- •Примеры и задачи по ядерной физике
- •Список обозначений
- •1. Основные характеристики атомных ядер
- •Задача 1.1
- •Задача 1.2
- •Задача 1.3
- •Задача 1.4
- •Задача 1.5
- •Задача 1.6
- •Задача 1.7
- •Задача 1.8
- •Задача 1.9
- •Задача 1.10
- •Задача 1.11
- •Задача 1.12
- •Задача 1.13
- •Задача 1.14
- •Задача 1.15
- •Задача 1.16
- •Задача 1.17
- •Задача 1.18
- •Задача 1.19
- •Задача 1.20
- •Задача 1.21
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •2. Радиоактивные превращения ядер
- •2.1. Законы радиоактивного распада Задача 2.1
- •Задача 2.2
- •Задача 2.3
- •Задача 2.4
- •Задача 2.5
- •Задача 2.6
- •Задача 2.12
- •Задача 2.13
- •10,2 Ч,
- •Задача 2.14
- •Задача 2.15
- •Задача 2.16
- •Задача 2.17
- •Задача 2.18
- •2.2. Альфа- и бета-распады, γ-излучение ядер Задача 2.19
- •Задача 2.20
- •Задача 2.21
- •Задача 2.22
- •Задача 2.23
- •Задача 2.24
- •Задача 2.25
- •Задача 2.26
- •Задача 2.27
- •Задача 2.28
- •Задача 2.29
- •Задача 2.30
- •Задача 2.31
- •Задача 2.32
- •Задача 2.33
- •2.3. Статистика регистрации ядерного излучения Задача 2.34
- •Задача 2.35
- •Задача 2.36
- •Задача 2.37
- •Задача 2.38
- •Задача 2.39
- •Задача 2.40
- •Задача 2.41
- •Задача 2.42
- •Задачи для самостоятельного решения
- •3. Ядерные реакции
- •3.1. Законы сохранения в ядерных реакциях Задача 3.1
- •Задача 3.2
- •Задача 3.3
- •Задача 3.4
- •Задача 3.5
- •Задача 3.6
- •Задача 3.7
- •Задача 3.8
- •Задача 3.9
- •Задача 3.10
- •Задача 3.11
- •Задача 3.12
- •Задача 3.13
- •Задача 3.14
- •Задача 3.15
- •Задача 3.16.
- •3.2. Уровни ядер. Сечения и выходы ядерных реакций Задача 3.17
- •Задача 3.18
- •Задача 3.20
- •Задача 3.21
- •Задача 3.22
- •Задача 3.23
- •Задача 3.24
- •Задача 3.25
- •Задача 3.26
- •Задачи для самостоятельного решения
- •4. Взаимодействие нейтронов с ядрами
- •Задача 4.1
- •Задача 4.2
- •Задача 4.3
- •Задача 4.4
- •Задача 4.5
- •Задача 4.6
- •Задача 4.7
- •Задача 4.8
- •Задача 4.9
- •Задача 4.10
- •Задача 4.11
- •Задача 4.12
- •Задача 4.13
- •Задача 4.14
- •Задача 4.15
- •Задача 4.16
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •5. Деление и синтез ядер Задача 5.1
- •Задача 5.2
- •Задача 5.3
- •Задача 5.4
- •Задача 5.5
- •Задача 5.6
- •Задача 5.7
- •Задача 5.8
- •Задача 5.9
- •Задача 5.10
- •Задача 5.11
- •Задача 5.12
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Приложение
- •Некоторые свойства нуклидов
- •Нейтронные сечения для некоторых нуклидов
- •Постоянные делящихся нуклидов
- •Плотность некоторых веществ
- •Основные константы.
Задача 1.19
Определить с помощью модели ядерных оболочек спины и четности основных состояний ядер .
Решение. При решении задачи будем руководствоваться следующими правилами, которые являются следствиями из модели оболочек.
1. Суммарный механический момент нуклонов одного рода в заполненных оболочках равен нулю.
2. Один из «лишних» нуклонов (сверх заполненного уровня) имеет механический момент следующего уровня и определяет спин и четность ядра.
3. Один из «недостающих» до заполнения уровня нуклонов («дырка») имеет механический момент этого уровня и определяет спин и четность ядра.
4. Нуклоны одного уровня объединяются в пары с нулевым механическим моментом.
Для решения задачи необходимо иметь схему уровней, получаемых с помощью модели ядерных оболочек (см. рис. 1.1).
Ядро . Суммарный механический момент протонов равен нулю, т.к. ядро содержит четное число протонов. Нейтронами полностью заполнены уровни, включая 1р1/2. Лишний нейтрон находится на уровне 1d5/2, поэтому спин ядраI= 5/2. Орбитальный момент лишнего нуклонаl= 2. Следовательно, четность ядра
P = (–1)l= (–1)2= +1.
Ядро . Суммарный механический момент протонов равен нулю, т.к. ядро содержит четное число протонов. Нейтронами полностью заполнены уровни включая 1d1/2Лишний нейтрон находится на уровне 2s1/2, поэтому спин ядраI= 1/2. Орбитальный момент лишнего нуклонаl= 0. Следовательно, четность ядра
P = (–1)l= (–1)0= +1.
Ядро . Нейтронами полностью заполнены уровни включая 1d3/2. Недостает одного протона («дырка») до заполнения уровня 1d3/2. Орбитальный момент дырки l = 2. Следовательно, спин ядра I = 3/2, а четность
P = (–1)l= (–1)2= +1.
Ядро . Суммарный механический момент нейтронов равен нулю, т.к. ядро содержит четное число нейтронов. Протонами полностью заполнены уровни, включая 1d3/2, но имеется один нуклон на уровне 1f7/2. Орбитальный момент «лишнего» нуклона l = 3. Следовательно, спин ядра I = 7/2, а четность
P = (–1)l= (–1)3= –1.
Ядро . Суммарный механический момент нейтронов равен нулю, т.к. ядро содержит четное число нейтронов. Протонами полностью заполнены уровни включая 1f7/2, но имеется один протон на уровне 1p3/2. Следовательно, спин ядраI= 3/2, а четность
P = (–1)l = (–1)1 = –1.
Задача 1.20
Некоторые ядра имеют ненулевой квадрупольный электрический момент Q, что указывает на отклонение распределения заряда от сферически симметричного. Для определенности полагают, что форма ядра – это эллипсоид вращения с полуосямиb(по спину ядра) иа(перпендикулярно спину ядра). Оценить степень несферичности ядра , имеющего одно из наибольших значений квадрупольного моментаQ = +6·10-24см2. Для оценки вычислить отношениеb/a.
Решение.Для ядра, имеющего форму эллипсоида вращения с однородной объемной плотностью электрического заряда, квадрупольный электрический момент равен
,
откуда
. |
(1.20.1) |
Объем эллипсоида вращения
.
Приравниваем этот объем объему недеформированного ядра сферической формы (ядерное вещество несжимаемо!) с таким же числом нуклонов и радиусом, определенным по формуле (1.1), получим уравнение
см3,
или
. |
(1.20.2) |
Подставив (1.20.2) в (1.20.1), получаем кубическое уравнение для нахождения величины b. После нахожденияbс помощью (1.20.2) определяется величинаа. Однако такой способ решения сложен и трудоемок. Значительно проще решать систему уравнений
(1.20.3) |
методом последовательных приближений. В качестве первого приближения полагаем, что
b = a = Rя = 1,4·10-13·A1/3 = 1,4·10-13·1811/3 ≈ 8·10-13 см.
Подставляем это значение во второе уравнение системы (1.20.3) и находим первое приближение для а2. Затем полученное значениеа2подставляем в первое уравнение системы (1.20.3) и находим второе приближение дляb, которое подставляем во второе уравнение системы (1.20.3) и находим второе приближение дляа2и т.д. Процесс быстро сходится, и в результате получаемb= 8,78·10-12см;а = 7,52·10-13см.
Окончательно, искомое отношение
.