ml2a\ |
|
Тогда |
|
|
|
Цг = |
(I+ml2)ox |
Приравняем полученные значения: |
||
|
(I +та2) соо = (/ +т12)и> |
и найдем угловую скорость трубки в момент вылета из нее шарика:
|
I +та2 |
|
оо = -I+ml 2 ' |
О т в е т : со = I +та2 |
|
I |
+ml2' |
|
Задача 37.57 |
Стержень АВ длины 2/= 180 см |
|
и массы M\-2YS |
подвешен в ус- |
тойчивом положении равновесия |
на острие так, что ось его горизонтальна. Вдоль стержня могут перемещаться два шарика массы М2 = 5 кг каждый, прикреплен-
ные к концам двух одинаковых пружин.
Стержню сообщается вращательное движение вокруг вертикальной оси с угловой скоростью, соответствующей щ = 64 об/мин, причем шары расположены симметрично относительно оси вращения и центры их с помощью нити удерживаются на расстоянии 2/, = 72 см друг от друга. Затем нить пережигается, и шары, совершив некоторое число колебаний, устанавливаются под действием пружин и сил трения в положение равновесия на расстоянии 2/2 = 108 см друг от друга. Рассматривая шары как материальные точки и пренебрегая массами пружин, определить новое число п2 оборотов стержня в минуту.
232 |
X. Динамика материальной системы |
Р е ш е н и е
К данной механической систе-
\
ме приложены внешние силы: сила тяжести Mxg стержня АВ, силы тяжести шаров, каждая равная M2g, реакция R острия.
Применим теорему об изменении главного момента количеств движения системы относительно оси z:
dtх _ 1мгт
Так как векторы внешних сил либо пересекают ось z, либо параллельны ей, то главный момент внешних сил
о,
поэтому
Lz = L]Z = L2z = const.
Главный момент количеств движения системы в момент, когда шары удерживаются нитью:
Aj = Агг
Определим момент количества движения стержня АВ относительно оси z, проходящей через центр его тяжести:
, |
, |
Mt(AB)2 |
Md21)2 |
со. |
L„ |
= 1ло, = —ti——coi = |
12 |
||
|
' |
12 |
|
и момент количества движения шара как точечного груза относительно оси z
Lm = M2lh\-
Тогда |
|
|
|
А* = |
М^2+2 |
M2lf\^J |
1 j 30 |
|
12 |
з |
37. Теорема об изменении главного момента количеств движения |
233 |
Главный момент количеств движения после пережигания нити, удерживавшей шары, когда шары будут находиться на расстоянии 12 от оси вращения:
Найдем момент количества движения стержня АВ относительно оси z, проходящей через центр его тяжести,
• 1г ©2_= М,{21)2
12
и момент количества движения шара относительно оси z
|
|
1 ш = М2/22 со2- |
|
|
Тогда |
|
|
|
|
Ьь = |
|
M2q |
пп2 |
|
12 |
)Ж ' |
|||
|
3 |
Приравняем полученные значения главных моментов количеств движения системы:
|
|
|
7t«[ |
+2 М212 |
пп2 |
||
|
|
|
J ~30~ |
|
|
|
Ж ' |
Отсюда определим значение п2. |
|
|
|
|
|||
«2 |
6Mrf + MJ2 |
6-5 (36)2 |
+2-902 |
с . |
ч |
||
: : — Ц |
Ц-я, = |
6-5(54)2 |
+2 -90 |
т |
-64 = 34 (об/мин). |
||
|
6М$ + Л/,/2 1 |
|
|
|
|||
Ответ: |
п2 _ 6МVJV1221?ц |
+ МЛг И] = 34 об/мин. |
|
|
|
||
|
|
+ м,/2 |
|
|
|
|
|
Задача 37.58
Тележка поворотного подъемного крана движется с постоянной скоростью v относительно стрелы. Мотор, вращающий кран, создает в период разгона постоянный момент, равный т0 . Определить угловую скорость со вращения крана в зависимости от расстояния Л; тележки до оси вращения АВ, если масса тележки с грузом равна М, I — момент инерции крана (без тележки) относительно оси вращения;
37. Теорема об изменении главного момента количеств движения |
235 |
Тогда момент количества движения тележки
Л/г(Л/уабс) = Mz(Mvmv) + Mz{MvmH) = Mx2со,
так как Mz(Mvam) = О (вектор Mvom пересекает ось г). Следовательно,
- /со+ Mx2iо = (/ + Мх2)со.
Полученное значение главного момента количества движения подставим в равенство (2):
(/ + Мх2) со=m0t. |
(3) |
Так как относительное движение тележки — это равномерное движение со скоростью v, то
х- х 0 v
Тогда из уравнения (3) определим угловую скорость вращения крана
ю _ Щ |
х-хр |
I + Mx2 |
v |
Задача 37.59
Сохранив условие предыдущей задачи, определить угловую скорость со вращения крана, если мотор создает вращающий момент, равный /яр-асо, где т0 и а — положительные постоянные.
|
Р е ш е н и е |
|
|
|
К данной механической системе приложены внешние силы: сила |
||
тяжести Mg тележки, сила тяжести Р крана, вращающий |
момент |
||
тър |
силы реакций RA и Rs опор А и В (см. рисунок в реше- |
||
нии задачи 37.58). |
|
|
|
|
Применим теорему об изменении главного момента количеств |
||
движения системы: |
|
|
|
|
^ - = 1 |
щт. |
(1) |
236 |
|
X. Динамика материальной системы |
|||
Момент внешних сил относительно оси z |
|
|
|||
ЛМг(¥ке) = |
щ-аох |
|
|
|
|
Тогда уравнение (1) примет вид |
|
|
|
|
|
at = |
асо. |
|
|
(2) |
|
Главный момент количеств движения механической системы от- |
|||||
носительно оси z (см. решение задачи 37.85): |
|
|
|||
Цг =XKp + Z,T = /co+Mx:2co = (/ + Afjc2)ca |
(3) |
||||
Продифференцируем по времени выражение (3) и подставим по- |
|||||
лученное выражение в уравнение (2): |
|
|
|
||
2Мх— со+(/ + Мх2)— = то - аса |
|
(4) |
|||
dt |
|
dt |
|
|
|
Введем замену: |
|
|
|
|
|
Ло _ d(adx _ vdiо |
|
|
|
||
dt |
dtdx |
dx' |
|
|
|
dx |
|
|
|
|
|
где v = —. |
|
|
|
|
|
dt |
|
|
|
|
|
С учетом этого уравнение (4) примет вид |
|
|
|||
(2Mjtv+oc)co+(/ + M f 2 ) — - щ = 0. |
|
(5) |
|||
|
|
dx |
|
|
|
Введем подстановку со = pz- Тогда |
|
|
|
|
|
diо |
dp |
dz |
|
|
|
dx |
= —Z + P—. |
|
|
|
|
dx |
dx |
|
|
|
|
Подставим это выражение в уравнение (5) и получим |
|
||||
(2Mxv + a)pz+v(I |
+ Mx2)(^-z+P—1-ОТо |
=0. |
|
||
|
Ык |
dx) |
|
|
|
Разобьем это уравнение на два уравнения: |
|
|
|||
(2Mxv + а)р + v(7 + |
2ч dp |
г - 0 , |
|
(6) |
|
Мх ) |
|
||||
|
|
dx |
|
|
|
v(/ + Мх 2 )р^ -- щ = 0. |
|
|
(7) |
||
|
dx |
|
|
|
|
37. Теорема об изменении главного момента количеств движения |
237 |
|
Решим уравнение (6). Так как г * О, то |
|
|
(2Mxv + a)p+(I + |
dx = 0. |
|
Найдем значение р, при котором выполняется это условие. Разделим переменные и получим
(2Mxv + a)dx |
dp |
v{[ + Mx2) |
|
или |
|
|
2 х + — V |
_ |
, |
|
|
|
Mv) |
Ф |
|
|
i - |
+ x2 |
|
Р ' |
|
М |
|
|
|
Проинтегрируем |
|
|
|
|
г 2 x d x |
,cMvX- |
|
[dP |
|
— + x l |
— + x1 |
p |
||
M |
|
M |
|
|
/ 2 V a |
1 |
___ |
x |
|
|
|
M |
|
Ш |
Откуда |
|
|
|
|
|
|
а [Ж |
ГM |
|
p = |
- j — e |
|
|
|
|
— + ДГ |
|
|
|
|
M |
|
|
|
Введем обозначения: |
|
|
|
|
a |
ГГ |
= M-. |
ПГ |
, |
—J— |
J— |
= k, |
||
vHlM |
|
\M |
|
тогда
238 X. Динамика материальной системы
Решим уравнение (7). Разделим переменные и подставим вместор выражение (8). Тогда
|
dz = |
щ<1х |
= |
|
Мх2)М |
|
|
|
|
|
|
v(l + Мх2)р |
~ v(l + |
|
|
|
|||
Отсюда получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
щ |
* |
ц arctg- |
|
|
|
|
|
|
|
Z = ~ - |
е |
*dx. |
|
|
|
|
|
|
|
Mvi*0 |
|
|
|
|
|
|
Тогда угловая скорость крана |
|
|
|
|
|
||||
|
a = PZ= |
ГПл |
|
- Ц arctgi * |
ц arctg— |
|
|
||
|
v(I + Мх) |
g |
Че |
kdx. |
|
|
|||
|
|
|
|
3 |
|
|
|
||
О т в е т : co= |
Щ |
|
- narctgi x |
д arctgi |
ГГ |
п |
Г~Г~ |
||
ю |
|
e |
t Je |
|
kdx, где к = / — ; |
ц = —Л |
— |
||
|
v(I + Mx ) |
^ |
|
|
VxV/M |
(ось x направлена вправо вдоль стрелы).
38.Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы
Методические указания к решению задач
Кинетической энергией механической системы называется арифметическая сумма кинетических энергий всех материальных точек системы, т.е.
Г = |
(38.1) |
Если механическая система состоит из соединенных между собой определенным образом твердых тел, то кинетическую энергию системы определяют как арифметическую сумму кинетических энергий всех тел
Г = |
(38.2) |
где Тк — кинетическая энергия к-то твердого тела.
Формулы для определения кинетической энергии твердого тела в зависимости от вида его движения.
При поступательном движении
Mv7 |
|
Г = —2 ; |
(38.3) |
При вращении тела вокруг неподвижной оси |
|
/ со2 |
(38.4) |
Т = |
где /г — момент инерции тела относительно оси вращения; со — угловая скорость вращения тела.
При плоскопараллельном движении
Т = |
+ |
(38.5) |
|
2 |
2 |
где vc — скорость центр масс тела; 1Сг — момент инерции тела относительно оси, проходящей через центр масс.