doc2
.pdf38. Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы |
271 |
Задача 38.19
Однородная нить длины 2а, висевшая на гладком штифте и находившаяся в покое, начинает двигаться с начальной скоростью v0. Определить скорость нити в тот момент, когда она сойдет со штифта.
Р е ш е н и е
Рассмотрим движение однородной нити под действием силы тяжести. Сила тяжести участка нити (см. рисунок)
D |
Т |
- |
|
|
|
2а |
|
|
|
где т масса всей нити; х — длина участка |
|
|||
нити. |
|
|
|
|
Применим теорему об изменении кине- |
|
|||
тической энергии механической |
системы: |
17 |
||
= |
|
+ |
(О |
Так как нить нерастяжимая, то сумма работ внутренних сил равна нулю, т.е.
Х Л ' = 0 .
Определим кинетическую энергию нити в начале движения:
|
1 |
2 |
|
7о = -mv$ |
|||
и тогда, когда она сойдет со штифта, |
|||
r r |
1 |
2 |
|
Т = —mv . |
|||
|
2 |
|
|
Определим работу внешних сил: |
|
||
ЪАк=Алв |
+ Авс- |
||
Работа силы тяжести />• поднимающейся ветви АВ нити |
|||
AAB=\^XdX: |
mga |
||
4 ' |
|||
„2 а |
|||
Работа силы тяжести Р, опускающейся ветви ВС нити |
|||
2а |
|
3mga |
|
|
|
||
ARC - f |
'^LXDX |
• |
|
I |
2 a |
|
272 |
|
|
X. Динамика материальной системы |
Тогда |
|
|
|
2mga |
mga _ mga |
||
|
4 |
4 |
2 |
Подставим полученные значения в уравнение (1): |
|||
1 2 |
1 |
2 |
tnga |
— mv |
—mvn |
= —2— |
|
2 |
2 |
|
2 |
инайдем скорость нити в тот момент, когда она сойдет со штифта:
v= *Jag + v
Ответ: v = ^Jag + v
Задача 38.20
Транспортер приводится в движение из состояния покоя приводом, присоединенным к нижнему шкиву В. Привод сообщает этому шкиву постоянный вращающий момент М. Определить скорость ленты транспортера у в зависимости от ее перемещения s, если
масса поднимаемого груза А равна Ми а шкивы В и С радиуса г и массы М2 каждый представляют собой однородные круглые цилиндры. Лента транспортера, массой которой следует пренебречь, образует с горизонтом угол а. Скольжение ленты по шкивам отсутствует.
Р е ш е н и е
Рассмотрим движение данной механической системы. Покажем на рисунке начальное и конечное положение груза А, угол поворота шкива и действующие силы: силы тяжести Mif и M2g, вращающий момент М.
38. Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы |
273 |
Применим теорему об изменении кинетической энергии меха- |
|
нической системы: |
|
= |
(1) |
Так как лента транспортера нерастяжима, то сумма работ внутренних сил равна нулю, т.е.
Транспортер приходит в движение из состояния покоя, значит,
Т0=0.
Тогда уравнение (1) примет вид
г = 1 4 ? . |
(2) |
Определим кинетическую энергию системы, когда груз А переместился на величину s:
Т = ТА + ТВ + ТС.
Кинетическая энергия груза А
тА=\му.
Кинетическая энергия шкивов В и С
|
2 |
2 |
2 |
г2 |
4 |
Тогда |
2 |
2 |
2 |
г2 |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
4 |
4 |
|
2 |
Найдем работу внешних сил: |
|
|
|
||
|
|
= |
АЛ+АМ. |
|
Работа силы тяжести тела А
АА = ~M\GH = -A^gssina.
Работа вращающего момента М, приложенного к шкиву В,
Ам = М(р = М-.
г
38. Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы |
275 |
м' |
м' |
_ |
|
= Х J w c o s t f ; |
v r ) + X /Ф^С05(ФС И ; vr), |
(1) |
|
и |
И |
|
|
где vr — скорость тела М в момент, когда оно вылетает из трубки.
В начальный момент времени тело М относительно трубки CD было в покое, т.е. v^ =0.
Так как трубка CD вращается в горизонтальной плоскости, то ра-
бота силы тяжести тела М: |
|
|
|
м' |
|
|
|
X ]F( dSrcos(Fr, |
vr) - 0. |
||
м |
|
|
|
Найдем работу переносной силы инерции |
|||
м |
|
2 2 |
L |
X \<KdSr cos(€%; vr)= |
|
тогдг |
ma1!? ma>2XQ |
} mm2xdx •• |
|
||
м |
xo |
|
*o |
Значение угловой скорости трубки CD при вылете из нее тела М (см. решение задачи 37.56):
I +тхд СО= (Яд
I+mL2'
Тогда
|
moil |
I +mx§ |
*D |
2 |
I+mL2 |
|
|
Подставим полученные значения в уравнение (1):
mv2 |
_ та>о I+mxl |
2 |
„2\ |
|
2 |
|
2 I+mL2 |
{L - |
Ч) |
и найдем скорость тела М: |
|
|
|
|
vr |
= |
cooJ^4(L2-xi). |
||
|
|
I +mLr |
|
|
О т в е т : vr = o^J/ + m X ° (L2 |
- х$). |
|
|
|
V I +mLr |
|
|
|
|
278 |
X. Динамика материальной системы |
Р е ш е н и е
Рассмотрим движение механической системы, состоящей из барабана А и груза В. Покажем на рисунке действующие на нее внешние силы: силу тяжести Mxg барабана, вращающий момент твр, а также перемещения элементов системы, которые выразим через заданное перемещение груза В:
Ф =hг- .
Скорости элементов системы со выразим через искомую скорость поднимаемого груза В:
v
СО = —.
Применим теорему об изменении кинетической энергии в интегральной форме:
T-T0 = 2A{Fk') + |
(!) |
Кинетическая энергия системы в начале подъема равна нулю, т.е. То =0.
В конце подъема груза В
Т = ТА + ТВ. |
(2) |
Кинетическая энергия барабана А, совершающего вращательное движение,
2 |
2 2 г1 |
4 |
Кинетическая энергия груза В, совершающего поступательное движение,
TB=jM2v2.
Тогда согласно формуле (2)
Т~(М{ +2 М2У-