u_lectures
.pdf
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
154 |
|
|
|
|
|
Следовательно, подставив (17.3) в (17.2), получим |
|
|||||||||||||||
|
|
|
1 |
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|||
x*(t) = x(t) |
|
|
∑e jrωиt |
|
|
|
|
|
(17.5) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
T r=−∞ |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Преобразование Фурье для x*(t) выражается |
|
|
|
|||||||||||||
|
T |
∞ |
|
|
|
|
∞ |
|
|
T |
∞ |
∞ |
|
|
||
|
∫ |
|
|
|
∑ |
|
|
∑ |
∫ |
|
|
|||||
X*( jω) = |
1 |
x(t) |
|
|
|
|
|
|
e jrωиt e− jωtdt = |
1 |
|
x(t)e |
− j(ω−rωи )tdt (17.6) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
0 |
|
r=−∞ |
|
|
|
r=−∞ 0 |
|
|
||||||
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫ x(t)e− j(ω−rωи )tdt = X [j(ω − rωи)] |
|
|
(17.7) |
|||||||||||
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Поэтому (17.6) имеет вид: |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
X*( jω) = |
|
1 |
∑∞ X [j(ω − rωи )] |
|
|
|
|
(17.8) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
T r=−∞ |
|
|
|
|
|
|
||||
Изменяя порядок суммирования, то есть подставив (r) вместо (-r), |
||||||||||||||||
получим |
|
|
|
|
1 |
∑∞ X [j(ω + rωи )]. |
|
|
|
|
|
|||||
|
X*( jω) = |
|
|
|
|
|
|
(17.9) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
T r=−∞ |
|
|
|
|
|
|
Выражение (17.9) показывает, что частотный спектр x*(t) представляет сумму частотных спектров непрерывной величины, смещенных на величину
ωи.
|X(jω)|1/Т |
|
|
|X*(jω)| |
|
|
* |
r=2 |
r=1 |
r=0 |
r=-1 |
r=-2 |
|X (jω)| |
|
|
|
|
|
-ωи |
ωи |
ω |
-2ωи |
-ωи |
0 |
ωи |
2ωи |
ω |
|
а |
|
Рис. 17.2 |
б |
|
|
|
Периодичность частотной характеристики составляет особенность импульсной системы и физически связана со свойством импульсного элемента одинаково реагировать на кратные частоты входного сигнала
xвх1
|
|
|
|
|
|
ω = |
π |
= |
2π |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
1 |
2T |
|
4T |
||
T |
2T |
4T |
5T |
6T |
t |
|
|
||||
T – период квантования |
|||||||||||
|
|
xвых(lT)
t
155
ω2 |
= |
|
4T |
= 3 |
|
|
4 |
|
|||
ω |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
3 T |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 17.3
Изображения непрерывного x(t) и дискретного x*(t) сигналов связаны отношением
|
1 |
∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
X*( p) = |
|
|
|
∑X ( p + jrωи ) . |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
T r=−∞ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
17.2. Прохождение сигналов через импульсную САУ |
|||||||||||||||||
Рассмотрим эквивалентную схему |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
ИИЗ |
|
|
|
|
|
|
||||||
xвх |
|
|
|
|
x |
|
|
x* |
|
Wф(p) |
|
xИ |
WН(p) |
xвых |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
– |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 17.4 |
|
|
|
|
|||
Будем считать (для простоты), что x(0)=0 и в системе имеют место |
||||||||||||||||||
нулевые начальные условия. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
Найдем спектр выходной величины: |
|
|
|
|
||||||||||||||
Xвых( jω)=Wфн(jω) X*( jω), |
|
|
|
|
(17.10) |
|||||||||||||
где |
X*( jω)= |
1 |
∑∞ X [j(ω + rωи )] |
|
|
(17.11) |
||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
T r=−∞ |
|
|
|
|
|
|
||||||
Xвых( jω)= Wфн(jω) |
1 |
∑∞ X [j(ω + rωи )] |
|
(17.12) |
||||||||||||||
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
T r=−∞ |
|
|
|
|
|
|
||||
Если выделить в (17.12) слагаемое для r = 0, то получим |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
r=∞ |
|
|
|
X ВЫХ ( jω) = |
WФН ( jω)X ( jω) + |
WФН ( jω) ∑X [ j(ω + rωи ) (17.13) |
||||||||||||||||
T |
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
r=∞ |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
r≠0 |
|
|
Первое слагаемое представляет собой спектр выходного сигнала, который бы имел место в непрерывной системе с частотной характеристикой
T1 Wфн(jω).
156
Второе слагаемое отражает влияние импульсного звена. Наличие импульсного элемента приводит к появлению в спектре выходного сигнала высокочастотных составляющих и в результате в общем случае невозможно связать с помощью частотной функции (или передаточной функции) спектры сигналов X(jω) и Xвых(jω) подобно тому, как это делается в непрерывной системе.
T1 |X(jω)|
0 |
ωи |
2ωи |
ω |
-2ωи -ωи |
|
|X*(jω)|
|Wфн(jω)|
0 |
ωи |
2ωи |
ω |
-2ωи -ωи |
|
|Xвых(jω)|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
ω |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
-2ωи |
|
ωи |
2ωи |
|||||||
-ωи |
|
Рис. 17.5
То есть наличие импульсного элемента приводит к появлению в спектре выходного сигнала высокочастотных составляющих, которых не было в спектре сигнала X(jω).
17.3. Прохождение сигналов через ИСАУ при выполнении условий теоремы Котельникова
Существует случай, когда можно связать X(jω) и Xвых(jω). Выберем
ωи ≥ 2ωс , |
(17.14) |
где ωс – граничная частота входного сигнала x(t). Кроме того, пусть
|
|
|
157 |
|
|
Wфн(jω)=0 при ω > ωс |
(17.15) |
||||
Тогда Xвых( jω)= |
|
1 |
Wфн(jω) X(jω) |
(17.16) |
|
T |
|||||
|
|
|
В этом случае импульсная система эквивалентна непрерывной системе, причем при выполнении условий (17.14) и (17.15) идеальное звено по своим свойствам эквивалентно безынерционному звену с коэффициентом
усиления 1/T. |
|
1 |
|X(jω)| |
|
|||
|
T |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
ω |
-2ωи |
-ωи |
0 ωс ωи |
2ωи |
|Wфн(jω)|
|X*(jω)|
-2ωи |
-ωи |
0 ωс ωи |
2ωи |
ω |
|Xвых(jω)|
|
|
0 ωс ωи |
ω |
|
|
||
-ωи |
Рис. 17.6
Вывод (17.16) при условиях (17.15) и (17.14) получен В.А. Котельниковым и носит название теоремы Котельникова. Смысл теоремы состоит в том, что если требуется передать сигнал x(t) с ограниченным спектром X(jω), то достаточно передать дискретные значения x*(t) с периодом
T ≤ |
1 |
|
или T < |
π |
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Это вытекает из (17.14). |
2 fc |
ωc |
|
|
|
|
|
|
||||
2π |
|
|
|
|
π |
|
π |
|
1 |
|
||
Если ωи ≥ 2ωс, то получим |
≥ ωс или |
T≤ |
= |
= |
. |
|||||||
T |
|
2πfc |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
ωc |
|
2 fc |
158
18. ПЕРЕДАТОЧНЫЕ ФУНКЦИИ ИМПУЛЬСНЫХ СИСТЕМ
18.1. Передаточная функция и частотная передаточная функция разомкнутой импульсной системы
Ранее было установлено, что в общем случае отсутствует пропорциональная связь между спектрами сигналов x(t) и xвых(t).Однако такая связь существует между спектрами и изображениями дискретных
сигналов x*(t) и x*вых(t).
Целесообразность отыскания такой связи следует из возможности представления схемы (рис. 18.1)
xвх |
|
ИИЗ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
x |
|
x* |
|
Wфн(p) |
|
|
xвых |
x* = (xвх - xвых)* = x*вх - x*вых |
||||||||
|
- |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
Рис. 18.1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
в следующем виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
xвых |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
xвх |
ИИЗ x*вх |
|
x* |
|
|
|
|
|
x |
ИИЗ |
|
x*вых |
|
||||
|
Wфн(p) |
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
вых |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
– |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 18.2 |
|
|
|
|
|
Рассмотрим прямую цепь системы |
|
|
|
|
|||||||||||||
x(t) |
|
|
|
x*(t) |
|
|
|
|
|
|
|
x* |
|
|
xвых |
ИИЗ x*вых |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Wфн(p) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
lTи |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 18.3 |
|
||||
T |
|
2T |
3T 4T |
|
|
|
t |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
xвых,i(t)
|
lTи |
iT |
t |
xвых(t) |
x*вых(t) |
159
Рис. 18.4
Реакция системы на импульс в i-й момент и имеющий площадь x(iT), равна (рис. 18.4, б)
xвых,i(t) = x(iT) wфн(t - iT),
где wфн(t) – весовая функция приведенной непрерывной части. Выходную величину xвых(t) можно представить путем суммирования i-х
составляющих
l
xвых(t)= ∑x(iT )wфн (t −iT )
i=0
для lT ≤ t ≤ (l+1)T;
Дискретный входной сигнал, поступающий на вход прямой цепи (рис. 18.3), описывается выражением:
∞ |
|
x*(t) = ∑x(iT )δ(t −iT ) |
(18. 1) |
i =0
Пусть приведенная непрерывная часть имеет весовую функцию, то есть реакцию на δ – функцию вида wфн(t), тогда ее выходной сигнал выражается суммой:
∞
xвых(t) = ∑x(iT )wфн(t −iT ) (18. 2)
i =0
Дискретные значения выходного сигнала xвых(lT) определяют из (18.2)
при t=lT.
∞
xвых(lT) = ∑x(iT )wфн((l −i)T ) (18. 3)
i =0
Для получения |
изображения Лапласа от x*вых(t) воспользуемся |
|||
уравнением дискретного преобразования Лапласа |
|
|||
∞ |
|
|
∞ ∞ |
|
X*вых(p) = ∑xвых(lT )e− plT |
= ∑∑x(iT )wфн((l −i)T ).e− plT |
(18. 4) |
||
l =0 |
|
|
l =0 i=0 |
|
Положим k = l - i |
|
|
|
|
∞ |
∞ |
|
(kT ).e− pkT e− piT |
|
X*вых(p) = ∑ ∑x(iT )w |
|
(18. 5) |
||
|
фн |
|
|
|
k =−i i =0 |
|
|
|
Так как wфн(t) = 0 при t < 0, то заменим нижний предел суммы (вместо k = -i запишем k = 0) и получим
160
∞ |
∞ |
|
X*вых(p) = ∑wфн(kT )e− pkT ∑x(iT )e− piT , |
(18. 6) |
|
k =0 |
i=0 |
|
Wp*(p) |
X*(p) |
|
где Wp*(p) – передаточная функция разомкнутой импульсной системы. Значит, передаточная функция разомкнутой импульсной системы равна отношению изображений выходного и входного дискретных сигналов,
то есть
|
* |
∞ |
|
|
|
Wp*(p)= |
Xвых( p) |
= ∑w (kT )e−pkT . |
(18. 7) |
||
X * ( p) |
|||||
|
k=0 |
фн |
|
Аналогичные равенства существуют и для изображений Фурье
X*вых(jω) = Wp*( jω) X*( jω) |
(18. 8) |
∞
где Wp*(jω)= ∑wфн(kT )e− jωkT – частотная передаточная функция
k=0
разомкнутой импульсной системы.
Wp*(jω) можно найти и другим способом, используя связь между спектрами непрерывных и дискретных величин,
W *(jω)= |
1 |
∞ W |
[j(ω + rω |
и |
)], |
(18. 9) |
|
|
|||||||
p |
T |
∑ |
фн |
|
|
|
|
|
r=−∞ |
|
|
|
|
|
где Wфн (jω) – частотная передаточная функция непрерывной части. Комплексный коэффициент передачи Wp*(jω) является спектром
функции w*фн(t) и обладает свойствами спектров дискретных сигналов, то есть он периодичен по оси частот с периодом ωи.
Поэтому амплитудно-фазовые характеристики импульсных систем можно рассматривать в диапазоне − ω2и ≤ω ≤ ω2и .
18.2. Определение передаточной функции разомкнутой системы по передаточной функции непрерывной части
Передаточная функция разомкнутой системы может быть определена следующими методами:
1. Ранее были получены выражения для нахождения передаточной функции и частотной передаточной функции на основе известной функции веса wфн(t) приведенной непрерывной части
∞
Wp*(p)= ∑wфн(lT )e−plT , (18. 10)
l=0
∞
Wp*(jω)= ∑wфн(lT )e− jωlT . (18.11)
l=0
161
Передаточные функции (18.10) и (18.11) являются изображением дискретного сигнала w*фн(t).
2. Передаточные функции разомкнутой системы Wp*(p) и Wp*(jω) можно найти, если известны передаточные функции приведенной непрерывной части Wфн(p) и Wфн(jω) по выражениям
|
|
1 |
∞ |
|
|
|
|
||
Wp*(p)= |
∑ W |
( p + jrω |
) , |
(18. 12) |
|||||
T |
|||||||||
|
r=−∞ |
фн |
и |
|
|
||||
|
1 |
|
∞ |
|
|
|
|
||
Wp*(jω)= |
|
∑ W [j(ω + rω |
)]. |
(18. 13) |
|||||
T |
|||||||||
|
r=−∞ |
фн |
и |
|
|
Однако практически использовать выражения (18. 10) и (18.12) сложно и их редко применяют для определения Wp*(p) в компактной форме. Выражение (18.13) используют при расчетах на ЭВМ.
3. Для получения передаточной функции Wp*(p) целесообразно применять следующую методику.
Пусть имеем эквивалентную схему
ИИЗ |
* |
ФЗ |
|
НЧ |
x*вых |
x |
x |
WФ(p) |
xИ |
W Н (p) |
xвых |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
Рис. 18.5
Передаточная функция ФЗ, как правило, зависит от p и e-pT и может быть представлена в виде произведения:
WФ(p) = WТ(p) · WФНЧ(p),
где WТ(p) — трансцендентная часть, зависящая от оператора e-pT , WФНЧ(p) — передаточная функция непрерывной части ФЗ.
Относя непрерывную часть ФЗ к непрерывной части системы, получим эквивалентные непрерывную и дискретную части системы, а именно:
WТ(p) — дискретная часть системы,
WПНЧ(p) = WФНЧ(p) · WН(p) — приведенная непрерывная часть. Тогда схема примет вид
|
ИИЗ |
|
|
x*вых |
|
x |
x* |
|
|
|
xвых |
WТ(p) |
|
WПНЧ(p) |
|||
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 18.6 |
|
Будем рассматривать все сигналы разомкнутой системы только в моменты замыкания ключа ИИЗ. Для этого на выходе системы установим фиктивный импульсный элемент, тогда все передаточные функции станут дискретными передаточными функциями. Обозначим операцию перевода
162
передаточной функции аргумента p в дискретную передаточную функцию аргумента epT оператором Z, то есть
W*(p) = Z[W(p)].
Операцию перевода W(p) в W*(p) удобно осуществлять, разлагая выражение W(p) на простые дроби, то есть представляя передаточную функцию в виде суммы передаточных функций типовых динамических звеньев, например:
W(p) = |
|
|
B1 ( p) |
|
|
|
|
= |
A |
+ |
B |
+ |
|
|
|
|
C + Dp |
|
|
. |
||||
p(T p |
+ |
1)(T |
2 |
p |
2 |
+ |
ε |
+ |
1) |
p |
T p +1 |
T |
2 |
p |
2 + ε |
|
+ |
|
||||||
|
|
|
|
|
2 Tp |
|
|
|
1 |
|
|
2 T p |
|
1 |
||||||||||
1 |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
Для этого можно применить метод неопределенных коэффициентов. Затем для каждого из слагаемых по таблицам дискретного преобразования Лапласа находят дискретные передаточные функции, а далее определяют результирующую передаточную функцию.
Применяя этот подход, можно найти дискретную передаточную функцию приведенной непрерывной части системы
W*П.Н.Ч. (p) = Z[W П.Н.Ч. (p)].
В результате окончательно получим эквивалентную схему импульсной
системы: |
ИИЗ |
|
|
x*вых |
|
x |
x* |
|
|
|
|
WТ(p) |
|
* |
|
||
|
|
|
W ПНЧ (p) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 18.7 |
Передаточная функция разомкнутой системы будет равна:
* |
* |
X вых* ( p) |
|
Wp |
(p) = WТ(p) · W П.Н.Ч.(p) = |
|
. |
X * ( p) |
Wp*(p) является трансцендентной функцией и может быть представлена в виде:
Wp*(p) = B* ( p) = b0empT +b1e(m−1) pT +... +bm . C* ( p) c0enpT + c1e(n−1) pT +... + cn
Пример 1. Найти передаточную функцию Wp*(p) для импульсной САУ с прямоугольными импульсами при γ = 1 и с непрерывной частью
WН(p)= |
k |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T p +1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
f(t) |
||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
xвх |
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
xвых |
1 |
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
– |
|
|
|
|
|
|
|
T1 p +1 |
|
|
|
|
|
|
t |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
T |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
а) |
|
|
Рис. 18.8 |
|
|
б) |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|