doc1
.pdf250 IX. Динамика материальной точки;
Например, при движении точки по поверхности, заданной уравнением
f(x,y,z) = О,
х, у и z — координаты точки, дифференциальные уравнения движения в декартовой системе координат имеют вид
тх |
д/ |
|
дх' |
|
|
|
|
|
|
df |
(31.2) |
|
оу |
|
|
|
В уравнениях (31.2) X — неопределенный множитель Лагранжа,
Х= -N
А/ '
где Д / =
Уравнения (31.2) называют дифференциальными уравнениями Ла-
гранжа первого рода для несвободной материальной точки.
Из уравнений (31.2) и уравнения связи /(х, у, г) = 0 можно найти четыре неизвестных — координаты точек: х, у, z, и неопределенный множитель Лагранжа X — как функции времени и произвольных постоянных интегрирования. При известном значении X нормальная реакция связей
N = Х&/.
При движении точки ее траектория задается как линия пересечения двух поверхностей ft(x, у, z) = 0 и /2(х, у, z) = 0. Нормальная реакция в этом случае
N = N,+N2,
где N\, N2 нормальные реакции поверхностей.
, Тогда в уравнения (31.2) входят два множителя Лагранжа: X, = -HL
n2
К2 = — и л и , вернее, два слагаемых, содержащих эти множители.
4£>
31. Смешанные задачи |
251 |
При движении точки по шероховатой поверхности или линии необходимо учитывать максимальную силу трения, направление которой противоположно направлению вектора скорости, что при составлении дифференциальных уравнений в форме Лагранжа приводит к весьма громоздким уравнениям, аналитическое решение которых практически невозможно.
Поэтому при решении задач этого параграфа более целесообразно применение дифференциальных уравнений движения несвободной материальной точки в форме Эйлера, которые представляют собой проекции векторного равенства (31.1) на естественные оси — касательную, главную нормаль и бинормаль. Например, при движении точки по гладкой кривой эти уравнения примут вид
т //г |
//2 с |
|
(31.3) |
Р |
Р |
0 = |
|
При решении уравнений (31.3) уравнение движения по оси т можно не интегрировать, а лучше применить теорему об изменении кинетической энергии материальной точки в интегральной форме при условии, что на точку действуют постоянные силы.
Последовательность решения задач этого параграфа:
1.Выбрать систему отсчета (систему осей).
2.Изобразить движущуюся точку (тело) в произвольном положении.
3.Показать все действующие на точку силы, включая реакции связей.
4.Составить необходимые дифференциальные уравнения движения в проекциях на выбранные оси. В случае криволинейного движения воспользоваться уравнениями в форме Эйлера. Для определения скорости движения по кривой вместо уравнения движения по касательной применить теорему об изменении кинетической энергии точки в интегральной форме, а для определения нормальной реакции — уравнение в проекции на главную нормаль.
252 |
IX. Динамика материальной точки; |
5.Проинтегрировать полученные дифференциальные уравнения
иопределить постоянные интегрирования по начальным условиям движения.
6.Найти искомую величину в обшем виде и убедиться в правильности результата, проверив размерности входящих в это выражение величин. Провести вычисления.
Задачи и решения
Задача 31.1
Груз массы 1 кг подвешен на нити длины 0,5 м в неподвижной точке О. В начальный момент груз отклонен от вертикали на угол 60°, и ему сообщена скорость v0 в вертикальной плоскости по перпендикуляру к нити вниз, равная 2,1 м/с. Определить натяжение нити в наинизшем положении и отсчитываемую по вертикали высоту, на которую груз поднимается над этим положением.
Р е ш е н и е
Запишем второй закон динамики для несвободной материальной точки:
та
где N — натяжение нити, т.е. N = Т (см. рисунок).
Проецируя это уравнение на главную |
|
||
нормаль п, получим |
|
|
|
mv2 |
= -mg + T, |
|
|
I |
|
|
|
откуда |
|
|
|
т |
m v |
, |
(1) |
Т = ——vmg. |
Квадрат скорости найдем, используя теорему об изменении кинетической энергии:
™„2 „,,,2
= mgh,
где h =1 -/cos60° = 0,5/.
31. Смешанные задачи |
253 |
Тогда
v2 =v02+2gA = v02+#/.
Подставим значение v2 в формулу (1) и рассчитаем натяжение нити:
Т = y(v| + g!)+mg = ^~+2mg = |
+ 2 -9,8 = 28,4 (Н). |
Высоту Я, на которую поднимается груз, вычислим из условия равенства нулю кинетической энергии в верхнем положении, когда
Т{ =0, тогда |
|
|
|
|
Г, |
-T0=-mgH, |
|
|
г |
-m(vo+s0 |
, |
|
у0 |
|
|
Откуда |
|
|
|
я = у |
^ = (2Д)2+9,8-0,5 |
||
|
2g |
2-9,8 |
|
О т в е т : 28,4 Н; 47,5 |
см. |
|
|
Задача 31.2
Сохраняя условия предыдущей задачи, кроме величины скорости v0, найти, при какой величине скорости v0 груз будет проходить всю окружность.
Р е ш е н и е
Используя решение задачи 31.1, запишем
Я = Vo +gl 2g
где Я =21. Откуда найдем
Vo = 3gl, v0 = Jlgl,
где v0 — скорость, имея которую, груз поднимется до верхней точки окружности, но не опишет полной окружности.
254 |
IX. Динамика материальной точки; |
Чтобы груз описал полную окружность, натяжение нити в ее верхней точке должно быть равно нулю, т.е. согласно формуле (1) реше-
.. , mv2
ния задачи 31.1
На основании теоремы об изменении кинетической энергии запишем
|
|
т у 2 т , |
г , г. |
= |
т ; |
|
|
———(vo |
+gl) |
-2mgl |
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
f-^2+gl) |
= |
-2gl. |
|
Откуда |
|
|
|
|
|
02 |
- 4gl, |
0 |
|
|
|
v |
v = 2Vi7 = 2V9M5 = 4,43 (м/с). |
О т в е т ; v0 > 4,43 м/с.
Задача 31.3
По рельсам, положенным по пути АВ и образующим затем петлю в виде кругового кольца ВС радиуса а, скатывается вагонетка массы т. С какой высоты h нужно пустить вагонетку без начальной скорости, чтобы она могла пройти всю окружность кольца, не отделяясь от него? Определить давление N вагонетки на кольцо в точке М, для которой ZMOB = ф.
Р е ш е н и е
В верхней точке окружности С реакция должна быть больше или равна нулю, т.е. должно выполняться условие
\т |
m v 2 |
г> |
N = |
а |
mg = 0. |
31. Смешанные задачи |
255 |
На основании теоремы об изменении кинетической энергии материальной точки при перемещении вагонетки из положения А в С запишем
mv2 |
mvо |
., |
« ч |
... |
— |
|
|
-2а), |
(1) |
где v0 = 0; v2 -ag.
Тогда уравнение (1) примет вид
2
Откуда
h >24а.
Для определения давления N при произвольном угле ф запишем уравнение Эйлера и теорему об изменении кинетической энергии в виде
|
|
» / |
т у |
2 |
|
|
|
|
N = |
а |
|
+Я^С05ф, |
|
|
mv2 |
mv] |
= mgih -a |
. |
||
|
— |
|
+ a cosq>), |
|||
откуда при v0 = 0 найдем |
|
|
|
|
||
N = a |
+mgcosq> = —(2Л-2a |
+2a созф)+mg cosy = |
||||
|
|
= mg^~ |
- 2 + 3 соБф |. |
|||
Ответ: h >2$a; |
N =mg^~-2 |
+ЗсоБф ]. |
Задача 31.4
Путь, по которому движется вагонетка, скатываясь из точки А, образует разомкнутую петлю радиуса г, как показано на рисунке; ZBOC = ZBOD = а. Найти, с какой высоты h должна скатываться ва-
256 |
IX. Динамика материальной точки; |
гонетка без начальной скорости, чтобы она могла пройти всю петлю,
атакже то значение угла а, при котором эта высота h наименьшая.
Ук а з а н и е ! На участке DC центр тяжести вагонетки совершает параболическое движение.
Р е ш е н и е
В верхней точке С разомкнутой окружности должно выполняться равенство
mvг 2 cosa = mg
(равенство нулю вертикальной составляющей реакции). Поэтому на основе теоремы об изменении кинетической энергии материальной точки запишем
mv2 |
mvl |
|
г/ |
/1 |
|
— |
|
= mg[h - |
r(l + cosa)], |
||
где Vq = 0. |
|
|
|
|
|
Откуда найдем |
|
|
|
|
|
h = /-(l + cosa) + |
r |
= r\f1 + cosaH |
1 |
||
|
2 cosa |
|
V |
2 cosa, |
Исследуем изменение h как функции от а на экстремум и найдем h,mm •
dh |
( |
. |
sina |
, . |
— = r |
|
-sinan |
— | = 0, |
|
da |
V |
2cos |
a , |
258 |
IX. Динамика материальной точки; |
Задача 31.6
Какой угол с вертикалью составляет вращающийся стержень (в предыдущей задаче) в тот момент, когда давление на ось равно нулю?
Р е ш е н и е |
|
|
|
На основании уравнения движения вдоль нор- |
|
||
мали (см. рисунок) запишем |
|
|
лЛ-Г^ |
mv2 / |
cos<p. |
(1) |
/ т у |
= -N+mg |
I |
||
R |
|
|
|
Согласно теореме об изменении кинетиче- |
\ п |
||
ской энергии материальной точки |
|
||
|
|
||
mv |
= mgR(\ - cos<p). |
(2) |
Уравнение (1) с учетом выражения (2) примет вид
-N+mg cosф = 2mg(\ - cosф).
Откуда найдем |
|
|
N-mgcos(p-2mg(l-cos(p) |
= 3mgcosq>-2mg = mg(3cos<p~2). |
|
|
2 |
2 |
Следовательно, при N =0 |
совф = - , |
Ф = arccos-. |
О т в е т : ф = arccos(2/3).
Задача 31.7
Парашютист массы 70 кг выбросился из самолета и, пролетев 100 м, раскрыл парашют. Найти силу натяжения стропов, на которых человек был подвешен к парашюту, если в течение первых пяти секунд с момента раскрытия парашюта, при постоянной силе сопротивления движению, скорость парашютиста уменьшилась до 4,3 м/с. Сопротивлением воздуха движению человека пренебречь.
31. Смешанные задачи |
259 |
Р е ш е н и е Определим замедление при падении парашютиста:
а |
v 0 - v |
44^3-44 |
= 8 (м/с2), |
|
t |
5 |
|
так как v0 = JTgh = J200g = 444 (м/с). Натяжение стропов
N= mg +та = 70(9,8+8,0) = 1246 (Н).
От в е т : 1246 Н.
Задача 31.8
За 500 м до станции, стоящей на пригорке высоты 2 м, машинист поезда, идущего со скоростью 12 м/с, закрыл пар и начал тормозить. Как велико должно быть сопротивление от торможения, считаемое постоянным, чтобы поезд остановился у станции, если масса поезда равна 1000 т, а сопротивление трения 20 кН?
Р е ш е н и е
Покажем на рисунке силы, действующие на поезд в произвольном положении: силу тяжести mg, силу сопротивления F при торможении, силу трения F.|р, нормальную реакцию N поверхности.
Воспользуемся теоремой об изменении кинетической энергии и запишем
mv |
- -(F + FT„ +mg sin a)s, |
|
||
где s — тормозной путь. |
|
|
|
|
Откуда найдем силу сопротивления F при торможении |
|
|||
F- |
mv2 |
„ |
(1) |
|
2s |
F^-mgsma, |
|||
|
|
|
|
|
где Fn = 20 кН; sin а = 5002 |
= 4• 10"3; т = 1-106 кг; 5 = 500 м; g = 9,8 м/с2. |