- •Б.Я. Брянский, т.А. Калинина
- •1.1. Основные понятия химической термодинамики 7
- •1. Конспект теоретического материала
- •1.1. Основные понятия химической термодинамики
- •1.1.1. Термодинамическая система
- •1.1.2. Состояния, свойства термодинамической системы.
- •1.2.1. Уравнение состояния термодинамической системы. Нулевой
- •1.2.2. Идеальный газ и его уравнение состояния
- •1.2.3. Реальный газ и его уравнения состояния
- •В критической точке одному давлению соответствует не три объёма, а один (см. Рис.1). Следовательно, для этой точки кубическое уравнение принимает следующий вид:
- •1.3. Первый закон термодинамики
- •1.3.1. Функции состояния и формы обмена энергией
- •1.3.2. Содержание первого закона термодинамики
- •1. При поглощении теплоты система увеличивает внутреннюю энергию и совершает работу:
- •2. При уменьшении внутренней энергии система выделяет теплоту и совершает работу:
- •1.3.3. Расчёт работы
- •1.3.4. Расчёт теплоты. Теплоёмкость
- •1.3.5. Адиабатический процесс
- •1.4. Начальные понятия термохимии
- •1.4.1. Тепловой эффект химической реакции с точки зрения
- •1.4.2. Стандартные молярные энтальпии (смэ) реакций и фазовых
- •1.5. Термохимические расчёты
- •1.5.1. Расчёт стандартной энтальпии реакции через стандартные энтальпии образования участников реакции
- •1.5.2. Расчёт стандартной энтальпии реакции через стандартные энтальпии сгорания участников реакции
- •1.5.3. Расчёт стандартной энтальпии реакции через энергии связей участников реакции
- •1.5.4. Расчёт стандартной энтальпии решётки (цикл Борна-Габера)
- •1.5.5. Расчёт стандартной энтальпии гидратации и
- •1.5.6. Расчёт энтальпии реакции при произвольной температуре
- •1.5.7. Связь энтальпии реакции с изменением внутренней энергии
- •1.6. Энтропия и второй закон термодинамики
- •1.6.1. Энтропия и её статистический смысл
- •1.6.2. Второй закон термодинамики
- •1.6.3. Расчёты изменения энтропии в равновесных процессах
- •1.7. Применение второго закона термодинамики к неизолированным изотермическим системам
- •1.7.1. Энергии Гельмгольца и Гиббса
- •1.7.2. Расчёт энергии Гиббса реакции
- •1.7.3. Термодинамические потенциалы. Соотношения Максвелла
- •1.8. Закон действующих масс
- •1.8.1. Химический потенциал. Фундаментальное уравнение Гиббса
- •1.8.2. Вывод закона действующих масс
- •1.8.3. Принцип Ле Шателье – Брауна
- •2. Лабораторные работы по термохимии
- •2.1. Общие замечания.
- •2.2. Определение постоянной калориметра
- •2.3. Лабораторная работа 1. Определение парциальной мольной энтальпии растворения вещества
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.4. Лабораторная работа № 2. Определение теплоты реакции нейтрализации сильной кислоты сильным основанием
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.5. Лабораторная работа № 3. Определение теплоты диссоциации слабой кислоты
- •Порядок выполнения работы
- •1. Определяют постоянную калориметра (см. П.2.1).
- •3. Определение теплоты реакции нейтрализации (Qнейтр) проводят по методике предыдущей лабораторной работы или используют табличные данные (по указанию преподавателя).
- •8. Рассчитывают теплоту реакции нейтрализации соляной кислоты гидроксидом натрия (Qнейтр) по методике предыдущей работы, либо используют справочные данные.
- •Контрольные вопросы
- •2.6. Лабораторная работа № 4. Определение теплоты гидратообразования соли
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.7. Лабораторная работа № 5. Определение теплоты реакции окисления щавелевой кислоты перманганатом калия
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.8. Лабораторная работа № 6. Определение теплоты испарения органических жидкостей
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •5. Рассчитайте изменение внутренней энергии при испарении 1 моль органической жидкости, теплоту испарения которой вы определили экспериментально.
- •3. Рекомендации к практическим занятиям
- •3.1. Рекомендации для успешного решения задач
- •3.2. Материалы к практическим занятиям
- •3.2.1. Уравнения состояния идеальных и реальных газовых систем
- •3.2.2. Первый закон термодинамики. Вычисление внутренней энергии,
- •3.2.3. Тепловой эффект химической реакции. Закон Гесса. Зависимость теплового эффекта от температуры. Формула Кирхгофа
- •3.2.4. Второй закон термодинамики. Вычисление изменения энтропии в различных процессах. Расчёт абсолютной энтропии веществ
- •3.2.5. Термодинамические потенциалы. Соотношения Максвелла
- •3.2.6. Закон действующих масс. Расчёт равновесного состава
- •3.2.7. Уравнение изотермы химической реакции
- •3.2.8. Зависимость константы равновесия от температуры. Уравнения
- •3.2.9. Методы расчета константы равновесия и энергии Гиббса реакции
- •4. Методические рекомедации и справочные материалы
- •4.1. Основные правила работы при проведении лабораторных работ по термохимии
- •4.2. Основные правила построения и оформления графиков
- •4.3. Рекомендации по применению международной системы единиц си
- •4.4.Таблицы физико-химических данных
- •Литература
- •Дополнительная
- •Часть 1 Издательство ОмГу
- •644077, Г. Омск, пр. Мира, 55а, госуниверситет
1. Конспект теоретического материала
1.1. Основные понятия химической термодинамики
Все грандиозные достижения математики
и естественных наук … проистекают из
нашего неутомимого желания придать миру
в наших умах более рациональную форму, чем
та, которую придал ему грубый порядок
нашего опыта.
Уильям Джеймс
1.1.1. Термодинамическая система
Термодинамическая система (ТС) - объект, выделенный от остального мира физическими (естественными) или же условными, воображаемыми границами (математическими поверхностями без толщины). ТС принципиально состоит из большого числа частиц. Часть материального мира, находящаяся за пределами ТС, называется окружающей (внешней) средой. ТС может обмениваться с окружающей средой веществом и энергией. Энергия – общая мера, характеризующей различные формы движения и взаимодействия систем. В соответствии с формами физических процессов (движений) энергия называется механической, тепловой, электромагнитной, гравитационной, ядерной и т.д.
ТС классифицируются по: а) характеру обмена веществом и энергией с окружающей средой – на изолированные, закрытые и открытые; б) по внутреннему устройству – на гомогенные и гетерогенные.
Изолированная ТС не обменивается с внешней средой ни веществом, ни энергией. Закрытая ТС обменивается с внешней средой только энергией. Открытая ТС обменивается с внешней средой и веществом и энергией.
Гомогенная ТС не содержит внутри поверхностей раздела и имеет одинаковые свойства во всех точках (или же свойства системы меняются непрерывно от точки к точке при наличии физического поля, как это происходит с воздухом в гравитационном поле Земли). Гомогенная ТС может содержать одно вещество или же несколько веществ. В последнем случае она называется раствором. Так, воздух – газовый раствор, морская вода – жидкий раствор, смешанный кристалл алюмокалиевых и хромовых квасцов – твёрдый раствор.
Гетерогенная ТС состоит из нескольких гомогенных областей (фаз), отделенных друг от друга межфазными поверхностями. Так, смеси масла и воды (эмульсии), взвеси капель жидкости в воздухе (аэрозоли) являются примерами гетерогенных систем, состоящих их двух фаз. Система «насыщенный раствор соли – воздух» состоит из трёх фаз – твёрдого осадка, жидкого раствора и газовой смеси. Границу раздела между фазами можно считать бесконечно тонкой (математической поверхностью) лишь для систем с малым отношением площади поверхности раздела к объёму. Однако для многих реальных систем это отношение достаточно велико и их физико-химическое поведение в существенной степени зависит от состояния поверхности. Такие системы изучаются в курсе коллоидной химии.
1.1.2. Состояния, свойства термодинамической системы.
Термодинамические процессы
Микроскопическое состояние (микросостояние) ТС определяется совокупностью пространственных координат и скоростей всех её частиц в данный момент времени. Это состояние непрерывно меняется из-за движения и взаимодействия частиц.
Макроскопическое состояние (или просто состояние) – совокупность свойств (термодинамических параметров), характеризующих ТС в целом. Одному состоянию ТС отвечает огромное число микросостояний. Основные состояния определяются непосредственно опытным путём (температура Т, давление Р, объём V, концентрация C и т.д.). С ними функционально связаны параметры, называемые функциями состояния, такие как, например, внутренняя энергия U, энтальпия Н, энтропия S, энергия Гельмгольца F, энергия Гиббса G. Изменения этих функций не зависят от пути перехода между состояниями.
Свойства ТС бывают двух типов – экстенсивные и интенсивные.
Значение экстенсивного (ёмкостного) свойства ТС прямо пропорционально количеству вещества в ней и равно сумме значений этого свойства для отдельных её частей. Экстенсивными свойствами являются, например, масса и объём. Значение интенсивного свойства ТС не зависит от количества вещества в системе. Интенсивными свойствами являются, например, давление, температура, концентрация. К интенсивным свойствам относятся и парциальные величины, т.е. величины, отнесённые к единице количества вещества или массы, например, мольный (или удельный) объём. Значения интенсивного свойства не суммируются при составлении сложной системы из частей, а выравниваются, т.е. становятся одинаковыми для всей системы. Так, если привести в контакт два тела с разными температурами, то через некоторое время в объединённой системе установится некоторое промежуточное значение температуры. Аналогично, при сливании двух растворов соли различной концентрации образуется раствор с некоторой промежуточной концентрацией соли.
Свойства, определяющие равновесное состояние системы, взаимосвязаны между собой функциональными зависимостями, которые называются уравнениями состояния (УС). Например, для однородного чистого вещества в отсутствии электрических, магнитных и иных полей и когда можно пренебречь поверхностной энергией, УС имеет общий вид P=f(V,T). Такое уравнение называют термическим УС. Уравнения вида U=f(V,T) называют калорическим УС. Для полного термодинамического описания системы обязательно надо знать её УС.
В равновесном состоянии ТС значения интенсивных свойств одинаковы во всех её точках и остаются постоянными до тех пор, пока не меняются внешние условия. В результате внешнего воздействия значения интенсивных свойств в ТС начнут меняться, т.е. при этом меняется состояние системы. Всякое изменение состояния ТС называется термодинамическим процессом.
При протекании реальных (неравновесных) процессов в разных точках ТС значения интенсивных параметров, как правило, различаются – система проходит через неравновесные состояния.
Классическая термодинамика имеет дело с идеальными, равновесными (квазистатическими) процессами, при протекании которых значения каждого из интенсивных параметров в любой точке системы остаются одинаковыми. Такой процесс можно представить как цепочку бесконечно близких друг к другу равновесных состояний. Реальный процесс может быть приближен к равновесному процессу, если проводить его очень медленно.
Термодинамика рассматривает также обратимые и необратимые процессы. В обратимых процессах система проходит в прямом и обратном направлениях через одни и те же промежуточные состояния. При этом не остаётся никаких изменений во внешней среде. В необратимых процессах при этом всегда происходят изменения во внешней среде. Так, любой механический процесс сопровождается трением, вызывающим нагревание системы и рассеивание теплоты в окружающих телах. Это тепло без затраты работы другого тела не может вновь собраться на трущихся поверхностях. Чем меньше силы трения и сопротивления, тем ближе реальный процесс к обратимому процессу.
1.2. Идеальный и реальный газ, их уравнения состояния
Много ли есть людей, которые, любуясь игрой волн на поверхности ручейка, думают, как найти уравнения, по которым бы можно было вычислить форму любого волнового гребня.
Людвиг Больцман