doc1
.pdf490 IX. Динамика материальной точки
Поскольку в начальный момент (р0 = а, ф0 = 0, то
|
С. = - - — - c o s a . |
|
|
|
1 |
I |
|
Тогда выражение (4) примет вид |
|
|
|
Ф2 |
к — Р, |
(5) |
|
— = - — - (cos ф-cosa). |
|||
|
/ |
|
|
Рассмотрим два случая, так как в условии задачи дано, что р > g. 1) При р = g по формуле (5) получим cos ф-cos a = 0, шш совф = cosa. Следовательно, ф = 0, т.е. угол отклонения маятника не изменя-
ется и равен начальному углу отклонения. Тогда j = 0. 2) При p>g согласно формуле (5)
(6)
Так как в положении, соответствующем углу а, маятник имеет угловую скорость, равную нулю, то из выражения (6) следует, что
со8ф-со8а = 0, созф=со5а или cos(2тс-а) = cosa.
Следовательно, ф = 2п - а. Тогда Дф = ф - a = 2(л - а). Поэтому
s = /Дф = 2/(тс - а).
О т в е т : 1) при р = g s = 0; 2) при p>g s = 2l(n - a).
Задача 33.4
Железнодорожный поезд идет со скоростью 15 м/с по рельсам, проложенным по меридиану с юга на север. Масса поезда 2000 т. 1) Определить боковое давление поезда на рельсы, если он пересекает в данный момент северную широту 60°. 2) Определить боковое давление поезда на рельсы, если он идет в этом же месте с севера на юг.
Р е ш е н и е
Свяжем с поездом систему координат Mxyz (см. рисунок), где ось
уперпендикулярна рельсовому пути и направлена по касательной
кповерхности земли. Поезд идет с юга на север.
32. Колебательное движение |
|
|
|
491 |
|
Составим дифференциаль- |
|
|
|
||
ное уравнение относительного |
|
|
|
||
движения в проекции на ось.у, |
|
|
|
||
учитывая силу инерции Корио- |
|
|
|
||
лиса Фс и реакцию N рельса. |
|
|
|
||
Проекции остальных сил рав- |
|
|
|
||
ны нулю. |
|
|
|
|
|
Тогда |
|
|
|
|
|
т у = ФС-ЛГ = 0, |
(1) |
|
|
|
|
так как перемещение |
поезда |
|
|
|
|
вдоль оси у отсутствует. |
|
|
|
||
Сила инерции Кориолиса |
|
|
|
||
|
|
Ф,. =2mcov/.sin(co;Avr), |
|
|
|
где со — угловая скорость вращения Земли, со = ^ |
; (ю;Луг) = 60°. |
||||
Из уравнения (1) найдем |
|
|
|
||
f |
A |
6 |
— |
15 • — |
= 3778,7 (Н). |
N = 2mcov sin(co; v,) = 2 • 2 • 10 |
|||||
|
|
|
24-60-60 |
2 |
|
Сила давления Q равна реакции рельса, т.е. Q = N = 3778,7 Н.
1)При движении с юга на север поезд давит на правый восточный рельс, если смотреть по ходу движения;
2)при движении с севера на юг поезд давит на правый западный рельс за счет изменения направления силы инерции Кориолиса.
От в е т : 1) 3778,7 Н на правый восточный рельс; 2) 3778,7 Н на правый западный рельс.
Задача 33.5
Материальная точка свободно падает в северном полушарии с высоты 500 м на Землю. Принимая во внимание вращение Земли вокруг своей оси и пренебрегая сопротивлением воздуха, определить, на сколько отклонится на восток точка при падении. Географическая широта места равна 60°.
494 IX. Динамика материальной точки
Подставим это выражение в уравнение (17) и с учетом того, что
|
2п |
|
|
|
|
|
|
со. = |
24-60-60 , найдем, на сколько точка отклонится к востоку: |
||||||
|
1 |
( ШГV |
cos(p = |
1 2-3,14 |
/1000V |
с™ т . / ч |
|
y = -(oeg |
l — |
J |
—--9,81 |
I |
cos60° = 0,12 (м). |
||
|
3 |
[У g |
|
3 24-60-60 |
9,81 J |
W |
О т в е т : на 12 см.
Задача 33.6
В вагоне, движущемся по прямому горизонтальному пути, маятник совершает малые гармонические колебания, причем среднее его положение остается отклоненным от вертикали на угол 6°.
1) Определить ускорение а вагона. 2) Найти разность периодов колебания маятника: Т — в случае неподвижного вагона и Г, —
вданном случае.
Ре ш е н и е
1)Покажем на рис. 1 силы, действующие на маятник в движущемся вагоне: силу тяжести mg, реакцию нити N, пере-
носную силу инерции Фе, Ф, = та, где а — ускорение вагона.
Вположении равновесия, определяемом углом а = 6°, силы mg, N и Фе образуют уравновешенную систему (рис. 2), откуда следует, что
Фг =mgtga
или
та =mg tga.
Откуда
Рис.2
а = gtga = gtg6°= 9,81 - ОД051 = 1,03 (м/с2).
32. Колебательное движение |
495 |
2) Дифференциальное уравнение относительного движения маятника в проекции на ось т имеет вид
dv
m— = ~mgsmy+ma cos \(/,
dv
где v = /<p, — = ф; a - gtga; \|/= а + ф. dt
Преобразуем правую часть данного уравнения:
|
-mg sin \\t+mg tga cosy = - sin\|/+ tg a cos\|/ = |
|
||
— |
1 - [sin(a+ф) cosa - sin a cos(a+ ф)] = - -S'n ^ - |
^ |
||
|
cosa |
|
cosa |
cosa |
В результате уравнение примет вид |
|
|||
|
|
|
ф+А;2Ф = 0, |
|
где к2 |
g |
|
|
|
|
/cosa |
|
|
|
Тогда период колебания маятника в движущемся вагоне |
||||
|
' |
2л• =„2л I/cosa = Тл1cosa, |
|
|
|
И |
г |
|
где Т - 2л I -— период колебания маятника в неподвижном вагоне.
U
Откуда
Т - Т{ = 0 - Vcosa)Т = (1 - Vcos6°)Т = 0,0028Т.
О т в е т: 1) а = 1,03 м/с2; |
2) Т - Г, = 0,00287\ |
|
|
|
Задача 33.7 |
о ог |
|
Точка О, привеса маятника длины / совершает |
|||
|
|||
прямолинейные гармонические колебания около |
|
||
неподвижной точки О: 00, |
- a sin pt. Определить ма- |
|
|
лые колебания маятника, считая, что в момент, рав- |
|
ный нулю, ф = 0, ф = 0. |
5М |
|
496 |
IX. Динамика материальной точки |
Р е ш е н и е
Покажем на рисунке силы, действующие на маятник: силу тяжести mg, реакцию N нити, переносную Фе силу инерции.
В этом случае дифференциальное уравнение относительного движения в проекции на ось т имеет вид
т~ = Фе cos<p-mgsincp,
где v = /ф, — = ф; |Фе| = /и| = тар7 sin pt. dt
После преобразований, считая, что для малых колебаний собф = 1, sin ф = ф, получим
или |
|
|
/ф = ар2 sinpt - gq> |
|
|
|
|
|
|
|
ф+А:гф = hsmpt, |
|
|
|
(1) |
||
|
|
|
|
|
|
|||
mck2=f,h |
= |
< |
|
|
|
|
|
|
Уравнение (1) описывает вынужденные колебания, а его реше- |
||||||||
ние имеет вид |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ф = С, coskt+С2 sin kt + к2-р |
|
-sinp/, |
(2) |
|||
|
ф = - С, к sin kt+Сгк coskt + |
hp |
cos pt. |
|
||||
|
|
|
|
к 2 - р 2 |
|
|
||
Используя начальные условия: ф0 = 0, ф0 = 0, определим постоян- |
||||||||
2 |
|
2 |
h p |
|
|
|
|
|
ные С, и С : С, =0, С = - |
(к1 - р2)к |
|
|
|
|
|
||
Тогда решение (2) примет вид |
|
|
|
|
|
|||
|
|
ср = — ^ — г - sinPt- |
— sin kt I, |
|
||||
|
|
l(k2-P2){ |
к |
|
|
у |
|
|
гдек = ^у; |
рФк. |
|
|
|
|
|
|
|
r\ |
aP2 |
|
к = |
/-. |
|
|
||
О т в е т : ф = _ 12 |
\smpt--smkt); |
|
|
|||||
|
l(k |
~P2)\ |
|
|
|
|
|
|
32. Колебательное движение |
497 |
Задача 33.8
Точка, находящаяся на широте X, брошена в западном направлении под углом а к горизонту с начальной скоростью v0. Определить время и дальность полета точки.
Р е ш е н и е
Введем декартову систему координат (рис. 1), проведя оси х и у соответственно по касательным к меридиану на юг и к параллели на восток, ось z по истинной вертикали.
Тогда относительное движение_точки будет происходить под действием силы тяжести mg и силы Фс инерции Кориолиса (рис. 2).
Уравнение движения точки имеет вид |
|
та, -mg + Фс |
|
или |
|
ar = g- 2(coxvr). |
(1) |
Составим таблицу проекций векторов, входящих в это уравнение, на оси х, у и z и начальных условий.
Ось |
а, |
g |
со |
Vr |
t |
h |
h |
X |
X |
0 |
-cocosX |
X |
0 |
0 |
0 |
У |
У |
0 |
0 |
У |
0 |
0 |
- v 0 cosa |
Z |
Z |
-g |
cosinA. |
i |
0 |
0 |
v0 sin a |
498 |
|
IX. Динамика материальной точки |
Кроме того, найдем |
|
|
I |
] |
к |
сох v, = -cocosX |
0 |
cosinX |
X |
у |
Z |
= - fy со sin X+у'со (х sin X+z cosX) - кcoy cosX.
Тогда уравнение (1) в проекциях на оси координат:
х= 2coy sinX,
у= -2coxsinX-2co£cosX, 2 = -g+2co>>cosA,.
Интегрируя эти уравнения по времени, получим
x = 2oo>'sinX+Cl,
у = -2coxsinX-2cozcosX+C2,
z = -gt+2(oycosX+C3.
Согласно начальным условиям (см. три последние колонки таблицы) найдем: С, = О, С2 = -v0 cosa, С3 = v0sina.
Тогда запишем
x = 2(oysmX, |
(2) |
|
y = -2o3xsinX-2azcosX-v0cosa, |
(3) |
|
Z = -gt+2(oycosX + v0sina. |
(4) |
|
Из формулы (2) определим |
|
|
_ |
x |
|
|
2cosin?i' |
|
подставим это выражение в формулу (4) и получим
z = —gt + |
X |
+ v0sina. |
(5) |
|
tgX. |
|
|
32. Колебательное движение |
|
|
|
|
|
|
|
499 |
|||
Проинтегрируем выражение (5) с учетом начальных условий: |
|||||||||||
|
|
|
* = ~ |
2 |
+ |
r T |
+ v o / s i n a |
||||
|
|
|
|
|
tg А. |
|
|
|
|||
Подставим найденное значение z, а также выражение |
|||||||||||
|
|
|
|
|
• _ |
|
|
* |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2cosinA. |
|
|
|
||
в формулу (3) и получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
( „А1 |
|
|
|
\ |
|
|
|
|
х+4со2х = 4со2 |
gt |
0 / s i n a |
|
|
|
||||||
^ — v |
|
I sin A. cos Я.-2 cov0 sin Я. cos a. |
|||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
Пренебрегая to , ввиду его малости по сравнению с cov , прихо- |
|||||||||||
дим к дифференциальному уравнению |
|
|
|
||||||||
|
|
|
х = -2cov0 sin Я. cos a. |
(7) |
|||||||
Решим уравнение (7) и с учетом начальных условий: х0 = 0 и = О, |
|||||||||||
получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
2 |
. |
|
|
|
|
х = —(cov sin Я, cos a)/ |
|
|||||||
Подставим это выражение в уравнение (6) и, считая в момент па- |
|||||||||||
дения точки на Землю г = 0, запишем |
|
|
|
||||||||
|
„ |
|
gt2 |
cov0/2sn^cosa |
|
|
, . |
||||
|
О = —— |
|
s |
tgA. |
+ v„/sina, |
||||||
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|||
откуда время Т = t полета точки |
|
|
|
|
|
||||||
т _ |
2v0sina |
|
_2у08та^_2соу0со5Я.со5а |
||||||||
|
g+2w0 |
cosA.cosa |
|
|
g |
|
|
8 |
где учтено, что со — малая величина.
Для определения зависимости у = у(t) выразим из уравнения (7) х = -(2cov0 sin Я.cosa)/,
подставим в уравнение (2) и получим
у--v0tcosa.