doc2
.pdf48. Уравнения Лагранжа 2-го рода |
|
|
|
|
761 |
||
Найдем производную, подставим ее в формулу (3) и получим |
|||||||
дТ |
I+- |
Мт(х2 + у2) |
ф+ |
, |
тМ . . |
.. „ |
( 4 ) |
|
М+т |
|
~(ху |
+ ух) = С. |
|||
Э ф |
|
|
|
т + М |
|
|
Из формулы (4) найдем значение С, при начальных условиях движения: Г =0, ф 0 = 0 , Фо =0, х — XQ, у = у0, х = х 0 , у = у0-
Тогда
С= т + МтМ.ЛУоХо-х0у0).
Сучетом этого закон изменения угловой скорости диска
Т |
+ - |
тМ |
, 2 |
2\ |
тМ . . .. |
тМ |
, . |
. ч |
/ |
|
(х2+у1) Ф+ |
—(ху ~ ух) = |
—(*оУо ~ УоХо). |
||||
|
М+т |
|
|
т+М |
т+М |
|
||
О т в е т : |
' |
|
тМ |
, 2 |
тМ . . |
.. |
/яЛ/ . . |
. . |
/ + — |
(х2 + у2) Ф+ —(лу - ух) = |
~(х0у0 |
- у0х0), |
|||||
|
|
М+т |
|
т + М |
т + М |
|
||
|
|
|
|
|
|
где Xq, у0, Xq, у0 — значения координат и проекции скорости точки в начальный момент времени.
Задача 48.22
По диску, описанному в предыдущей задаче, вдоль окружности радиуса R движется материальная точка с относительной скоростью v = at. Найти закон движения диска.
Р е ш е н и е
Запишем уравнения движения точки по окружности и ее скорость в декартовых координатах
|
|
х - Rcos |
at2 |
, |
у = Rsin |
at2 |
; |
|
|
|
|
2 R |
|
|
2R |
|
|
|
|
x = -atRsin |
at2 |
, |
v = -atRcos |
at2 |
, |
|
|
|
|
2 R |
|
|
|
2R |
|
a |
r |
длина дуги окружности; v = Jx2 |
+ у2 |
= |
at. |
|||
где — |
|
|||||||
2 R |
|
|
|
|
|
|
|
762 |
XI. Аналитическая механика |
С учетом этих выражений ответ в решении задачи 48.21 запишем так:
/ + |
тМ(хг + у2) |
Ф+ |
тМ |
Rat cos2 |
г- + Rat sin2 |
a t |
= 0, |
|
М +т |
т + М |
|
2 R |
2 R |
|
где При / = 0 *о = К Уо =0. *о = 0, % = 0-
Так как ф = — , то разделим переменные и проинтегрируем |
||||
dt |
|
|
|
|
1 + |
тМ(х + У) |
diр = — R o J d t , |
||
|
М +т |
т + М |
||
откуда с учетом того, что х2 + у2 |
= R2 |
|
||
ф: |
mMRat2 |
|
||
2[(т +M)J+mMR2] |
2 R |
|||
|
mMR2 a
где JJ = -(m + M)I+mMR2'
В подвижной системе, жестко связанной с диском и с началом координат в центре диска, координаты центра масс
Xr = |
тх |
= |
mR |
cos |
at2 |
|
; |
|
т + М |
|
т + М |
|
2R |
|
|
|
ту |
= |
mR . |
at |
. |
||
Ус = — - — |
т+М |
sin |
2R |
||||
|
т + М |
|
|
|
|
Если ввести неподвижную систему с началом отсчета в центре масс, то к аргументу синуса и косинуса добавляется угол поворота и меняется знак, т.е.
. |
тМ |
(at2 |
Л |
тМ |
sin |
+ ф |
q = |
— cos — |
+ Ф , Т| = |
т+М |
|||
|
т + М |
2 R |
YJ |
|
2 R |
где Ф = А , 2 . 2 R
764 |
|
|
|
|
XI. Аналитическая механика |
Найдем производные от выражения кинетической энергии: |
|||||
|
ЪТ |
|
т„. |
||
|
— |
= |
—2г = тг, |
||
|
дг |
|
2 |
|
|
дТ |
/И, |
2 |
|
2 |
2 2 |
— |
= —2гк> cos |
|
а = /ясоVcos а; |
||
Эг |
2 |
|
|
|
|
—— \ = тг.
dt\dr )
Потенциальная энергия точки М
П-mgrsma.
Производная от этого выражения
ЭП = mg sin а.
Ьг
Подставим полученные выражения в уравнение (1): mr - mro)2 cos2 а = -wgsina
или
г - «о2 cos2 а = —g si n а.
Решим это неоднородное дифференциальное уравнение второй степени и получим
r = CI e"'c o s a +C2 |
<r< 0 'c o s a + 4 r |
S i n 2 a |
|
|
|
со |
cos'a |
О т в е т : г = Clea,cosa+С2е-Шс(ка+ |
Лг |
cos2 a |
|
|
со2 |
|
Задача 48.24
Материальная точка массы т движется по круговой рамке радиуса а, которая вращается с постоянной скоростью со вокруг вертикального диаметра АВ. Составить уравнение движения точки и определить момент М, необходимый для поддержания постоянства угловой скорости.
766 |
XI. Аналитическая механика |
|
Подставим выражения производных и обобщенных сил в уравне- |
||
ния (1) и (2): |
|
|
/жра2 sin2 9+2/ш2ф9 sin2 9 cos2 9 = M, |
(3) |
|
marQ-ma2ф2 |
sin 9cos9 = - mga sin 9. |
(4) |
Так как по условию ф = со = const, то ф = 0, следовательно, уравнения (3) и (4) примут вид
2wfl2sin9cos9-co0 = М,
9 + - со2 cos 9jsin 9 = 0.
О т в е т : 9+^—-co2cos9jsin9 = 0, М = 2wa2sin9cos9co9.
Задача 48.25
Тело массы т может вращаться вокруг горизонтальной оси 0Х02, которая в свою очередь вращается с постоянной угловой скоростью со вокруг вертикальной оси ОС. Центр масс тела G лежит на расстоянии I от точки 03 на прямой, перпендикулярной 0\02. Предполагая, что оси ОХОГ и 03G являются главными осями инерции тела в точке С?3, составить уравнение движения. Моменты инерции тела относительно главных осей равны
А, В, С.
Р е ш е н и е
Система имеет две степени свободы. Выберем обобщенные координаты: ф — угол поворота рамки вокруг оси СО, 9 — угол поворота тела вокруг оси Ох02 (см. рисунок)'.
Запишем уравнение Лагранжа для координаты 9:
48. Уравнения Лагранжа 2-го рода |
767 |
Кинетическая энергия тела, совершающего
вращение вокруг пересекающихся осей, |
<pcos9 |
|
;cos2 e c<p2sin2e |
||
|
||
2 |
|
|
Найдем производные, входящие в уравнение |
& |
|
(1), обозначив ф = сх |
|
Э6
- f f H ^ S ,
a U O ;
э г = -5ш2 cos 0sin 0+Ссо2 cos 0sin 0 = со2(С - В) cos 0sin 0.
30
Потенциальная энергия тела Я = -mgl cos0, тогда ЭЯЭ0 = mgl sin 8.
Составим дифференциальное уравнение движения тела: ЛЬ + со2(С - В) cosGsin 0 = -mgl sin 0.
О т в е т : AQ+со2(С - В) cos0sin 8 = - mgl sin 8, где 8 — угол поворота вокруг 0{02.
Задача 48.26
Однородная нить, к концу которой привязан груз А массы /я, огибает неподвижный блок В, охватывает подвижный блок С, поднимается вверх на неподвижный блок D и проходит параллельно горизонтальной плоскости, где к ее концу привязан груз Е массы т . К оси блока С прикреплен груз К массы Ш\. Коэффициент трения скольжения груза Е о горизонтальную плоскость равен /. При каком условии груз К будет
опускаться вниз, если начальные скорости всех грузов равнялись нулю? Найти ускорение груза К. Массами блоков и нити пренебречь.
768 XI. Аналитическая механика
Р е ш е н и е
Система имеет две степени свободы. Выберем обобщенные координаты:
Х| — смещение груза Е, х2 — смещение J^ груза А (см. рисунок).
Запишем уравнения Лагранжа 2-го рода:
±{К\Ж - о
dt[dxx) Эх, ''
d_fdТ) ЭТ =Q2. dtydx 2 / Эх-
Кинетическая энергия системы
Т = Т +Т |
+Т |
- Щ |
Е ^mAvA + mKvk |
_rnx{ |
mxj |
^тх(хх + х2 |
|
Е |
А К |
2 |
2 |
2 |
2 |
2 |
2 I 2 |
= i [ 4 m(x,2 + xf) +щ (х, + х2)2].
Определим производные от выражения кинетической энергии:
Э71 |
1 |
I |
х2)2], |
— |
= -[8/их, +2/и,(х, + х2)2 |
] = -[4/их, +т,(х, + |
дТ 1 |
1 |
+ х2)2], |
— = -[8/ЯХ2 |
+2т,(х, + х2 )2 ] = - [ 4тхг +/и1(х1 |
Э7 = ЭТ_ = 0.
Эх] Эх2
Найдем обобщенные силы Qx и Q2. а) Полагаем 5х! >0, 5х2 =0, тогда
ЬАХ = —/vp5xi +G5xi (mxg -fmg 5хь
48. Уравнения Лагранжа 2-го рода |
769 |
б) полагаем Sx, =0, &х2 >0, тогда
"f-mg)^,
Q2 = |(/я,-2/и).
Подставим выражения производных и обобщенных сил в уравнения (!) и (2) и получим дифференциальные уравнения движения системы
1 |
я |
|
|
-[4/их, +тх(хх + х2)] = |(/я, - 2 fm\ |
|
||
1 |
я |
|
|
-[4тх2 +тх(хх + i2 )] = у(w, -2т) |
|
||
или |
|
|
|
(4т+тх)хх +тхх2 |
-2g(mx |
-2fm), |
( 3 ) |
(4т+тх)х2+тххх |
= 2g(mx |
-2т). |
( 4 ) |
Из уравнения (3) выразим хх через х2, подставим этот результат в уравнение (4) и найдем ускорение груза А:
Щ -х2 |
4т-тх . |
_^Jmx |
|
-2fm |
тх -2т |
х2 |
- 2g\ — |
|
гщ |
||
4т+тх |
тх |
\4т+тх |
|||
|
•x2=g |
mx(\+f)-4m |
|
||
|
|
2(тх |
+2т) |
|
ускорение груза Е
т\ (3 - У) - 4mf 2(тх +2т)
Тогда ускорение груза К |
|
|
||
_ хх +х2 |
_ |
mxQ-f)-4mf+mx(\ + f)-4m__ |
|
тх -/»(! + /) |
2 |
~8 |
2-2(тх+2т) |
~8 |
тх+2т |