- •Содержание
- •Введение
- •Глава 1 особенности структуры и технологии наноразмерных объектов
- •1.1 Классификация вещественных объектов
- •1.1.1 Размерные классы частиц
- •1.1.2 Факторы, влияющие на свойства вещества
- •Риcунок 1.11 – Схема возникновения н-центра окраски в цгк типа NaCl
- •1.2 Методы получения низкоразмерных частиц
- •1.3 Модельные представления о структуре и габитусе наноразмерных частиц
- •1.3.1 Методологические подходы к описанию кристаллов
- •1.3.2 Правильные формы кристаллов и их описание
- •Общие простые формы кристаллов и кристаллографические индексы их граней (hkl)
- •Частные простые формы (грань (h 0 0))
- •Частные простые формы кристаллов с единичным направлением (исходная грань (h k 0)).
- •Частные простые формы кристаллов без единичного направления
- •1.3.3 Габитус наночастиц, полученных при диспергировании крупных кристаллов
- •1.4 Теоретическое описание структуры и габитуса наночастиц, полученных конденсированием
- •1.4.1 Шаровые упаковки как модели многоатомных структур
- •1.4.2 Атомные координации в полиэдрах плотнейших атомных упаковок
- •Радиусы координационных сфер и их числа заполнения для гцк-структур
- •Радиусы координационных сфер и их числа заполнения для гпу-структур
- •Радиусы координационных сфер и их числа заполнения для оцк-структур
- •1.4.3 Некристаллографическая симметрия габитуса наноразмерных атомных координационных полиэдров
- •1.4.4 Фуллереноподобные формы нанокристаллов
- •1.4.5 Габитусы наночастиц сложного состава
- •1.5 Структура и свойства наноразмерных частиц, применяемых в функциональном материаловедении
- •1.5.1 Структура и свойства наноразмерных металлических модификаторов функциональных материалов
- •Координационные числа (к) координационных сфер (n – ее номер) при плотнейшей шаровой упаковке
- •Основные параметры, необходимые для описания жидких кластеров металлов (z – порядковый номер, n – плотность атомов, ef – энергия Ферми, rw – радиус Вагнера-Зейтца, w – работа выхода)
- •1.5.2 Наноразмерные углеродсодержащие модификаторы*
- •Размеры кристаллических блоков в алмазосодержащих продуктах детонационного синтеза
- •Р исунок 1.66 – Термограммы tg (а) и dta (б) углеродных нанокластеров. Скорость нагрева 5оС/мин: 1 – удаг; 2 – уда
- •Фазовый состав наномодификаторов, полученных по технологии термолиза прекурсора в технологической среде
- •Характеристики модифицированных углеродных волокон [161]
- •1.5.3 Силикатные наноразмерные частицы
- •Кристаллографические индексы рефлексов (kl) и структурные амплитуды f(20) и f(850) кристалла мусковита при 20оС и после прогрева при 850оС соответственно
- •Характеристики ультрадисперсных керамик (ук), полученных плазмохимическим синтезом [179]
- •Характеристики ультрадисперсных керамик (ук) механохимического синтеза [177]
- •Характеристики ультрадисперсных оксинитридов плазмохимического синтеза [179-180]
- •Некоторые свойства природных и синтетических цеолитов
- •1.6 Заключение к главе 1
- •Глава 2 механизмы модифицирующего действия наноразмерных частиц в полимерных и олигомерных матрицах
- •2.1 Критерии оценки наноразмерности
- •2.1.1 Физические предпосылки к оценке наноразмерности частиц
- •2.1.2 Связь фононных характеристик с наноразмерностью
- •2.1.3 Теорема Блоха и наноразмерность
- •2.1.4 Дебаевская длина волны и максимальный наноразмер
- •2.1.5 Расчет максимального наноразмера на основании уравнения Шредингера
- •2.1.6 Определение предельных размеров частиц веществ с неразрушенными полимерными молекулами
- •2.1.7 Динамические модели кристалла Эйнштейна и Дебая
- •2.1.8 Расчетные значения максимальных размеров наночастиц одноэлементных веществ и некоторых соединений
- •Характеристические температуры ( ) и максимальные размерынанокристаллов некоторых веществ
- •Характеристические температуры и максимальные размеры нанокристаллов некоторых галогенидов
- •Температура Дебая и максимальный наноразмер полупроводников типов
- •Отношение температуры Дебая наночастиц к для объемной фазы некоторых металлов, r – размер частицы
- •Дебаевская температура и наноразмерный максимум одноэлементных веществ
- •2.1.9 Влияние размеров кристаллитов на их физические свойства
- •2.2 Особенности зарядового состояния наноразмерных частиц
- •2.2.1 Зарядовое состояние дисперсных частиц слоистых минералов
- •2.3 Зарядовое состояние металлических компонентов функциональных материалов и металлополимерных систем
- •2.3.1 Модельные представления о механизме модифицирования полимерных матриц нанокомпозиционными частицами
- •Зависимость размеров областей когерентного рассеяния (l ǻ) от массовой концентрации (с, мас.%) ультрадисперсного углерода (шихты)
- •Значения радиусов (r, ǻ) и относительных координационных чисел (окч) для композитов с различной массовой концентрацией (с, мас.%) наполнителя
- •2.4 Заключение к главе 2
2.1.9 Влияние размеров кристаллитов на их физические свойства
В литературе имеются материалы, посвященные описанию зависимостей отдельных физических свойств от размера кристаллов (r). Все без исключения данные свидетельствуют о том, что наносвойства начинают проявляться для размеров, существенно меньших 100 нм.
Впервые, как сказано в работе [8], на связь свойств вещества с размером его частиц обратили внимание М. Борн и Т. Карман еще в начале прошлого века, но только в последние десятилетия эта гипотеза получила экспериментальные подтверждения.
Рассмотрим некоторые примеры. В работе [3] приведены результаты исследований упругих свойств образцов железа. Установлено, что модуль упругости наноструктурированного материала, по сути, тот же, что и у объемного с микронными размерами зерен, однако только до тех пор, пока размеры частиц не становятся очень малыми, скажем менее 5 нм. На рис. 2.11 показана кривая зависимости модуля Юнга Е от размера нанозерна для образца железа с наноразмерными зернами, нормированного на значение Е() для железа с обычными зернами.
Из приведенных данных видно, что при размере зерен менее 20 нм модуль Юнга начинает быстро уменьшаться. На данном рисунке, как и на последующих, указана средняя граница между нано- и макросостояниями, рассчитанная по предложенной нами ранее формуле:
где температура Дебая. Обоснование этой формулы в рамках теории Дебая приведена выше (см. 2.1.5).
Рисунок 2.11 – Зависимость отношения модуля Юнга нанозернистого железа (Е) к модулю Юнга железа с обычным размером зерен (Е0 ) от размера зерна [3]. L0 расчетное значение
В работе [8] приведены результаты измерения многослойных Fe-Cr пленок, причем хромовые пленки имели сравнительно большие толщины (>100 нм), a пленки Fe представляли собой одномерные наносистемы. Для таких «сэндвичей» исследовали влияние постоянного магнитного поля на сопротивление многослойной системы «железо-хром». Величина изменения сопротивления зависит от толщины слоев железа и достигает максимума при толщине 7 нм, как показано на рис. 2.12, из которого видно, что даже для сложных систем как сэндвичи наблюдается корреляция между экспериментом и расчетным значением L0, полученным по предложенной формуле.
Рисунок 2.12 – Зависимость изменения магнитосопротивления ΔR от толщины магнитного слоя железа в многослойной структуре Fe-Cr в постоянном магнитном поле. L0 расчетное значение размерной границы между объемными и наносвойствами [5]
В рамановском спектре объемного кристаллического германия имеется узкая линия поглощения (шириной около 3 см-1), связанная с оптической фононной ветвью . Она показана на врезке к рис. 2.13.
Рисунок 2.13 – Рамановские спектры германиевой пленки на поверхности подложки и SiO2 сразу после охлаждения и после окисления кислородом при 800 и 1000ºС
Если германий осажден на пленку Si02, то за исключением плавного спада в области около 270 см-1 на рамановском спектре особенностей не наблюдается, как можно видеть на нижней кривой рис. 2.14. После отжига этот спад исчезает, а на частоте 300 см-1 появляется пик от кристаллического оксида кремния. На рис. 2.14 показано уширение этого пика и его сдвиг в сторону более низких частот при уменьшении размеров частиц. Ширина рамановского пика уменьшается при увеличении температуры и времени отжига. Это позволяет сделать оценку размеров частиц. Они могут составлять от 6 до 13 нм. Как следует из рис. 2.14 частицы с размерами d ≥ 18 нм ведут себя как объемное вещество, тогда как частицы с размерами 8 нм имеют параметры свойств, резко отличные от объемных.
Из приведенных экспериментальных данных следует, что резкая граница между объемной фазой и нанофазой (L0) должна удовлетворять условию 8 нм<L0<18 нм. Величина L0, определенная по формуле, равна 12 нм. Кремниевые наночастицы в отношении оптической фононной моды ведут себя так же, как германиевые. Параметр L0 для кремния равен L0 = 9 нм, то есть результат эксперимента удовлетворяет тому же условию, что и для германия. В размерном эффекте кремний ведет себя как германий.
Рис. 4 – Рамановский спектр нанокристаллов германия, полученных осаждением из газовой фазы, демонстрирует уширение и сдвиг в сторону меньших волновых чисел при уменьшении размеров частиц. Самый нижний спектр получен на объемном германии [5]
Расхождения между вычисленными и экспериментальными размерными границами объемных и наноразмерных фаз обусловлено не только тем, что сама эта граница не является резким барьером, но и потому, что очень трудно получить вещество, у которого все частицы имеют одинаковые размеры. В качестве примера приведем гистограмму размеров частиц нанокристаллического нитрида титана, полученного путем химического осаждения из газовой фазы [5]. Распределение частиц по размерам нессимитричное, причем, модальное значение всегда меньше среднего арифметического. Когда приводятся размеры частиц в нанопорошке, то основную роль играет модальное значение, тогда как на физические свойства оказывают влияние и более крупные частицы.
Следовательно, рассчитанная размерная граница между нано- и макрофазами (L0) и та, что следует из экспериментальной зависимости «свойства наночастиц и их размер» (Lэксп), могут не совпадать. Именно этим можно объяснить результаты экспериментов, проведенных на рис. 2.16, который встречается в ряде литературных источников [2, 3, 5]. Наряду с одномодальным распределением наночастиц возможны и другие распределения по крупности в пределах одного образца. В работе [3] приведены, по мнению автора, типичные распределения частиц по размерам в некоторых металлических нанопорошках, полученных восстановлением в токе водорода, которые показаны на рис. 2.17.
Рисунок 2.15 – Гистограмма распределения размеров зерен нанокристаллического TiN по результатам просвечивающей электронной микроскопии (ТЕМ) [3]
Рисунок 2.16 – Зависимость температуры плавления от радиуса частиц золота. Пунктирной линией отмечена температура плавления для макроскопического образца. L0 - расчетное значение
На рис. 2.18 приведена зависимость параметра ячейки (а) от размера наночастицы Al. Видно, что и здесь обнаруживается согласие между экспериментальным и расчетным значениями L0.
Можно привести и другие примеры, взятые из научной литературы, которые, как и приведенные, показывают, что геометрические параметры наночастиц (их максимальный размер) хорошо согласуются с выведенной нами формулой (рис. 2.19, 2.20).
Следует подчеркнуть, что в имеющейся доступной нам научной литературе не встречалось ни одного случая, когда бы размерные эффекты начали проявляться при размерах наночастиц r≈100 нм. Даже при r ≈ 30 нм во всех случаях параметры характеристик физических свойств частиц были такие же, как у объемной фазы.
Рисунок 2.17 – Типичные распределения металлических наночастиц по размеру. Частицы получены восстановлением металлов из их соединений в токе водорода [2]
Рисунок 2.18 – Зависимость периода решетки а от диаметра (D) наночастиц алюминия Al [2]. L0‑расчетное значение максимального размера наночастиц Al
Рисунок 2.19 – Относительное изменение периода решетки Δα/α в зависимости от диаметра D наночастиц золота Ag и Аu соответственно [2]
Рисунок 2.20 – Понижение температуры плавления Тп наночастиц олова Sn в зависимости от обратного радиуса r-1; сплошная линия – расчет [5]; L0‑расчетное значение для Sn
При L0=100 нм характеристическая температура, рассчитанная по разработанной нами методике, имеет значение =5,3 К, что соответствует, вероятно, только закристаллизованному под высоким давлением гелию. Даже для L0=30 нм характеристическая (дебаевская) температура не превышает 60 K.