- •1.Научная дисциплина «Механика жидкости и газа». Ее место в системе естественнонаучных знаний.
- •2.Основные гипотезы мжг гипотеза сплошности и гипотеза о локальном термодинамическом равновесии.
- •3.Изучение движения сплошной среды в переменных Эйлера и в переменных Лагранжа.
- •4.Уравнения состояния. Идеальный и совершенный газ. Отношение теплоемкостей. Уравнения состояния капельных жидкостей.
- •5.Силы, действующие в сплошной среде. Нормальные и касательные напряжения. Тензор напряжений. Тензор вязких напряжений.
- •6.Силы, действующие в жидкости. Гипотеза Ньютона. Коэффициент вязкости. Обобщенная гипотеза Ньютона. «Ньютоновские» и реологические жидкости.
- •7.Модели жидкой среды. Несжимаемая и сжимаемая жидкость. Идеальная и вязкая жидкость.
- •12. Уравнения движения в напряжениях. Уравнения гидростатики.
- •13. Сила гидростатического давления. Равнодействующая гидростатических сил. Закон Архимеда.
- •15. Уравнения в форме Громеки-Лэмба. Преобразуем уравнения
- •16.Интегралы Коши-Лагранжа и Бернулли.
- •17.Тензор напряжений в идеальной жидкости. Потенциальное движение
- •18. Динамика идеальной жидкости. Теоремы Томсона и Гельмгольца.
- •19.Парадокс Даламбера.
- •20.Гипотеза Ньютона. Обобщенная гипотеза Ньютона. Закон Фика. Число Прандтля. Уравнения Навье-Стокса для сжимаемой среды.
- •21.Уравнения Навье-Стокса для несжимаемой среды.
- •22Ламинарный режим течения. Течение Пуазейля. Решение уравнений Навье-Стокса для течения в плоской щели.
- •23.Устойчивость ламинарного движения и его переход к турбулентному.
- •24.Турбулентное течение. Число Рейнольдса. Критическое число Рейнольдса.
- •25.Подходы к математическому моделированию турбулентных течений.
- •26.Методология расчета осредненного турбулентного течения. Осреднение уравнений Навье-Стокса по Рейнольдсу и по Фавру.
- •31. Свободная турбулентность. Теория локально изотропной турбулентности Колмогорова-Обухова.
- •32. Пристенное турбулентное движение.
- •33. Течение жидкости и газа по трубам. Коэффициент потерь на трение (формула Дарси-Вейсбаха).
- •34. Течение жидкости и газа по трубам. Напряжение и тепловой поток на стенке. Аналогия Рейнольдса.
- •35. Режимы течения жидкости и газа по трубам. Вывод формул для коэффициентов потерь. Формулы Блазиуса и Никурадзе.
- •41.Соотношения для осредненных профилей скорости, температуры, концентрации в свободных турбулентных струях.
- •42.Размерные и безразмерные величины. Функциональные связи.
- •44.Подобие. Условия подобия. Числа подобия. Критерии подобия
- •45.Подобие при течении жидкостей в пс и в трубах. Условия подобия при обтекании тел
- •46. Особенности до- и сверхзвуковых пространственных течений газов.
- •47. Законы сохранения для стационарных течениях одномерном приближении.
- •48. Течение в идеальном сопле (канале). Параметры и газодинамические функции стационарного торможения. Число м.
- •49.Течение в идеальном сужающемся сопле. Критический режим и критическая скорость. Приведенная скорость λ.
- •50.Сверхзвуковое течение. Задача о стационарном истечении в вакуум.
- •54. Потери полного давления на скачке уплотнения. Адиабата Гюгонио
- •57. Задание начальных и граничных условий в задачах нестационарной газовой динамики.
- •58.Параметры и газодинамические функции нестационарного торможения.
- •59.Волны конечной амплитуды (вка). Простые и изоэнтропные вка. Соотношения при переходе через фронт изоэнтропной вка.
- •61. Воздействие на уединенную вка профилированием трубопровода по длине.
- •62.Отражение вка от открытого и от закрытого концов трубопровода.
- •63.Закономерности наполнения и опорожнения емкости через трубопровод («кривошипная камера», «ресивер», «цилиндр»).
- •64.Генерирование вка движущимся поршнем. Задача о нестационарном истечении в вакуум.
- •65. Задача о распаде произвольного разрыва.
- •66. Распад разрыва на скачке сечения.
- •67.Распад разрыва на стыке емкости и канала.
- •68. Распад разрыва при отводе и подводе энергии в форме работы.
- •69. Распад разрыва на отверстии в боковой стенке канала.
- •70. Распад разрыва в месте разветвления.
- •71. Метод характеристик и сеточно-характеристический метод.
- •72. Метод распада произвольного разрыва с. К. Годунова.
- •73.Метод Годунова для решения пространственных задач мжг по уравнениям Эйлера.
67.Распад разрыва на стыке емкости и канала.
Если с одной стороны от МС находится не канал, а емкость, должна решаться несколько иная обобщенная задача о РПР. Описываемые ниже варианты процедуры решения задачи о РПР реализованы в модуле, рассчитывающем нестационарное течение на МС КЛАПАН. В расчете РПР на МС КЛАПАН при известных допущениях модели, как и на МС ДИАФРАГМА, используется характеристика потерь полного давления, полученную доя стационарных условий течения газа.
Возможны два направления течения при РПР на МС КЛАПАН — режим истечения из емкости (рис. 27, а) и режим втекания в емкость (рис. 27, б).
На режиме истечения (рис. 27, а) в трубопровод поступает газ из емкости, оставаясь отделенным от газа в трубопроводе контактной поверхностью. Запишем систему уравнений «канонического * вида, связывающую искомые числа А/з и М* для этого случая. Считаем, что на этом режиме течение через МС задается выражениями :
И здесь удобно искать решение задачи, подбирая, например Мз каким-либо итерационным методом в интервале (0, M3max) P0/P’1>1( в противном случае реализуется режим втекания, см. ниже). При некотором Мз вычисляются статические параметры в зоне 3: P3 = РоϬоз(Мз)П(Мз), Т3 = Т0t(Мз), Сз =под корнем YRT3 и скорость потока u3=М3c3. Далее, так же, как это делается для РПР на гладком канале и на скачке сечения, определяются параметры в зоне 2, а условие u3 = u2 служит для проверки сходимости итераций.
На режиме втекания в емкость :
Здесь использована характеристика потерь на МС при втекании в емкость ро =p’’0 = Р’’з Ϭзо(Mз). Поиск корня Мз уравнения (128) в интервале (0,M3max) выполняется в общем случае также итерационным методом.По параметрам в зоне 3 определяюися потоки массы компонентов смеси, импульса и энергии в граничном сечении канала. В численном расчете величины этих потоки используются для обновления параметров потока в ячейке капала и в емкости на расчетном шаге.
68. Распад разрыва при отводе и подводе энергии в форме работы.
Рассмотрим теперь случай расположения на стыке каналов устройства,способного изменять энергосодержание потока газа в основном путем подвода/отвода механической работы. На практике таким устройством является компрессионная или расширительная машина объемного или динамического действия.Обозначенная ниже модель реализована в программных модулях, или модулях-связях МС КОМПРЕССОР и МС ТУРБИНА системы моделирования «Альбея», рассчитывающих взаимодействие нестационарного потока с данными устройствами, как элементами-связямив ГВТ.Представляя компрессионные и расширительные машины в виде элементов-связей, пренебрегают пространственными размерами машин по сравнению с характерными размерами каналов трубопровода.В таком допущении модель взаимодействия нестационарного течения в трубопроводе с машиной получается как обобщение задачи о РПР. Если связываемые элементы — емкость и гладкий участок трубопровода (рис. 12.9, а) и б), модель будет обобщением задачи о РПР на МС КЛАПАН, если машина установлена между двух гладких участков трубопровода, то — обобщением задачи о РПР на МС ДИАФРАГМА. Случай связи двух емкостей (г) должен рассчитывается какквазистационарное перетекание (подобно модели МС ОКНО).Обобщение состоит в усложнении вида статической характеристикисвязующего элемента, который уже не есть «пассивное» местное сопротивление, а, согласно знаку подводимой к потоку работы, является компрессионной или же расширительной машиной. Давление и температура торможения p∗ и T∗ существенно изменяются при переходе через подобный элемент-связь, а ввиду необратимости течения в машине удельная энтропия газа s возрастает вниз по потоку. Обычно также принимается допущение о внешней адиабатности течения в машине, допустимое, как правило, для условий работы агрегатов наддува ДВС.Универсальная характеристика простых геометрически подобных между собой МС в адиабатном автомодельном по Re режиме течении - зависимость вида σ43 = σ43(M4)4.Для компрессионных и расширительных машин (как объемного, так и динамического действия) подобного рода универсальную характеристику составляют две эмпирические зависимости безразмерных показателей работы машины от двух комплексных параметров, обобщенно характеризующих режим течения (для данного рабочего тела и машин с геометрически подобными проточными частями). Для компрессоров берутся зависисмости для степени повышения давления π∗ê и внутреннего изоэнтропического КПД η.Модели компрессора и турбины в нестационарном потоке дают возможность изучать расчетным путем прохождение и отражение ВКА от лопаточных машин в ГВТ и моделировать (с известными оговорками) работу импульсных турбин. Возможно весьма непосредственное моделирование переходных процессов, особенно важное в системах газотурбинного наддува с газовой связью и т. п. В системе имитиционго моделирования (СИМ) вычисленная подобным модулем-связью величина текущей механической мощности (секундной действительной работы турбины Gkl∗ê или компрессора Gòl∗ò)может учитывться в механической подсистеме моделируемого сложного объекта. Тем самым модуль-связь в СИМ делается «мостом» между моделями объектов из различных предметных областей, в данном случае нестационарной газовой динамики и классической механики.