- •Б.Я. Брянский, т.А. Калинина
- •1.1. Основные понятия химической термодинамики 7
- •1. Конспект теоретического материала
- •1.1. Основные понятия химической термодинамики
- •1.1.1. Термодинамическая система
- •1.1.2. Состояния, свойства термодинамической системы.
- •1.2.1. Уравнение состояния термодинамической системы. Нулевой
- •1.2.2. Идеальный газ и его уравнение состояния
- •1.2.3. Реальный газ и его уравнения состояния
- •В критической точке одному давлению соответствует не три объёма, а один (см. Рис.1). Следовательно, для этой точки кубическое уравнение принимает следующий вид:
- •1.3. Первый закон термодинамики
- •1.3.1. Функции состояния и формы обмена энергией
- •1.3.2. Содержание первого закона термодинамики
- •1. При поглощении теплоты система увеличивает внутреннюю энергию и совершает работу:
- •2. При уменьшении внутренней энергии система выделяет теплоту и совершает работу:
- •1.3.3. Расчёт работы
- •1.3.4. Расчёт теплоты. Теплоёмкость
- •1.3.5. Адиабатический процесс
- •1.4. Начальные понятия термохимии
- •1.4.1. Тепловой эффект химической реакции с точки зрения
- •1.4.2. Стандартные молярные энтальпии (смэ) реакций и фазовых
- •1.5. Термохимические расчёты
- •1.5.1. Расчёт стандартной энтальпии реакции через стандартные энтальпии образования участников реакции
- •1.5.2. Расчёт стандартной энтальпии реакции через стандартные энтальпии сгорания участников реакции
- •1.5.3. Расчёт стандартной энтальпии реакции через энергии связей участников реакции
- •1.5.4. Расчёт стандартной энтальпии решётки (цикл Борна-Габера)
- •1.5.5. Расчёт стандартной энтальпии гидратации и
- •1.5.6. Расчёт энтальпии реакции при произвольной температуре
- •1.5.7. Связь энтальпии реакции с изменением внутренней энергии
- •1.6. Энтропия и второй закон термодинамики
- •1.6.1. Энтропия и её статистический смысл
- •1.6.2. Второй закон термодинамики
- •1.6.3. Расчёты изменения энтропии в равновесных процессах
- •1.7. Применение второго закона термодинамики к неизолированным изотермическим системам
- •1.7.1. Энергии Гельмгольца и Гиббса
- •1.7.2. Расчёт энергии Гиббса реакции
- •1.7.3. Термодинамические потенциалы. Соотношения Максвелла
- •1.8. Закон действующих масс
- •1.8.1. Химический потенциал. Фундаментальное уравнение Гиббса
- •1.8.2. Вывод закона действующих масс
- •1.8.3. Принцип Ле Шателье – Брауна
- •2. Лабораторные работы по термохимии
- •2.1. Общие замечания.
- •2.2. Определение постоянной калориметра
- •2.3. Лабораторная работа 1. Определение парциальной мольной энтальпии растворения вещества
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.4. Лабораторная работа № 2. Определение теплоты реакции нейтрализации сильной кислоты сильным основанием
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.5. Лабораторная работа № 3. Определение теплоты диссоциации слабой кислоты
- •Порядок выполнения работы
- •1. Определяют постоянную калориметра (см. П.2.1).
- •3. Определение теплоты реакции нейтрализации (Qнейтр) проводят по методике предыдущей лабораторной работы или используют табличные данные (по указанию преподавателя).
- •8. Рассчитывают теплоту реакции нейтрализации соляной кислоты гидроксидом натрия (Qнейтр) по методике предыдущей работы, либо используют справочные данные.
- •Контрольные вопросы
- •2.6. Лабораторная работа № 4. Определение теплоты гидратообразования соли
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.7. Лабораторная работа № 5. Определение теплоты реакции окисления щавелевой кислоты перманганатом калия
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •2.8. Лабораторная работа № 6. Определение теплоты испарения органических жидкостей
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •5. Рассчитайте изменение внутренней энергии при испарении 1 моль органической жидкости, теплоту испарения которой вы определили экспериментально.
- •3. Рекомендации к практическим занятиям
- •3.1. Рекомендации для успешного решения задач
- •3.2. Материалы к практическим занятиям
- •3.2.1. Уравнения состояния идеальных и реальных газовых систем
- •3.2.2. Первый закон термодинамики. Вычисление внутренней энергии,
- •3.2.3. Тепловой эффект химической реакции. Закон Гесса. Зависимость теплового эффекта от температуры. Формула Кирхгофа
- •3.2.4. Второй закон термодинамики. Вычисление изменения энтропии в различных процессах. Расчёт абсолютной энтропии веществ
- •3.2.5. Термодинамические потенциалы. Соотношения Максвелла
- •3.2.6. Закон действующих масс. Расчёт равновесного состава
- •3.2.7. Уравнение изотермы химической реакции
- •3.2.8. Зависимость константы равновесия от температуры. Уравнения
- •3.2.9. Методы расчета константы равновесия и энергии Гиббса реакции
- •4. Методические рекомедации и справочные материалы
- •4.1. Основные правила работы при проведении лабораторных работ по термохимии
- •4.2. Основные правила построения и оформления графиков
- •4.3. Рекомендации по применению международной системы единиц си
- •4.4.Таблицы физико-химических данных
- •Литература
- •Дополнительная
- •Часть 1 Издательство ОмГу
- •644077, Г. Омск, пр. Мира, 55а, госуниверситет
1.8.2. Вывод закона действующих масс
Из уравнений (8.5,8.12) получаем уравнение изотермы химической реакции Вант-Гоффа:
G= Σνi[µio+RTln(p i/po)]= Σνiµio+RT Σνiln(p i/po)=Go+RTlnП(p i/po)Σνi, (8.16)
где Go= Σνiµio – стандартная энергия Гиббса.
При равновесии G=0 и из (8.16) следует, что
Go=-RT ln П(p i,рав./po)Σνi =-RTlnKp или lnKp=-Go/RT (8.17)
и G =-RTlnKp +RT ln П(p i/po)Σνi (8.18)
где Kp=П(pi,рав./po)Σνi – безразмерная константа равновесия реакции, выраженная через равновесные давления (индекс «рав.»). В уравнениях (8.16, 17) νi>0 – для продуктов и νi <0 – для реагентов.
Константа Kp зависит только от температуры. Из (8.17) следует, что большим отрицательным значениям Go отвечает большее значение Kp, и в равновесной смеси будут преобладать продукты реакции. Напротив, при положительном значении Go в реакционной равновесной смеси будут преобладать реагенты.
Учитывая, что для идеального газа при постоянном объёме pi=ciRT, получим:
Kp= Kс(RT) νi(Co/po) )Σνi, (8.19)
Kс=П(Ci,равн./Co)Σνi, (8.20)
где Kс – безразмерная константа равновесия реакции, выраженная через равновесные концентрации, Сo – стандартная концентрация, принимаемая равной 1 моль/л. На практике пользуются также размерными константами равновесия Kp*, Kс*:
Kp*=П(p i, равн.) Σνi = Kp(po) νi (8.21)
Kс*=П(Ci,равн.)Σνi= Kс (Co) νi (8.22)
Константы Kp,Kс и Kp*,Kс* не зависят от давления. Для реакций с участием газов это справедливо, пока газы можно считать идеальными – при грубых расчётах до давления ~30 атм. Для растворов эти константы постоянны лишь при очень большом разбавлении, особенно для растворов электролитов.
Равновесие можно описать также через молярные доли компонентов Xi.:
Kx=П(X i, равн.)?i (8.23)
«Константа» Kx зависит не только от температуры, но и от общего давления. Действительно, поскольку парциальное давление газа равно его молярной доле, помноженной на общее давление – XiP, то из (8.23) следует, что
Kp*=П(p i, равн.) Σνi = KxPΣνi (8.24)
или Kx=Kp* P- νi (8.25)
Уравнением изотермы реакции Вант-Гоффа являются, наряду с (8.16,18), также уравнение
G =-RTlnKa+RTlnП(ai ) Σνi , (8.26)
где Ka=П(a i, равн./ao) Σνi - термодинамическая константа равновесия Ka.
Выражения для констант равновесия отражают закон действующих масс, выведенный в 1864 году норвежскими учёными Гульдбергом и Вааге из представлений о равенстве скоростей реакции в состоянии равновесия. Этот закон в современной формулировке звучит следующим образом:
В условиях равновесия при постоянной температуре парциальные давления или концентрации (в общем случае активности) всех участников реакции связаны между собой. Изменение содержания хотя бы одного участника приводит к такому изменению содержания всех остальных, при котором сохраняется значение константы равновесия.