Вопрос 133 Вторая группа формул Максвелла

2я группа формул Максвелла позволяет по известным потенциалам определить заряды:

- емкостные коэффициенты.

Вопрос 134

Третья группа формул Максвелла

3я группа формул Максвелла позволяет по известным напряжениям найти заряды на проводах:

- частичные емкости.

;

135. Электрическое поле постоянного тока, уравнение Максвелла в диэлектриках и проводящей среде.

1) В диэлектрике:

- (не заряд, а протекание электрического тока);

Из уравнения (*) видно, что электрическое поле постоянного тока в диэлектрике – безвихревое, то есть потенциальное и тогда .

2) В проводящей среде:

Закон Ома в дифференциальной форме для проводящей среды: .

Поток вектора плотности электрического тока, входящий в любой объем, равен выходящему, иначе: - первый закон Кирхгофа. - первый закон Кирхгофа в диф.форме: Сумма векторов напряжений эл.поля вдоль любого замкнутого контура = 0: - второй закон Кирхгофа; второй закон Кирхгофа диф.форме

136. Граничные условия на границе раздела двух проводящих сред.

1) ; - тангенциальные составляющие электрического поля на границе раздела двух сред равны.

2) ; - нормальные составляющие электрического поля на границе раздела двух сред равны.

3) Разделим второе уравнение на первое и в результате получим:

- закон преломления вектора плотности электрического тока на границе раздела двух сред.

137. Аналогия между электростатическим полем и электрическим полем постоянного тока.

Электростатическое поле	Эл. Поле статического тока
rot E=0	rot E=0
div D=0	div D=0
D=εE	δ=ɣE
C=q\U	G=I\U

Таким образом в уравнениях электростатического поля от D к δ, ε к ɣ, C к G, q к I, то мы получаем уравнение для электрического поля в проводящей среде. В этом заключается метод электростатической аналогии.

138.Магнитное поле постоянного тока.

Магнитное поле постоянного тока.

- (там, где есть ток, магнитное поле – вихревое, то есть непотенциальное).

- (но там, где ток равен нулю, там , то есть там магнитное поле – безвихревое, то есть потенциальное).Для расчета таких полей вводится вспомогательный потенциал , для которого . Для таких полей уравнение Пуассона будет выглядеть следующим образом:

(применяется для расчета электромагнитного поля внутри проводников с током).

- уравнение Лапласа (применяется для расчета полей вне проводников с током).

Граничные условия на границе раздела двух магнитных сред.

1) ; - тангенциальные направляющие магнитного поля на границе раздела двух сред равны.

2) ; - нормальные составляющие индукции магнитного поля на границе раздела двух сред равны.

3) - закон преломления магнитной индукции на границе раздела двух сред.