- •Содержание
- •Введение
- •Глава 1 особенности структуры и технологии наноразмерных объектов
- •1.1 Классификация вещественных объектов
- •1.1.1 Размерные классы частиц
- •1.1.2 Факторы, влияющие на свойства вещества
- •Риcунок 1.11 – Схема возникновения н-центра окраски в цгк типа NaCl
- •1.2 Методы получения низкоразмерных частиц
- •1.3 Модельные представления о структуре и габитусе наноразмерных частиц
- •1.3.1 Методологические подходы к описанию кристаллов
- •1.3.2 Правильные формы кристаллов и их описание
- •Общие простые формы кристаллов и кристаллографические индексы их граней (hkl)
- •Частные простые формы (грань (h 0 0))
- •Частные простые формы кристаллов с единичным направлением (исходная грань (h k 0)).
- •Частные простые формы кристаллов без единичного направления
- •1.3.3 Габитус наночастиц, полученных при диспергировании крупных кристаллов
- •1.4 Теоретическое описание структуры и габитуса наночастиц, полученных конденсированием
- •1.4.1 Шаровые упаковки как модели многоатомных структур
- •1.4.2 Атомные координации в полиэдрах плотнейших атомных упаковок
- •Радиусы координационных сфер и их числа заполнения для гцк-структур
- •Радиусы координационных сфер и их числа заполнения для гпу-структур
- •Радиусы координационных сфер и их числа заполнения для оцк-структур
- •1.4.3 Некристаллографическая симметрия габитуса наноразмерных атомных координационных полиэдров
- •1.4.4 Фуллереноподобные формы нанокристаллов
- •1.4.5 Габитусы наночастиц сложного состава
- •1.5 Структура и свойства наноразмерных частиц, применяемых в функциональном материаловедении
- •1.5.1 Структура и свойства наноразмерных металлических модификаторов функциональных материалов
- •Координационные числа (к) координационных сфер (n – ее номер) при плотнейшей шаровой упаковке
- •Основные параметры, необходимые для описания жидких кластеров металлов (z – порядковый номер, n – плотность атомов, ef – энергия Ферми, rw – радиус Вагнера-Зейтца, w – работа выхода)
- •1.5.2 Наноразмерные углеродсодержащие модификаторы*
- •Размеры кристаллических блоков в алмазосодержащих продуктах детонационного синтеза
- •Р исунок 1.66 – Термограммы tg (а) и dta (б) углеродных нанокластеров. Скорость нагрева 5оС/мин: 1 – удаг; 2 – уда
- •Фазовый состав наномодификаторов, полученных по технологии термолиза прекурсора в технологической среде
- •Характеристики модифицированных углеродных волокон [161]
- •1.5.3 Силикатные наноразмерные частицы
- •Кристаллографические индексы рефлексов (kl) и структурные амплитуды f(20) и f(850) кристалла мусковита при 20оС и после прогрева при 850оС соответственно
- •Характеристики ультрадисперсных керамик (ук), полученных плазмохимическим синтезом [179]
- •Характеристики ультрадисперсных керамик (ук) механохимического синтеза [177]
- •Характеристики ультрадисперсных оксинитридов плазмохимического синтеза [179-180]
- •Некоторые свойства природных и синтетических цеолитов
- •1.6 Заключение к главе 1
- •Глава 2 механизмы модифицирующего действия наноразмерных частиц в полимерных и олигомерных матрицах
- •2.1 Критерии оценки наноразмерности
- •2.1.1 Физические предпосылки к оценке наноразмерности частиц
- •2.1.2 Связь фононных характеристик с наноразмерностью
- •2.1.3 Теорема Блоха и наноразмерность
- •2.1.4 Дебаевская длина волны и максимальный наноразмер
- •2.1.5 Расчет максимального наноразмера на основании уравнения Шредингера
- •2.1.6 Определение предельных размеров частиц веществ с неразрушенными полимерными молекулами
- •2.1.7 Динамические модели кристалла Эйнштейна и Дебая
- •2.1.8 Расчетные значения максимальных размеров наночастиц одноэлементных веществ и некоторых соединений
- •Характеристические температуры ( ) и максимальные размерынанокристаллов некоторых веществ
- •Характеристические температуры и максимальные размеры нанокристаллов некоторых галогенидов
- •Температура Дебая и максимальный наноразмер полупроводников типов
- •Отношение температуры Дебая наночастиц к для объемной фазы некоторых металлов, r – размер частицы
- •Дебаевская температура и наноразмерный максимум одноэлементных веществ
- •2.1.9 Влияние размеров кристаллитов на их физические свойства
- •2.2 Особенности зарядового состояния наноразмерных частиц
- •2.2.1 Зарядовое состояние дисперсных частиц слоистых минералов
- •2.3 Зарядовое состояние металлических компонентов функциональных материалов и металлополимерных систем
- •2.3.1 Модельные представления о механизме модифицирования полимерных матриц нанокомпозиционными частицами
- •Зависимость размеров областей когерентного рассеяния (l ǻ) от массовой концентрации (с, мас.%) ультрадисперсного углерода (шихты)
- •Значения радиусов (r, ǻ) и относительных координационных чисел (окч) для композитов с различной массовой концентрацией (с, мас.%) наполнителя
- •2.4 Заключение к главе 2
Риcунок 1.11 – Схема возникновения н-центра окраски в цгк типа NaCl
Каждая вакансия в анионной подрешетке в структуре типа NaCl окружена шестью катионами. Если один из этих катионов замещен примесью, то симметрия координация вакансии изменяется. В частности из трех осей четвертого порядка остается одна, оси 3-го порядка исчезают, отсутствует локальный центр симметрии. В этом случае говорят о возникновении -центра окраски (рис. 1.12).
Очевидно, что в кристалле возможно одновременное наличие указанных нульмерных дефектов. Еще раз обратим внимание на то, что хотя эти дефекты и относятся к точечным, но вокруг себя они создают область структурного искажения, которая при определенных условиях может в разы, а то и на порядок, превышать размеры атомов кристалла. Если эта область выходит на поверхность, то на ней возникает участок с энергией, отличающейся, обычно превышающей, энергию бездефектных участков кристалла. Следовательно, на поверхности кристалла появляется аномальный центр, который может нести электрический заряд.
Рисунок 1.12 – Схема возникновения -центра окраски. ). – внедрившийся катион, заместивший катион основной структуры, - вакансия
Кроме нульмерных дефектов в кристаллах возможно существование одномерных дефектов, которые называются дислокациями. Дислокации бывают двух типов: краевые и винтовые. Первая дислокация связана с обрывом атомной плоскости в объеме кристалла. Пример краевой дислокации приведен на рис. 1.13, на котором изображены атомные плоскости, одна из которых (центральная) оборвана.
Рисунок 1.13 – Схема краевой дислокации в кристалле
Линия, идущая по краю оборванной атомной плоскости, называется линией дислокации, которая является плоской и имеет произвольную форму. Если линия дислокации достигает поверхности кристалла, то эта точка называется выходом дислокации. Вокруг точки выхода дислокации формируется область дефектной структуры с более высокой внутренней энергией. При протравливании поверхности кристалла выходы дислокации растворяются в травителе быстрее, чем остальные участки поверхности. Следовательно, выходы дислокаций становятся видимыми в обычном оптическом микроскопе. Краевая дислокация может появиться как в процессе роста кристалла, так и при его деформировании.
На рис. 1.14 показана схема, иллюстрирующая процесс возникновения краевой дислокации, когда вследствие действия внешних сил одна часть кристалла перемещается относительно другой. На рис. 1.14 верхняя часть перемещается относительно нижней, но и в верхней части кристалла имеются и подвижный и неподвижный участки. На нижней части кристалла напротив границ между этими участками в верхней части возникают напряжения, атомные плоскости отходят друг от друга и атомная плоскость верхней части оказывается разорванной (рис. 1.14).
Рисунок 1.14 – Появление краевой дислокации
Схема винтовой дислокации приведена на рис. 1.15, на котором пунктиром отмечена линия дислокации. Винтовая дислокация характеризуется тем, что при круговом движении по атомной плоскости точка будет перемещаться вдоль линии винтовой дислокации.
Рисунок 1.15 – Схема винтовой дислокации. 00 – линия винтовой дислокации
Макроскопической моделью этой дислокации является винтовая лестница. Винтовая дислокация, как и краевая, может возникать как в процессе роста кристалла, так и при действии на него внешних сил, что может привести к смещению (скольжению) одних участков кристалла относительно других. Причем в пределах этих частей какие-то участки смещаются относительно друг друга, а какие-то в пределах рассматриваемых частей кристалла сохраняют взаимный контакт (рис. 1.16).
Рисунок 1.16 – Появление винтовой дислокации в кристалле
Как и в случае краевой дислокации, ось винтовой дислокации может выйти на поверхность кристалла. Так как дислокации, во-первых, могут появиться следствии действия на кристалл внешних сил, а во-вторых, создают области механических напряжений в кристалле, то они изменяют его свойства, в том числе и поверхностные. Следовательно, действуя на кристалл внешней силой (например, при диспергировании) можно изменить (увеличить) чисто дислокацией, то есть повысить, например, его деформационно-прочностные характеристики. При дроблении кристалла в кристаллитах может повыситься концентрация дефектов, которая приведет к повышению активности их поверхности, что крайне важно для многих технологических процессов, например, при флотационном обогащении полезных ископаемых, модифицировании матриц композиционных материалов и др.
Двухмерными дефектами в кристаллах является поверхности, которые зачастую играют решающую роль в ходе различных природных и технологических процессов. Поверхностью любого объема является геометрическое место точек, по одну сторону от которых геометрический луч, исходящий из этой точки, направлен внутрь вещества, а по другую – в среду иной природы, то есть другого состава и структуры. Такой средой может быть и вакуум. На рис. 1.17, где изображен фрагмент объема фазы в которой имеются включения другой (твердой) фазы и газовой или жидкостной линзы . Основная фаза твердое вещество. Ее структурнохимическая структура отличается от аналогичной фазы . Некоторые особенности поверхностных свойств будут рассмотрены в следующих разделах. На рис. 1.17, наряду с двухмерными дефектами, приведены и трехмерные дефекты, которыми являются сами включения и .
Рассмотренные дефекты иллюстрируют стационарное состояние вещества. При этом следует иметь в виду, что в одном и том же объеме могут, во-первых, одновременно встречаться дефекты различных типов, а во-вторых, они могут изменяться со временем, например, в процессе работы изделия, изготовленного из определенного вещества. В этом случае следует говорить о динамическом дефекте, подчеркивая его изменчивость со временем.
Рисунок 1.17 – Внешняя и внутренняя структуры кристалла
В качестве примера можно привести эффект закалки, когда в образце создаются дефекты вследствие резкого охлаждения нагретого изделия. Это приводит к внутренним напряжениям, так как внутренняя энергия дефектного кристалла обычно больше внутренней энергии кристалла без дефектов. Отпуск после закалки – характерный пример проявления динамического дефекта [25].
Четвертой группой факторов, влияющих на свойства вещества, являются характеристики внешней среды. В одной среде вещество может обладать одними свойствами, а в другой совершенно другими. Вариации температуры, характер механических воздействий, влажность, изменение рН–среды и т. д. и т. п. приводят к изменению свойств вещества и часто эти изменения могут быть весьма существенными. Например, изделие может устойчиво эксплуатироваться в одной среде и разрушаться при действии на нее другой.
Таким образом, при выборе низкоразмерного компонента с заданными параметрами функциональных характеристик необходимо учитывать не только размерный фактор, но и его влияние на свойства наночастиц [26-28].