- •Тема 6: «Теплоемкость газов. Энтропия» 33
- •Тема 7: «Термодинамические процессы идеальных газов» 43
- •Тема 8: «Второй закон термодинамики» 57
- •Тема 9: «Характеристические функции и термодинамические потенциалы. Равновесие систем» 71
- •Тема 10: «Водяной пар» 83
- •Тема 11. Истечение газов и паров 89
- •Тема 1: Основные понятия и определения
- •1.1. Основные термодинамические параметры состояния
- •4. Внутренняя энергия.
- •5. Энтальпия,
- •6. Энтропия,
- •1.2. Термодинамическая система
- •1.3. Термодинамический процесс
- •1.4. Теплота и работа
- •1.5. Термодинамическое равновесие
- •Контрольные вопросы
- •Тема 2: «Состояние идеального газа»
- •2.1. Основные законы идеальных газов
- •2.2. Уравнение состояния идеального газа
- •Тема 4: «Реальные газы»
- •4.1. Уравнение состояния Ван-дер-Ваальса
- •4.2. Уравнения м.П. Вукаловича и и.И. Новикова
- •Контрольные вопросы
- •Тема 5: «Первый закон термодинамики»
- •5.1. Внутренняя энергия
- •5.2. Работа расширения
- •5.3. Теплота
- •5.4. Аналитическое выражение первого закона термодинамики
- •5.5. Энтальпия
- •Контрольные вопросы
- •Тема 6: «Теплоемкость газов. Энтропия»
- •6.1. Основные определения
- •6.2. Удельная (массовая), объемная и мольная теплоемкости газов
- •6.3. Теплоемкость в изохорном и изобарном процессе
- •6.4. Молекулярно-кинетическая и квантовая теории теплоемкости
- •6.5. Истинная и средняя теплоемкости
- •6.6. Зависимость теплоемкости от температуры
- •6.7. Отношение теплоемкостей ср и сυ. Показатель адиабаты
- •6.8. Определение qp и qυ для идеальных газов
- •6.9. Теплоемкость смеси идеальных газов
- •6.10. Энтропия
- •Контрольные вопросы
- •Тема 7: «Термодинамические процессы идеальных газов»
- •7.1. Основные определения
- •7.2. Изохорный процесс
- •7.3. Изобарный процесс
- •7.4. Изотермический процесс
- •7.5. Адиабатный процесс
- •7.6. Политропные процессы
- •Контрольные вопросы
- •Тема 8: «Второй закон термодинамики»
- •8.1. Основные положения
- •8.2. Круговые термодинамические процессы (циклы)
- •8.3. Термический кпд и холодильный коэффициент циклов
- •8.4. Прямой обратимый цикл Карно
- •8.5. Обратный обратимый цикл Карно
- •8.6. Математическое выражение второго закона термодинамики
- •8.7. Изменение энтропии в обратимых и необратимых процессах
- •Контрольные вопросы
- •Тема 9: «Характеристические функции и термодинамические потенциалы. Равновесие систем»
- •Характеристические функции
- •Физический смысл изохорно-изотермического и изобарно-изотермического потенциалов
- •Термодинамическое учение о равновесии
- •9.4. Общие условия равновесия термодинамической системы
- •Контрольные вопросы
- •Тема 10: «Водяной пар»
- •10.1. Основные понятия и определения
- •Контрольные вопросы
- •Тема 11. Истечение газов и паров
- •11.1. Первый закон термодинамики в применении к потоку движущегося газа
- •11.2. Работа проталкивания
- •11.3. Располагаемая работа
- •11.4. Адиабатный процесс истечения
- •11.5. Истечение из суживающегося сопла
- •11.6. Истечение идеального газа из комбинированного сопла Лаваля
- •Контрольные вопросы
8.5. Обратный обратимый цикл Карно
Цикл Карно может протекать не только в прямом, но и в обратном направлении. Цикл состоит из обратимых процессов и в целом является обратимым.
Рисунок 23 – Обратный обратимый цикл Карно.
Осуществляется обратный обратимый цикл при таких условиях следующим образом.
Рабочее тело от начальной точки 1 расширяется по адиабате 1-4 без теплообмена с внешней средой, при этом температура Т1 уменьшается до Т2.
Затем следует дальнейшее расширение газа по изотерме 4-3 с подводом теплоты q2, которое отнимается от источника с низкой температурой Т2.
Далее следует адиабатное сжатие 3-2 с увеличением температуры рабочего тела от Т2 до Т1.
В течение последнего процесса происходит изотермное сжатие 2-1, во время которого к теплоприемнику с высокой температурой отводится теплота q1.
Поскольку в обратном цикле сжатие рабочего тела происходит при более высокой температуре, чем расширение, внешняя работа сжатия больше работы расширения на величину площади 14321 внутри замкнутой линии цикла. Эта работа превращается в теплоту и передается вместе с теплотой q2 источнику теплоты с температурой Т1.
Таким образом, затратив на осуществление обратного цикла работу l, можно перенести от теплоприемника к теплоотдатчику q2 единиц теплоты.
При этом теплота, получаемая теплообменником
Машина, работающая по обратному циклу называется холодильной машиной.
Передача теплоты от источника с низкой температурой к источнику с высокой температурой, в соответствии с постулатом Клаузиуса, обязательно требует затраты энергии (не может совершаться даровым процессом без компенсации).
Характеристикой эффективности холодильных машин является холодильный коэффициент:
или для обратного цикла Карно
Холодильный коэффициент обратного цикла Карно зависит от абсолютных температур Т2 и Т1 источников теплоты и обладает наибольшим значением по сравнению с холодильными коэффициентами других циклов, протекающих в тех же пределах температур.
Чем меньше разность температур между холодильной камерой и окружающей средой, тем меньше нужно затратить энергии для передачи теплоты от холодного тела к горячему и тем выше холодильный коэффициент.
Холодильную установку можно использовать в качестве теплового насоса.
Если, например, для отопления помещения использовать электронагревательные приборы, то количество теплоты, выделенное в них, будет равно расходу электроэнергии. Если же это количество электроэнергии использовать в холодильной установке, горячим источником, т. е. приемником теплоты q1, в которой является отапливаемое помещение, а холодным — наружная атмосфера, то количество теплоты, полученное помещением
где q2 – количество теплоты, взятое от наружной атмосферы;
lЦ – расход электроэнергии.
Понятно, что q1>lЦ, т.е. отопление с помощью теплового насоса выгоднее простого электрообогрева.
Используя цикл Карно можно рассмотреть еще одну формулировку, предложенную Клаузиусом: теплота не может самопроизвольно (без компенсации) переходить от тел с более низкой к телам с более высокой температурой.