- •1.Научная дисциплина «Механика жидкости и газа». Ее место в системе естественнонаучных знаний.
- •2.Основные гипотезы мжг гипотеза сплошности и гипотеза о локальном термодинамическом равновесии.
- •3.Изучение движения сплошной среды в переменных Эйлера и в переменных Лагранжа.
- •4.Уравнения состояния. Идеальный и совершенный газ. Отношение теплоемкостей. Уравнения состояния капельных жидкостей.
- •5.Силы, действующие в сплошной среде. Нормальные и касательные напряжения. Тензор напряжений. Тензор вязких напряжений.
- •6.Силы, действующие в жидкости. Гипотеза Ньютона. Коэффициент вязкости. Обобщенная гипотеза Ньютона. «Ньютоновские» и реологические жидкости.
- •7.Модели жидкой среды. Несжимаемая и сжимаемая жидкость. Идеальная и вязкая жидкость.
- •12. Уравнения движения в напряжениях. Уравнения гидростатики.
- •13. Сила гидростатического давления. Равнодействующая гидростатических сил. Закон Архимеда.
- •15. Уравнения в форме Громеки-Лэмба. Преобразуем уравнения
- •16.Интегралы Коши-Лагранжа и Бернулли.
- •17.Тензор напряжений в идеальной жидкости. Потенциальное движение
- •18. Динамика идеальной жидкости. Теоремы Томсона и Гельмгольца.
- •19.Парадокс Даламбера.
- •20.Гипотеза Ньютона. Обобщенная гипотеза Ньютона. Закон Фика. Число Прандтля. Уравнения Навье-Стокса для сжимаемой среды.
- •21.Уравнения Навье-Стокса для несжимаемой среды.
- •22Ламинарный режим течения. Течение Пуазейля. Решение уравнений Навье-Стокса для течения в плоской щели.
- •23.Устойчивость ламинарного движения и его переход к турбулентному.
- •24.Турбулентное течение. Число Рейнольдса. Критическое число Рейнольдса.
- •25.Подходы к математическому моделированию турбулентных течений.
- •26.Методология расчета осредненного турбулентного течения. Осреднение уравнений Навье-Стокса по Рейнольдсу и по Фавру.
- •31. Свободная турбулентность. Теория локально изотропной турбулентности Колмогорова-Обухова.
- •32. Пристенное турбулентное движение.
- •33. Течение жидкости и газа по трубам. Коэффициент потерь на трение (формула Дарси-Вейсбаха).
- •34. Течение жидкости и газа по трубам. Напряжение и тепловой поток на стенке. Аналогия Рейнольдса.
- •35. Режимы течения жидкости и газа по трубам. Вывод формул для коэффициентов потерь. Формулы Блазиуса и Никурадзе.
- •41.Соотношения для осредненных профилей скорости, температуры, концентрации в свободных турбулентных струях.
- •42.Размерные и безразмерные величины. Функциональные связи.
- •44.Подобие. Условия подобия. Числа подобия. Критерии подобия
- •45.Подобие при течении жидкостей в пс и в трубах. Условия подобия при обтекании тел
- •46. Особенности до- и сверхзвуковых пространственных течений газов.
- •47. Законы сохранения для стационарных течениях одномерном приближении.
- •48. Течение в идеальном сопле (канале). Параметры и газодинамические функции стационарного торможения. Число м.
- •49.Течение в идеальном сужающемся сопле. Критический режим и критическая скорость. Приведенная скорость λ.
- •50.Сверхзвуковое течение. Задача о стационарном истечении в вакуум.
- •54. Потери полного давления на скачке уплотнения. Адиабата Гюгонио
- •57. Задание начальных и граничных условий в задачах нестационарной газовой динамики.
- •58.Параметры и газодинамические функции нестационарного торможения.
- •59.Волны конечной амплитуды (вка). Простые и изоэнтропные вка. Соотношения при переходе через фронт изоэнтропной вка.
- •61. Воздействие на уединенную вка профилированием трубопровода по длине.
- •62.Отражение вка от открытого и от закрытого концов трубопровода.
- •63.Закономерности наполнения и опорожнения емкости через трубопровод («кривошипная камера», «ресивер», «цилиндр»).
- •64.Генерирование вка движущимся поршнем. Задача о нестационарном истечении в вакуум.
- •65. Задача о распаде произвольного разрыва.
- •66. Распад разрыва на скачке сечения.
- •67.Распад разрыва на стыке емкости и канала.
- •68. Распад разрыва при отводе и подводе энергии в форме работы.
- •69. Распад разрыва на отверстии в боковой стенке канала.
- •70. Распад разрыва в месте разветвления.
- •71. Метод характеристик и сеточно-характеристический метод.
- •72. Метод распада произвольного разрыва с. К. Годунова.
- •73.Метод Годунова для решения пространственных задач мжг по уравнениям Эйлера.
69. Распад разрыва на отверстии в боковой стенке канала.
рассмотрим модель для расчета мс щель — связного элемента на стыке двух участков трубопровода в случае, когда имеется разрыв или отверстие в боковой стенке, сообщающее такой канал с емкостью.
модель взаимодействия потока с мс щель является также обобщение картины о рпр, для описания всевозможных режимов, для которых характерно дозвуковое (но средним параметрам в каналах) автомодельное течение па мс щель в достаточно общей постановке позволит описать всевозможные варианты течений на элементе. решение задачи о рпр включает расчет параметров в зонах 2, 3, 4 и 5. по которым затем определяются потоки массы, импульса и анергии в каналы и потоки массы и энергии в емкость на расчетном таге при численном расчете
нестационарного течения. рис. 31 обобщает возможные конфигурации течения при рпр на мс щель.
в общем случае могут иметь место четыре принципиально различных нетривиальных режима течения при распаде начального разрыва,) условно называемых приточным, вытяжным, полуприточным и полувытяжным (рис. 32). могут образовываться конфигурации течения в двумя контактными поверхностями (кп), без кп и с одной кп. нетрудно показать, что в автомодельной постановке, в случае однородного совершенного газа решение данной задачи полностью определяется шестью входными параметрами: параметрами нестационарного торможения в каналах т6, р,', г, и и параметрами в емкости р0, та.
где приведение параметров к безразмерным проводится, например, так:
также, как показано ниже, заданием одного параметра течения в зонах с обеих сторон от мс отбирается единственное решение задачи о рпр для любой конфигурации. эти параметры могут быть известны из (вычислительных) экспериментов по определению (нестационарной) гх элемента. в качестве таких параметров удобно взять давления, тогда связь между о пределяющими и определяемыми безразмерными параметрами — например, p2 и р5, можно записать в виде:
где приведение параметров к безразмерным проводится, например, так:
для определяемых параметров нгх, а для определяющих:
70. Распад разрыва в месте разветвления.
Часто нужно рассчитывать взаимоделйствие нестационарного потока с элементами трубопровода, на которых поток претерпевает слияние или разделение. Из всех возможных видов разветвления рассмотрим два наиболее простых и практически важных для практики, описываемых36 связующими элементами (модулями- связями, МС) ТРОЙНИК и ЩЕЛЬ.
МС ТРОЙНИК используется для расчета течения в месте сопряжения трех каналов трубопровода, связующий элемент типа МС ЩЕЛЬ — в месте сопряжения двух каналов и емкости любого вида, начиная с простейшего (бокового отверстия или разрыва трубопровода).
Модели такого рода следует строить также путем обобщения задачи о РПР.
Напомним, что для «однопоточных» МС МС (стр. 95 и стр. 96) задачу о РПР на МС замыкает статическая расходная характеристика или зависимость для потерь полного давления традиционного для гидравлики вида. В случае же разветвлений трубопровода («тройники» и «щели»), проблематично как получение статической характеристики элемента на всевозможных режимах течения (в обобщенных переменных), так и падежное включение этой характеристики в процедуру отыскания решения задачи о РПР на граничном элементе такого вида37.
Так, использование коэффициентов гидравлических потерь обычного вида, заданных постоянными или в функции числа М в одном из каналов, оставляет неопределенность соотношения расходов на разветвлении; для полного «замыкания» задачи требуются дополнительные гипотезы, такие как допущение о равенстве статических давлений в примыкающих сечениях двух или всех трех каналов.
Возможна более простая в обращении методика, использующая «замыкающую» зависимость обобщенного вида для параметров стационарного течения сжимаемого газа в месте разветвления — например, информацию о параметрах течения при распаде разрыва. Вычислительными экспериментами в достаточно простой пространственной постановке выявлено, что достоверность расчета движения волн конечной амплитуды (ВКА) в разветвленных трубопроводах при применении такого подхода может быть удовлетворительной.